弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟

弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟

ID:36542701

大小:198.76 KB

页数:6页

时间:2019-05-11

弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟_第1页
弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟_第2页
弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟_第3页
弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟_第4页
弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟_第5页
资源描述:

《弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟》由会员上传分享,免费在线阅读,更多相关内容在行业资料-天天文库

1、2007年lO月石油墟球幽参探第42卷第5期·处理方法·弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟李振春①张华①刘庆敏①韩文功②(①中国石油大学(华东)地球资源与信息学院;②中石化胜利油田分公司)李振春,张华,刘庆敏,韩文功.弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟.石油地球物理勘探,2007,42(5):5104515摘要地震波中的弹性波传播会产生纵波和横波,所以用完全弹性波波动方程进行弹性波波场数值模拟时,只能得到纵横波耦合的混合波场。本文从P波波场为无旋场,而s波波场为无散场的思路出发,推出满足此条件的一阶速度一应力弹性波波场分离方程,并利用

2、交错网格高阶有限差分法对波场分离方程进行数值模拟。模拟实例表明,此方法不但成功地将P波波场和s波波场从混合波场中分离出来,而且这种方法的稳定性好、模拟精度高,可用于弹性波传播规律研究及地震资料处理。关键词弹性波交错网格高阶有限差分波场分离1引言2一阶速度一应力弹性波波场分离OO3方程多分量地震记录的每个分量包含着不同的波OOO型。尤其在垂直分量和径向分量的记录中既有纵波在二维VTI介质中,假定体力为零,用速度一反射波,也有横波反射波。当在各向同性介质中用应力表示的弹性波方程为P波震源激发时,在垂直分量Z和径向水平分量X一—A_+十B_(1)口00Z的记录

3、上都存在PP反射波和PS转换波。因此分其中:w一(,,d,az.z,)是由速度分量(i解出PP波和PS波是进行偏移成像等地震资料数—,z)和应力分量d(,J—,z)构成的列向量,A,据处理的前提。B为系数矩阵,分别为弹性波波场分离最初由Dankbaarl1提出;Dev—00P-aney等利用极化波分解对弹性波VSP数据中的0p-0PS波场进行了分离;Dellinger等人在空间一频A=000率域中利用散度和旋度因子对各向异性介质中的000PS波场进行了分离。本文根据马德堂等人l4提出000的满足P波为无旋场、s波为无散场的等价方程思0p-0路,推导出了既

4、满足完全弹性波动方程又满足Pp-00波、s波方程的一阶速度一应力等价方程,并利用交B一000000错网格高阶有限差分法对其波场进行模拟,从而分OOO别获得混合波场、P波波场和s波波场,实现了弹性波波场分离数值模拟。矩阵中P为介质密度;C为介质的弹性常数。在各*山东省东营市中国石油大学(华东)地球资源与信息学院,257061本文于2007年1月3O日收到,修改稿于同年5月9日收到。本研究得到国家自然科学基金(40474041)、国家863专题(2006AA06Z206)、CNPC中青年创新基金(04E7040)、中原油田博士后科研工作站和CNPC物探重点实

5、验室中国石油大学(华东)研究室资助。第42卷第5期李振春等:弹性波交错网格高阶有限差分法波场分离数值模拟向同性介质中,C一C。。一+2/1一pV;,C。一—一2咐__3_3v~a++一lD(一2V}),C:一IDV};和为介质的拉梅常由此可知,·U。关于时间的二阶偏导数为零,即数;和Vs分别为纵、横波速度。为构造等价方程·Us关于时间的一阶偏导数为常数,故·U。要在式(1)中引入混合波场新变量U一{,},P波么为常数,要么为线性函数;由波动特性知:·U。波场新变量U一{,}和S波波场新变量U。一关于时间只能为常数,同时由解波动方程的零初始{伙,伙},经变

6、换后得如下方程组一条件知:·Us应等于零,因此式(2)中的横波波场="Up-~-VSxxU。是无散场;同理可推得一o,即纵波波.3VpdtTp场U是无旋场。所以理论上,通过求解式(2)可得D‘—一—3t3x到弹性波混合波场U一{,},P波波场U一3VPa{,}和S波波场U。一{。,。},且有U—UP+D‘—=—3t3zUs,即实现弹性波波场分离。一(+篝)3一阶速度一应力交错网格任意偶数阶精度差分格式3t一(凳+箦)对方程(2)进行差分时,用有限差分计算t时刻aSa3asID一言+l的应力,并将该时间差分进行泰勒展开,得到在时间3va3a域的2M阶精度差

7、分递推公式,即lD一+(件)一(卜)+2×一一2篝×()-I-O(AtTM)(3)=一2凳在交错网格技术中,变量的导数是在相应变量网格点之间的半程上计算的。为此,用式(4)计算式(2)1/2/3一中的一阶空间导数,即一v~3v,)式中:(i—z,z)、(i—z,z)分别为P波、S波波一c{[z+等c2一]一场的速度分量;(i,J—z,z)、s(i,—z,z)分别一Iz一等(2一1)l}+O(Ax)(4)为P波、S波波场的应力分量;(i=z,z)为混合波波场的速度分量。式中:系数c由在z处将Iz+(2n-1)l和在均匀各向同性介质中,全弹性波波场(或矢量弹

8、性波波场)可以分解成纯纵波和纯横波两部分_6]。Iz一等(2n-1)l进行Tay

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文

此文档下载收益归作者所有

当前文档最多预览五页,下载文档查看全文
温馨提示:
1. 部分包含数学公式或PPT动画的文件,查看预览时可能会显示错乱或异常,文件下载后无此问题,请放心下载。
2. 本文档由用户上传,版权归属用户,天天文库负责整理代发布。如果您对本文档版权有争议请及时联系客服。
3. 下载前请仔细阅读文档内容,确认文档内容符合您的需求后进行下载,若出现内容与标题不符可向本站投诉处理。
4. 下载文档时可能由于网络波动等原因无法下载或下载错误,付费完成后未能成功下载的用户请联系客服处理。