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1、第28卷第8期大学物理Vo1.28No.82009年8月C0LLEGEPHYSICSAug.2009平面运动刚体的恢复系数公式的推导张九铸(金川集团公司龙门学校,甘肃金昌737100)摘要:针对平面运动刚体的碰撞,给出了恢复系数公式的一种证明方法.关键词:平面运动;刚体;碰撞;恢复系数;质心中图分类号:0313文献标识码:A文章编号:1000-0712(2009)08-0023-02对于二体碰撞,碰撞恢复系数的一般公式fr1×JJc.(∞,一∞o1)为[,{-r2xl=Jc2(tom2-)3)=一!——(l1)e:一设碰撞之后,两个刚体
2、的角速度分别为。、,ln-I)2n恢复过程中,两个碰撞点所受冲量分别为—J.则其中。、'/)2n分别是碰撞前两个碰撞点的速度沿接触根据质心系中的角动量定理,两个刚体在恢复阶段面公法线的投影,:、分别是碰撞后两个碰撞点中有的速度沿接触面公法线的投影.本文拟就两个作平r,1×f=c.(∞1一.)面运动的光滑刚体的碰撞,从碰撞恢复系数的定义式,卜,2xl=Jc(‘t,2一∞,)这里已经考虑到因两个刚体光滑且碰撞过程中位置e=等(2)变化忽略不计,故两个碰撞点在恢复阶段所受冲量导出式(1).,、,分别为两个刚体之间的压缩冲量和J、一,分别与J、
3、一J同向,对刚体的质心的位矢仍然恢复冲量的大小.是,l、,2.对式(3)中的两式分别矢乘,、r2,有1关于两个碰撞点的速度r(,lx1)xr1=J-,uI(-∞一m1xr1一∞01xr1)首先作3点简化:两个刚体均为光滑;碰撞过程{一(r2×J)×,::.,:(∞:xr2-∞。:×,:)‘5中两个刚体始终作平面运动;碰撞时间极短,碰撞过设碰撞之前,两个碰撞点的速度分别为口。,、t,∞,程中两个刚体的位置变化忽略不计].两个刚体的质心速度分别为、Vo;压缩阶段未,如图1所示,设两个刚体的质量分别为m。、m:,两个碰撞点的速度分别为t,.、
4、t,,,两个刚体的质心绕各自质心的转动惯量分别为,、.碰撞之前,速度分别为,、于是,利用公式口=toxr+V改两个刚体的角速度分别为∞。。、∞两个碰撞点相对写式(15)得到于所在刚体的质心的位矢分别为,。、,:;压缩阶段f(,lx1)xr1=.,c[(。一V)一(移ol—Vo1)]末,两个刚体的角速度分别为∞,、o,P。;压缩过程卜J(r2x1)×,2:.,‘c[(口:一y‘:)一(口0:-Vo2)](6)中,两个碰撞点所受冲量分别为j、一,.则根据质心系中的角动量定理,两个刚体在压缩阶段中有对式(6)中两式分别除以,,、.,,,之后相
5、减,整理得T+T:一(、’~U1一一。u:)十(一雷:)一(V一Vo,)+(V=2-)(7)注意到(y,一',0。)、(,一:)分别为压缩阶段中两图1个质心速度的变化量,而。一Vo-,V:一Vo=收稿日期:2008—09—17;修回日期:2009—03—17作者简介:张九铸(1964一),男,甘肃景泰县人,甘肃省金昌市金川集团公司总校龙门学校中学高级教师大学物理第28卷二(t,。一t,2)·e(12),则式(7)变为以上两式左边恒不为零,所以,两式相除,并且由式(2),即可得到_,cl+。Jc2+(击m1+去m2),,=(13)一(口o
6、l—口02)+(口。一t,,)(8)同理,若设碰撞之后两个碰撞点的速度分别为t,、3讨论蕾,质心速度分别为y,、V2,则由式(4)可得严格讲,以上推导适用于非对心碰撞,即碰撞前-,+。J+f1+。\ml。m2厂(9)c。c后两个刚体的质心速度不都沿着公法线的情形,此(口l一蕾2)一(t,m.一蕾m,)时,式(3)、(4)中的力矩不都为零.对于对心碰撞,碰撞前后两个刚体的质心速度都沿着公法线,图中2恢复系数的导出、分别为1T、0,以致式(3)、(4)中的力矩都为零.现在对式(8)两边标乘以通过两个接触点的公因此,这种特例的推导过程与上述略
7、有不同,式法线的单位矢量e,并且注意两个碰撞点在压缩阶(3)、(4)应为质心系中的角动量守恒定律,不过,最段末沿e向的相对速度为零,即(口。一口)‘e=0,后结果与式(11)、(12)在口、分别取订、0时的结果则有一致,这里不再赘述.[(,lx1)×,1]·e[(r2x1)xr2]·e—+—+参考文献:(1。)[1]哈尔滨工业大学理论力学教研室.理论力学(II)(1m+去)J~=一(v0,-v0~)~[M].北京:高等教育出版社,2002:18.[2]高云峰,蒋持平,等.力学小问题及全国大学生力学竞如图1所示,再设,。、r2与I的夹角分
8、别为0和,赛试题[M].北京:清华大学出版社,2003:90.[(,。x1)xr1]、[(,2x1)~r2]与e的夹角分别为、[3]朱照宣,周起钊,殷金生.理论力学(下)[M].北京:北,并且由光滑条件知,
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