热力学与统计物理课件 统计物理部分 第六章 非平衡态统计理论初步.pdf

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1、第六章非平衡态统计理论初步§6.1玻耳兹曼方程的弛豫时间近似§6.1玻耳兹曼方程的弛豫时间近似平衡态的统计理论平衡态是热运动的一种特殊状态，由于在许多重要的实际问题中物质系统处在非平衡态，因而需要研究非平衡态的统计理论。但建立非平衡态统计理论则要困难得多。作为基础课程，我们仅限于讲述气体动理学理论。它的传统研究对象是稀薄气体，目前也被广泛应用于固体物理、等离子体物理和天体物理等领域．在统计物理课程中，我们要求出非平衡态的分布函数，出非平衡态分布函数求微观量的统计平均值，为此，首先要导出非平衡态分布函数所遵从的方程。当气体分子的平均热波长远小于

2、分子间的平均距离时，可以将分子看作经典粒子，用坐标和动量描述它的微观运动状态。rrf(r,v,t)dτdω经过时间dt之后rrf(r,v,t+dt)dτdωrr∂f[f(r,v,t)+dt]dτdω∂t两式相减得在dt时间内dτdω内分子数的增加为∂f∂fdtdτdω表示分布函数随时间的变化率。∂t∂t分布函数随时间变化有两个原因，一个原因是分子的运动，分子具有的速度使其位置随时间而改变，当存在外场时分子具有的加速度使分子的速度随时间而改变，这两者都引起dτdω内分子数的改变；另一个原因是分子相互碰撞引起分子速度的改变，使内的分子数发生改变。

3、dτdω先考虑在dt时间内通过x平面中的“面积”dA=dydzdvdvdvxyz进入dτdω内的分子数。这些分子必位于以dA为底，以列x&dt为高的柱体内，这柱体内的分子数是(fx&)dtdAx在dt时间内通过x+dx平面而走出dτdω的分子数是：∂(fx&)dtdA=[(fx&)+(fx&)dx]dtdAx+dxx∂x净分子数是：∂∂−(fx&)dxdtdA=−(fx&)dtdτdω∂x∂x同理有：vv+dvdτdω在dt时间内通过一对平面x和进xx入的分子数为：∂−(fv&)dtdτdωx∂vx在dt时间内通过六对平面进入dτdω的分子数

4、为：∂∂∂∂∂∂−[(fv)+(fv)+(fv)+(fv&)+(fv&)+(fv&)]dtdτdωxyzxyz∂x∂y∂z∂v∂v∂vxyz此即在dt时间内，由于运动引起的dτdω内分子数的变化。因分子的坐标r与其速度v是相互独立的变量，因而：∂v∂v∂vxyz===0∂x∂y∂z设：作用于一个分子的外力为mF(mX,mY,mZ)，则有：v&=X,v&=Y,v&=Zxyz对重力与电磁力满足：∂X∂Y∂Z++=0∂v∂v∂vxyz则由于运动收起的分布函数的变化率可简化为：∂f∂f∂f∂f∂f∂f−[v+v+v+X+Y+Z]xyz∂x∂y∂z∂v

5、∂v∂vxyz假设平衡状态下分子遵从麦玻分布，则局域平衡的分布函数仍可表为：3m2m−(v−v0)f(0)=n()2e2kT2πkT当分函数f与局域平衡的分布函数f(0)(0)存在偏离f−f时，他子碰撞将使偏离迅速减小。假设：分子碰撞引起偏离的碰撞变化率与偏离成正比，则：(0)∂(0)f−f[(f−f)]=−c∂tτ0积分可得：t−(0)(0)τ0f(t)−f=[f(0)−f]eτ：称为弛豫时间。0因此有：(0)∂f∂f∂f∂f∂f∂f∂ff−f+v+v+v+X+Y+Z=−xyz∂t∂x∂y∂z∂v∂v∂vτxyz0此即玻耳兹曼方程的弛豫时间

6、近似。对于定常的状态有∂f=0，则∂t(0)∂f∂f∂f∂f∂f∂ff−fv+v+v+X+Y+Z=−xyz∂x∂y∂z∂v∂v∂vτxyz0