电磁场与电磁波第四章时变电磁场

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1、1第4章时变电磁场2本章内容4.1电磁场波动方程4.2时变电磁场的矢量位和标位4.3电磁能量守恒定律4.4唯一性定理4.5简谐电磁场34.1电磁场波动方程在无源空间中，设媒质是线性、各向同性且无损耗的均匀媒质，则有无源区域中电磁场波动方程波动方程——二阶矢量微分方程，揭示电磁场的波动性。麦克斯韦方程——一阶矢量微分方程组，描述电场与磁场间的相互作用关系。麦克斯韦方程组波动方程。电磁场波动方程4同理可得推证问题：在有源空间，电磁场波动方程的形式怎样？真空无源区域中电磁场波动方程：注意：该方程适用于真空中的一切电磁波，而不只适用于“简谐波”，也不只适用于“平面波”。一般电

2、磁波中有多种频率成份，也就是说，复杂电磁波应该是多种简谐电磁波叠加而成。电磁波的波阵面可能是各种各样的。其中，最简单、也是最常见的就是平面电磁波和球面电磁波。在讨论静电场和静磁场问题时，分别引进了静电场标位和磁矢位。在静电场中在静磁场中我们讨论电磁波时所遇到的电场和磁场都是随时间变化的。那么在随时间变化的电磁场中，是否还可以使用标位和矢位讨论问题呢？4.2时变电磁场的矢位和标位所以矢位的定义不变。在变化的电磁场中仍然成立。场矢量标位矢位1.时变电磁场中矢位和标位的定义2.电磁场的规范变换不变性称为规范变换因此，为了确定矢位和标位，必须增加约束条件，而且附加约束条件的选

3、择并不是唯一的。选择不同的附加约束条件，称为不同的规范。（1）库仑规范附加约束条件：上式显示：电场的无旋分量和无散分量彻底分开。电场的无旋分量是电荷产生的，无散分量是交变磁场产生的，属于涡旋电场。根据定义：（2）洛仑兹规范附加约束条件：3.时变电磁场中矢位和标位的微分方程洛伦兹规范条件达朗贝尔方程洛仑兹规范的优点是矢位和标位所满足的方程具有对称形式，这在电磁场理论中非常重要。库仑规范条件库仑规范条件下标位和矢位的微分方程库仑规范的最大优点是标位所满足的微分方程与静电位的微分方程相同，比较容易求解。库仑规范条件144.3电磁场能量守恒关系(第2章中已讲）玻印廷定理电磁场

4、能量密度玻印廷矢量154.4唯一性定理在以闭曲面S为边界的有界区域V中，如果给定t＝0时刻的电场强度和磁场强度的初始值，并且当t0时，给定边界面S上的电场强度或者磁场强度的切向分量已知，那么，在t>0的任何时刻，区域V中的电磁场都由麦克斯韦方程组唯一确定。在分析有界区域的时变电磁场问题时，常常需要在给定的初始条件和边界条件下，求解麦克斯韦方程。那么，在什么边界条件下，麦克斯韦方程的解才是唯一的呢？问题的提出时变电磁场唯一性定理唯一性定理指出了获得唯一解所必须给定的边界条件。16作业：P1894.74.9174.5简谐电磁场简谐电磁场的麦克斯韦方程简谐场量的复数表示形

5、式复电容率和复磁导率简谐电磁场位函数的复矢量方程场复矢量的亥姆霍兹方程平均能量密度和平均能流密度18设　　　是一个以角频率随时间t作余弦变化的场量，它可以是电场或磁场的任意一个分量，也可以是电荷或电流等变量，它与时间的变化关系可以表示为：其中时间因子空间相位因子利用三角公式式中A0代表振幅、为与坐标有关的相位因子。实数表示法或称瞬时表示法复数表示法复振幅简谐场量的复数表示形式4.5.1简谐电磁场的复数表示19复数式只是数学表示形式，不代表真实的场函数。这样，矢量场的各分量Ei（i表示x、y或z）可表示为：各分量合成以后，简谐变化的电场强度可以表示为：有关复数表示形

6、式的进一步说明：复矢量真实场函数是其复数式的实部，一般称为场的瞬时表达式。由于时间因子是确定的，所以只写出与坐标有关的部分。称为该简谐场的复矢量。20例4.5.1将下列场矢量的瞬时表达式写为复数形式解：由于所以21只要把微分算子用代替，就可把麦克斯韦方程转换为简谐电磁场复矢量之间的关系，而得到简谐场的麦克斯韦方程。—略去“.”和下标m4.5.2简谐电磁场的麦克斯韦方程22实际的电磁媒质都存在损耗：导电媒质——当电导率有限时，存在欧姆损耗。电介质——受到极化时，存在电极化损耗。磁介质——受到磁化时，存在磁化损耗。损耗大小与材料性质和电磁场频率有关。一些媒质损耗在低频时可

7、以忽略，但在高频时就不能忽略。4.5.3复电容率和复磁导率导电媒质的等效电容率其中c=－jσ/ω、称为导电媒质的等效电容率。对于电容率为、电导率为的导电媒质，有23有损耗电介质的复电容率同时存在极化损耗和欧姆损耗的介质电容率磁介质的复磁导率对于存在电极化损耗的电介质，有，称为复介电常数或复电容率。其虚部表示电介质的电极化损耗。在高频情况下，实部和虚部都是频率的函数。对于同时存在电极化损耗和欧姆损耗的电介质，复电容率为对于磁性介质，复磁导率数为，其虚部为表示磁介质的磁化损耗。24损耗角正切材料按其导电性能的分类电介质导电媒质磁介质——弱导电媒质