配位场理论和配合物的电子光谱ppt课件.ppt

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1、第3章.配位场理论和配合物的电子光谱一.d轨道在配位场中的能级分裂(电子光谱的基础和来源)二.过渡金属配合物的电子光谱,O大小的表征―电子光谱(吸收光谱,紫外可见光谱),T―S图三.电荷迁移光谱(chargetransfer,CT光谱)1一.d轨道在配位场中的能级分裂影响分裂能的因素:10Dq=fligandgion1.配位场的强度,配体,光谱化学系列IBrS2SCNClNO3FOHox2H2ONCSCH3CNNH3endipyphenNO2PR3CNCO2.金属离子Mn+,n越大,分

2、裂能越大23.周期数越高,分裂能越大,Pt2+,Ni2+4.不同的配位场中:平面四方八面体四面体PtCl42–(D4h)NiCl42–(Td)Ni(CN)42–(D4h)(6周期)(4周期)Cl(弱)CN–(强)3八面体场O=10Dq四面体场T=4/9Od5,Highspin(弱场)d5,lowspin(强场)4立方体场四面体场球形场八面体场四方畸变平面四方场OhTdOhD4hD4h5部分d4-d7组态ML6配合物的电子自旋状态dnMP/cm1Lo/cm1自旋状态计算实验d4Cr2+Mn3+23,50028,000H2OH2O13,

3、90021,000HSHSHSHSd5Mn2+Fe3+25,50030,000H2OH2O7,80013,700HSHSHSHSd6Fe2+Co3+17,60021,000H2OCNFNH310,40033,00013,00023,000HSLSHSLSHSLSHSLSd7Co2+22,500H2O9,300HSHS6二.O大小的表征―电子光谱(或电子光谱,紫外可见光谱)1.单电子的近似的配合物光谱定性判断:ligand显色吸收颜色OexcitationCu(NH3)42+强场紫色黄色大Cu(OH2)42+弱场蓝色橙色小Cr(NH3)63+强

4、场橙色蓝色大Cr(OH2)63+弱场紫色黄色小ground只考虑配位场作用,不考虑d电子之间的相互作用O的能级范围在紫外可见区域,d区元素的配合物有色.7吸收光谱颜色和显示的颜色(补色)89CrL6的吸收光谱(a)Cr(en)33+(b)Cr(ox)33–(c)CrF63–d轨道能级分裂:d—d电子的相互作用d轨道与配体L相互作用10弱场方法:首先考虑d—d电子的相互作用,再考虑d电子与L相互作用2.自由离子光谱项(term)(多电子作用)d—d电子的相互作用使d轨道分裂为不同能级,即不同的光谱项。(用谱学方法得到)例如:电子组态d1,l=2,m

5、l=2,1,0,电子的自旋取向ms可分别为1/2,因此共有10种排列方式,11在无外场的情况下,这10种排列的能量是简并的,用2D表示,D称为光谱项(term)。光谱项的通式为:2S+1LL为各个电子轨道角动量的矢量和L=l1+l2+l3+…L=0,1,2,3,4,5….,光谱项S,P,D,F,G,H…(2S+1):自旋多重态(spinmultiplicity),S为总自旋(2S+1)(2L+1)多重性因子12两个不成对电子,(2S+1)=3,三重态(triplet);3L一个未成对电子,(2S+1)=2二重态(doublet);2L无未成对电

6、子,(2S+1)=1单重态(singlet)1L13例:d2组态:ml=+2+10–1–2ms=1/2,45种可能的排列(微状态)1415ML=4,3,2,1,0MS=0(2S+1)(2L+1)=9ML=3,2,1,0MS=1,0(2S+1)(2L+1)=2116ML=2,1,0MS=0(2S+1)(2L+1)=5ML=1,0MS=1,0(2S+1)(2L+1)=9ML=0MS=0(2S+1)(2L+1)=117能量相同的微状态归为一组,得到自由离子的5个光谱项:L=4,ML=4,3,2,

7、10,S=0MS=01GL=3,ML=3,2,10,S=1MS=1,03FL=2,ML=2,10,S=0MS=01DL=1,ML=1,0,S=1MS=1,03PL=0,ML=0,S=0MS=01S18按照Hund规则和Pauli原理1.对于给定组态(L相同),自旋多重度越大,能量越低。即自旋平行的电子越多,S值越大,能量越低。2.对于给定多重度(S相同),L大则电子间作用力小;L小,电子间作用力大,能量高。例:3F的能量低于3P。L越大,能量越低。19根据这两点,可推出d2组态的5个谱项的能量顺序为:3F3P1G1D1S,其中

8、3F为基谱项(最大S,最大L)但实际观察的d2组态(Ti2+)光谱项的能量顺序则为:3F1D3P1G

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