材料力学之能量法课件.ppt

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1、第一章能量法1第一章能量法§1-1杆件应变能的计算§1-2杆件应变能的普遍表达式§1-3卡氏定理§1-4莫尔积分§1-5图形互乘法§1-6虚功原理§1-7剪力对弯曲变形的影响§1-8功的互等定理和位移互等定理目录2§1-1杆件应变能的计算一、拉压ΔLFOABΔLF在弹性范围内外力所作的功，全部转变为弹性体的应变能。即W=VSlΔlF§1-1杆件应变能的计算3二、扭转φTOABφTlφTT§1-1杆件应变能的计算4三、弯曲θMOABθM§1-1杆件应变能的计算MρθM5拉压扭转弯曲对于外力比较复杂，沿杆件轴线方向的内力为变量，或横截面面积沿轴线是变化的，则先求

2、出dx微段的应变能。再积分求出杆件的应变能。§1-1杆件应变能的计算6杆件的应变能在数值上等于变形过程中外力所做的功。在线弹性范围内，外力由零开始缓慢增加到某一值，将外力做的功统一写成式中F——广义力；δ——与广义力对应的位移，即为广义力作用点且与广义力方向一致的位移。称为广义位移。§1-1杆件应变能的计算7x解：求图示截面上的内力。即弯矩积分求出梁的应变能Vs在变形过程中，外载荷所做的功为求图示悬臂梁的应变能Vs和自由端的挠度yA。已知梁的抗弯刚度为EI。FBA由于应变能Vs等于外载荷所做的功W。即VS=W由该式得自由端的挠度由该例题可以看出，只有当弹性体

3、上仅作用一个广义力，且所求位移为相应的广义位移时，才可直接利用功能原理计算。§1-1杆件应变能的计算例题1-18在组合变形时，杆件横截面上同时有几种内力分量作用，为计算杆件的应变能，可取dx微段来研究。这些内力对所研究微段来说，都是外力。由于各组力做功相互独立，互不影响，该微段上的外力做功可写为§1-2杆件应变能的普遍表达式§1-2杆件应变能的普遍表达式9积分求出整个杆件的应变能为该功等于微段内的应变能。即§1-2杆件应变能的普遍表达式10F1F2F3F4Δ1Δ2Δ3Δ4弹性体上作用载荷时，它的作用点也因物体变形产生位移，载荷在此位移上做功，其值等于弹性体的

4、应变能。所以可用载荷做功来求应变能。其中Δ1，Δ2，…Δi，…Δn为F1，F2，…Fi，Fn共同作用下引起的各载荷作用点的位移。这一结论称为克拉贝依隆原理。由于位移Δ1，Δ2，…Δi，…Δn与外力F1，F2，…Fi，Fn之间是线性关系，则应变能是外力的二次齐次函数，所以应变能不能叠加。§1-2杆件应变能的普遍表达式11简单说明C：先加F1，再加F2D：先加F2，再加F1§1-2杆件应变能的普遍表达式常力F1在Δl2上作功F1F2F1F2F1F2E：同时加F1、F2A：F1单独作用B：F2单独作用注意：VS≠V1+V212结论：应变能不可叠加，即各个载荷分别作

5、用时弹性体的应变能之和不等于各个载荷共同作用时弹性体的应变能。应变能的大小仅与载荷的最终值有关，而与加载的次序无关。§1-2杆件应变能的普遍表达式13先加F0,再加F1、F2、…Fn（单位载荷法）F1F2FnΔ1Δ2ΔiΔnCABABF0Δ0CABF1F2FnΔ1Δ2ΔiΔn§1-4莫尔积分§1-4莫尔积分14令F0=1，即得计算位移的莫尔积分（单位载荷法）§1-4莫尔积分同时加F0、F1、F2、…Fn应变能仅与载荷的最终值有关，而与加载的次序无关。15积分为正，则单位力做功为正，即载荷引起的位移和单位力的方向一致；反之，积分为负，位移和单位力的方向相反。Δ

6、i为广义位移，相应的单位力为广义力。莫尔积分的一般表达式可写成（单位载荷法）§1-4莫尔积分16解:（1）在C点施加单位力（2）分别写出实际载荷和单位力作用下的弯矩方程（单位载荷法）§1-4莫尔积分例题1-2梁的抗弯刚度EI为常量试求C点的挠度。FCBA1CBA（3）积分运算17解：写出AB及BC段的弯矩方程图示刚架的自由端A作用集中载荷F。刚架各段的抗弯刚度为EI。若不计轴力和剪力对位移的影响，试计算A点的垂直位移yA及截面B的转角θB。FBAaＣx1AB段BC段x21BAx1Ｃx2为求A点的垂直位移，在A点加一垂直向下的单位力并写出弯矩方程AB段BC段使

7、用莫尔积分，A点垂直向下的位移为A点位移方向与单位力相同即垂直向下（单位载荷法）§1-4莫尔积分例题1-318解：写出AB及BC段的弯矩方程图示刚架的自由端A作用集中载荷F。刚架各段的抗弯刚度为EI。若不计轴力和剪力对位移的影响，试计算A点的垂直位移yA及截面B的转角θB。FBAaＣx1AB段BC段x2x2AB段BC段使用莫尔积分，B截面的转角为Ｃ为求B截面的转角，在B截面加一单位力偶并写出弯矩方程。1BAx1计算结果为负，表示B截面转角与单位力偶的方向相反。即为顺时针方向。变形后的刚架如图中虚线所示。（单位载荷法）§1-4莫尔积分例题1-319莫尔积分也可

8、适用于桁架、刚架、曲杆等结构。对于桁架莫尔积分可改写