材料力学应力状态.doc

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1、关键词：单元体的取法，莫尔应力圆的前提有那么一个单元体后（单元体其中的一对截面上主应力=0（平面）或平衡（空间），也就是单元体的一对截面为主平面），才有这么一个隔离体，才有那么一个莫尔应力圆和表达式也就是：取的单元体不同，则单元体的应力特点不一样，从而用截面法求任意截面上的应力取隔离体列平衡方程时，隔离体的受力特点不同，从而球出来的表达式也不同，只有这种表达式才适合莫尔应力圆。因此拿到一个单元体后，不要急着应用莫尔应力圆，要先看它的特点适合不适合莫尔应力圆，也就是σα和τα的表达式球出来以后还是不是下面的这

2、个公式。特别还要记住，这个公式里的夹角α是斜截面的外法线与σx作用平面的外法线之间的夹角，这样公式中才是σx—σy的形式。比如，当α表示的是斜截面的外法线与σ1所在平面的夹角，那么公式就是σ1—σ2的形式；不论是谁减谁，应力圆的性状都不变；1.首先，先有主平面和主应力的概念，剪应力为0的平面为主平面，主平面上的正应力为主应力；2.然后，由于构件受力情况的不同，各点的应力状态也不一样，可以按三个主应力中有几个不等于零而将一点处的应力状态划分为三类：·单向应力状态：只有一个主应力不等于零，如受轴向拉伸和压缩的直

3、杆及纯弯曲的直杆内各点的应力状态。·二向应力状态(平面应力状态)：有两个主应力不等于零，如受扭的圆轴，低压容器器壁各点的应力状态。·三向应力状态：三个主应力都不等于零，如高压容器器壁内各点的应力状态。3.然后，根据受力宏观判断是单轴应力状态还是平面应力状态还是三轴应力状态，取单元体关键，单元体取的不同，单元体上的应力也不同，做莫尔圆的繁简程度也不同，对于平面应力状态，当然要用主应力=0的那个截面参与单元体截取；4.单轴应力状态、平面应力状态、三轴应力状态是由主应力等于零的个数决定的，不受单元体取法的影响，也

4、不是看单元体的三对截面上是否都存在正应力；比如单轴应力状态下，也可以取出一个单元体，让这个单元体的各平面上都有正应力和切应力，但是它仍然是单轴应力状态；同样，平面应力状态下，也可以取出一个单元体，让其各平面上都有正应力和剪应力，但它仍然是平面应力状态；5.按不同方位截取的单元体，尽管作用在这些单元体上的应力不同，但是在它们之间却存在着一定的关系：因为二者表示的是同一点的应力状态，因而可以从一个单元体上的应力求出另一个与其方向不同的单元体上的应力。6.既然怎么取单元体不影响一点的应力状态：无论你怎么取，应力状

5、态就在那里，不会发生变化，那么就可以取主平面所确定的单元体或者有主平面参与的单元体，研究起来方便点，可以用莫尔应力圆来研究。不管怎么取单元体，只要知道了它各个面上的应力，那么总可以作出莫尔圆：（即：依次作出单元体与三对平面分别垂直的这些截面的应力圆；那么就有三个应力圆；三个应力圆包起来就是任意截面的；特别注意：一点出的截面有无数个，全方位都有，一般是先做与单元体各个截面垂直的那三组截面；----------括号内的说法是错误的，因为先做与单元体的三个截面分别垂直的这三组截面的应力圆的前提是，单元体的三个平面

6、是主平面，其上只有主应力，这样才能使得取出的隔离体上在一个方向上是只有正应力（某一个主应力），这对正应力平衡，从而简化成了平面应力状态的莫尔圆；因此若取出的单元体是那种三对截面上既有正应力又有剪应力的，便不能用这种简单的方法了，那时将会很复杂，就是另外的隔离体和受力状态了，重新列平衡方程，得到新的表达式；就不是莫尔应力圆的圆的方程的表达式了。7如果单元体的截取方法改变，那么单元体上的应力也随之改变。例如，围绕受扭圆轴表面的一点A截取单元体时，把所用的一对横截面和一对径向纵截面，改成一对与轴线成45°和一对与

7、轴线成135°的斜截面来代替(下图中的a)，那么截出的单元体及其上面所作用的应力将变成如图c所示的那样，它完全改变了原来所截取的单元体上的应力情况(图b所示的)。应当指出，按不同方位截取的单元体，尽管作用在这些单元体上的应力不同，但是在它们之间却存在着一定的关系：因为二者表示的是同一点的应力状态，因而可以从一个单元体上的应力求出另一个与其方向不同的单元体上的应力。 　　一般情况下，在单元体的三对相互垂直的平面上既作用有正应力，也作用有剪应力。如果在单元体的各个平面上只作用有正应力，而没有剪应力，则称这样的平

8、面为主平面，称作用在主平面上的正应力为主应力。由于主平面上没有剪应力，用由三对主平面构成的单元体来表示一点的应力状态便于对各种受力构件的应力状态进行比较。所以，在表示-点的应力状态时，就不任意截取单元体了，而是截取由三个主平面构成的单元体，即一点的应力状态用该点的三个主应力来表示(如上右图)。三个主应力分别用s1、s2和s3来表示，它们是按代数值大小的顺序排列的，即s1＞s2＞s3＞，其中s可为负值，也可等于零。