材料力学(土木类)第三章扭转

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1、材料力学第三章扭转§3-1概述工程实例圆杆各横截面绕杆的轴线作相对转动；杆表面上的纵向线变成螺旋线。受力特点：圆截面直杆受到一对大小相等、转向相反、作用面垂直于杆的轴线的外力偶作用变形特点：MeMe实际构件工作时除发生扭转变形外，还常伴随有弯曲、拉压等其他变形。§3-2传动轴的外力偶矩·扭矩及扭矩图Ⅰ、传动轴的外力偶矩传动轴的转速n；某一轮上所传递的功率P(kW)作用在该轮上的外力偶矩Me。已知：求：一分钟内该轮所传递的功率等于其上外力偶矩所作的功：Me1Me2Me3n从动轮主动轮从动轮传动轮的转速n、功率P及

2、其上的外力偶矩Me之间的关系：主动轮上的外力偶矩转向与传动轴的转向相同，从动轮上的外力偶矩转向与传动轴的转向相反。Me1Me2Me3n从动轮主动轮从动轮Ⅱ、扭矩及扭矩图圆轴受扭时其横截面上的内力偶矩称为扭矩，用符号T表示。扭矩大小可利用截面法来确定。11TTMeMeAB11BMeAMe11x扭矩的符号规定按右手螺旋法则确定:扭矩矢量离开截面为正，指向截面为负。仿照轴力图的做法，可作扭矩图，表明沿杆轴线各横截面上扭矩的变化情况。TTTTT(+)T(-)11TTMeMeAB11BMeAMe11xMeT图+例3-1一

3、传动轴如图，转速n=300r/min；主动轮输入的功率P1=500kW，三个从动轮输出的功率分别为：P2=150kW，P3=150kW，P4=200kW。试作轴的扭矩图。首先必须计算作用在各轮上的外力偶矩解：221133M1M2M3M4ABCD分别计算各段的扭矩221133M1M2M3M4ABCDT111xM2AT2AM2BM322xT333DM4x扭矩图Tmax=9.56kN·m在BC段内M1M2M3M4ABCD4.789.566.37T图(kN·m)§3-3薄壁圆筒的扭转——通常指的圆筒，可假定其应力沿壁厚

4、方向均匀分布内力偶矩——扭矩T薄壁圆筒nnMeMedlTMenndr0圆筒两端截面之间相对转过的圆心角相对扭转角表面正方格子倾斜的角度—直角的改变量切应变即gjABDCMeMe薄壁圆筒受扭时变形情况：gABCDB1A1D1C1D'D1'C1'C'MeMe圆周线只是绕圆筒轴线转动，其形状、大小、间距不变；表面变形特点及分析：——横截面在变形前后都保持为形状、大小未改变的平面，没有正应力产生所有纵向线发生倾斜且倾斜程度相同。——横截面上有与圆轴相切的切应力且沿圆筒周向均匀分布gjABDCMeMe1、横截面上

5、无正应力；2、只有与圆周相切的切应力，且沿圆筒周向均匀分布；薄壁圆筒横截面上应力的分布规律分析：gjABDCgABCDB1A1D1C1D'D1'C1'C'nnMer0xt3、对于薄壁圆筒，可认为切应力沿壁厚也均匀分布。薄壁圆筒横截面上切应力的计算公式：静力学条件因薄壁圆环横截面上各点处的切应力相等得tdAnnMer0xdr0剪切胡克定律由前述推导可知薄壁圆筒的扭转实验曲线MeMegjABDC钢材的切变模量值约为：这就是剪切胡克定律其中：G——材料的切变模量tp——剪切屈服极限§3-4等直圆杆扭转时的应力·强度条

6、件Ⅰ、横截面上的应力（一）几何方面相邻圆周线绕杆的轴线相对转动，但圆周的大小、形状、间距都未变；纵向线倾斜了同一个角度g，表面上所有矩形均变成平行四边形。g(a)MeMe(b)杆的横截面上只有垂直于半径的切应力，没有正应力产生。平面假设等直圆杆受扭转时其横截面如同刚性平面一样绕杆的轴线转动。推论：(a)gMeMe(b)gMeMedjgD'G'GETTO1O2ababdxDAgrrdjgD'G'GEO1O2DAgrrdxd横截面上任一点处的切应变随点的位置的变化规律即相对扭转角沿杆长的变化率，对于给定的横截面为常

7、量djgD'G'GETTO1O2ababdxDAgrrdjgD'G'GEO1O2DAgrrdxd剪切胡克定律（二）物理方面（三）静力学方面称为横截面的极惯性矩trdAtrdArrrO令得TOd等直圆杆扭转时横截面上切应力计算公式rtmaxtrtmaxT发生在横截面周边上各点处。称为扭转截面系数最大切应力tmaxtmax令即OdrtrT同样适用于空心圆截面杆受扭的情形tmaxtmaxODdTrtr（四）圆截面的极惯性矩Ip和扭转截面系数Wp实心圆截面：Odrrd空心圆截面：DdrrOd注意：对于空心圆截面Ddrr

8、Od此处为以横截面、径截面以及与表面平行的面从受扭的等直圆杆表面处截取一微小的正六面体（五）单元体·切应力互等定理单元体——MeMexyzabOcddxdydzt'ttt'自动满足存在t'得单元体的两个相互垂直的截面上，与该两个面的交线垂直的切应力数值相等，且均指向(或背离)两截面的交线。切应力互等定理单元体在其两对互相垂直的平面上只有切应力而无正应力的状态称为纯剪切应力状态。dabc