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《正弦及非正弦电路功率的计算》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在行业资料-天天文库。
1、长刘国跃弹性碰撞的几何解释#∃!∀“∀了,,,,∗∃,。此时壑∋()点在圆周上与&在同‘直径上%十氏∋’#+,%&一∀∃百∋如图所示∃一.,/−!两种极端情竺一#,,,∃,4,若0。即在费乙萦看来碰撞前后二体连线的方位不变在实验系看来矿则是1二23一普乙这,。与动量守恒不符这种情况不存在#二,∃二,,。、∗∃,∃。若0,0仇03这表明碰撞后粒子被∀反弹回去了∀获得的动量沿民方向前,。+、1#56。,进这是正碰的典型表现此时粒子∀获得的最大速度易从图上得+∀一二获得的最’78、“’一77’一’、‘7’‘、7’‘粤鉴’‘:
2、’“,、’”李、5尸““”””产、”一“一“#+耳;7000一0一一00000一∀9∀0大动能是“4一气乎<=>?者号瓷,,,综上所述上述几何方法的确意义深刻形象直观包含了众多的重要意义得来却比其它方法容易主∃要参考文献,,/(Β61:ΧΔ2ΧΧΕ,ΦΓ)ΗΙΦΧϑ≅2ϑ∃ΦΧ,ΙΚ)一飞16ΛϑΙ,16;,,Μ1ΚΙ,ΧΑΦΙΚϑΙΚϑΜ,ΝΚΙϑ,ΟΠϑ1ϑ,Χ2Θ)∀,ΦΙ·≅1Α(Ρ3一(Ρ4,4ΣΤΣ1ΚΟ1:1ΚΟ<;ΥΣΙΘΧΜΙ8;,,Μ1ΚΙ2Χ1ΚΟ<6,,ϑΦ2一ΟΛΚ1ΚΙ,ΧΣΙΕΦ1ΦΛ
3、2Θ≅2ΚΓΦ,ΧΧΣ2ϑ162Γ≅1ΦΟΗΙΦΧϑ,ΟΙϑΙ2ΚΑ−(一−−,,,,(ςΩς−周衍拍编理论力学教程人民教育出版社年月版Α(4ς一(−Ξ,2∀,ϑΦΙ,6Κϑ,ΦΑΦ,ϑ1ϑΙ2Κ2Κ<61ΧϑΙ,≅266ΙΧΙ2ΚΣΙ:Ξ:2Λ:,;Ι1ΚΛ1ΚΓΨ,会一心6、,ΦΧ≅266,Γ,Ρ4(333!)ΕΧϑΦ1,ϑΨΜ,∀,ϑΜ2Ο,#ΖΦ,ΧΧ,ΟΙ∃、ϑΜΙΧΖ1Ζ,Φ,#Ζ1ΚΟΧΖΦ2Θ2ϑ∃ΚΟ6Λ1ΚΟ1:ΟΙ2一5ΙΧ:166ΛϑΜ,Κ1ϑ:Φ,2ΘϑΜ,,卜1ΧϑΙ,,266ΙΧΙ2
4、ΚΠ2∀,Ι∀Α2Φϑ1ΚϑΙΚΘ2Φ∀1ϑΙ2ΚΕ,,2∀,Χ,1”ϑ2Ε,Γ1ΙΚ,ΟΔ,61ϑΙ5,ΖΦ2Ε6,∀Χ1Φ,‘,ΟΙΧ,:ΧΧ,ΟΙΚϑΜΙΧΑ1Α,Φϑ22,,,Λ[2ΦΧ2Χ2Κ,2ΚΧ,Φ51ϑ2Κ,ϑΦ1ΚΧ2ΦΒΟ≅66ΙΙΙΘ∀王启廉正弦及正弦电路功率的计算。ϑΙϑΖϑ,可以通过一曲线与一曲线按一定比例作图得出一曲线直观地反映瞬时功率随时间变化。如图·的情况4Σ,一在正弦电路中设:ϑ!∋Ν∀≅2Χϑ9甲5!Ιϑ!∋=∀≅2Χϑ9书!「则Ζϑ!0Ν=≅2砷〔(9。+2ϑ94甲Ι
5、!〕≅2卜一一Ν=ΠΙΚ甲ΠΙΚ+2ϑ94甲Ι!一寸寸犷式中华二叭一书,:可以看出由于负载网络中的动态元件的作用使,,,ϑ!与Ιϑ!有一定相位差使Ζϑ!时为正值时为负值这,充分反映了电路中能量流向的情况即当Αϑ!为正时负图4,载吸收电源的能量当Ζϑ!为负时负载中的动态元件向,电源返还能量这种能量往返的现象也发生在不同性质的动态元件之间!从特勒根定律知整个电,·,Ν,Ι#一路在任何瞬时各支路瞬时功率总和为零即孰。故瞬时功率是守恒的在多个同频电源作用,。的电路中也不能用迭加原理计算瞬时功率以上对瞬时功率的定义、性质、
6、计算方法的简要介绍,对线性、非线性、正弦、非正弦、时变时不变电路均是正确的。、、4注意引出有功功率无功功率视在功率的思路,尽管瞬时功率是反映电路能量转换现象最确切的物理量、因功率但在实用上却不便直接应用,通,,计算的自的常是为了定量能量作功的多少而能量作功的结果常以其积累值体现其效应如电灯发热、电动机的转矩,所以求出其积累平均值更具有实用意义,对于周期性电量求出其瞬时功率一周期内的平均值即可。。。采用。一十Ζϑ!Οϑ卫一式计算其平均值故Α称为平均功率在正弦电路中可以求得Α∋∴=≅2Χ甲式中∴6为负载端口电压电流的有效值,因
7、无源网络甲簇士ς3故知Ζ恒为正值这说明平均功率是电源供给负载能量的平均速率再由,,]二Δ一式就方便地求出在ϑ故Α又称有功功率这是在实用上最有时间内有多少电能耗去作功意义的一个物理量此,外还注意到一个重要的现象即网络中的动态元件虽不消耗能量但在建立磁场或电场时总,要电源或其他元件!供以能量而当磁场或电场消失时这部份能量又返还给电源或其他元件!虽然,是有借有还但无疑要增加电源或其他元件!的某种负担只从平均功率Α的大小是反映不出这,,部份能量的大小的应该怎样才能反映出来呢⊥显然不能再采取求积累平均值的办法因在任何情。。,况下
8、其平均值总等于零观查在Ζϑ!表达式中第一项恒为正值这说明这部份能量不参与往返而,第二项恰是以Ν=ΠΙ6冲为幅值以4倍频率作正弦变化即往返于电源与负载问或元件间!的部份能,,Χ量在不同的∴砷情况下其幅值不同这不正好以∴=ΠΙ争的值来反映往返能量的规模吗⊥∃(故定义>一Ν=Π
