电磁场作业解答

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1、1—2—2、求下列情况下，真空中带电面之间的电压。(2)、无限长同轴圆柱面，半径分别为和（），每单位长度上电荷：内柱为而外柱为。解：同轴圆柱面的横截面如图所示，做一长为半径为（）且与同轴圆柱面共轴的圆柱体。对此圆柱体的外表面应用高斯通量定理，得矚慫润厲钐瘗睞枥庑赖。考虑到此问题中的电通量均为即半径方向，所以电通量对圆柱体前后两个端面的积分为0，并且在圆柱侧面上电通量的大小相等，于是聞創沟燴鐺險爱氇谴净。即，由此可得1—2—3、高压同轴线的最佳尺寸设计——高压同轴圆柱电缆，外导体的内半径为，内外导体间电介质的击穿场强为。

2、内导体的半径为，其值可以自由选定但有一最佳值。因为太大，内外导体的间隙就变得很小，以至在给定的电压下，最大的会超过介质的击穿场强。另一方面，由于的最大值总是在内导体的表面上，当很小时，其表面的39/39必定很大。试问为何值时，该电缆能承受最大电压？并求此最大电压。残骛楼諍锩瀨濟溆塹籟。（击穿场强：当电场增大达到某一数值时，使得电介质中的束缚电荷能够脱离它的分子而自由移动，这时电介质就丧失了它的绝缘性能，称为击穿。某种材料能安全地承受的最大电场强度就称为该材料的击穿强度）。酽锕极額閉镇桧猪訣锥。解：同轴电缆的横截面如图，

3、设同轴电缆内导体每单位长度所带电荷的电量为，则内外导体之间及内导表面上的电场强度分别为彈贸摄尔霁毙攬砖卤庑。，而内外导体之间的电压为或即，1—3—3、两种介质分界面为平面，已知，，且分界面一侧的电场强度，其方向与分界面的法线成39/39的角，求分界面另一侧的电场强度的值。謀荞抟箧飆鐸怼类蒋薔。解：，根据，得，，于是：1—8、对于空气中下列各种电位函数分布，分别求电场强度和电荷体密度：（1）、（2）、（3）、（4）、解：求解该题目时注意梯度、散度在不同坐标中的表达式不同。（1）、（2）、39/39（3）、（4）、39/3

4、91—4—2、两平行导体平板，相距为，板的尺寸远大于，一板的电位为0，另一板的电位为，两板间充满电荷，电荷体密度与距离成正比，即。试求两极板之间的电位分布（注：处板的电位为0）。厦礴恳蹒骈時盡继價骚。解：电位满足的微分方程为其通解为：定解条件为：；由得由得，即39/39于是1—4—3、写出下列静电场的边值问题：（1）、电荷体密度为和（注：和为常数），半径分别为与的双层同心带电球体（如题1—4—3图（a））；（2）、在两同心导体球壳间，左半部分和右半部分分别填充介电常数为与的均匀介质，内球壳带总电量为，外球壳接地（题1—

5、4—3图b））；茕桢广鳓鯡选块网羈泪。（3）、半径分别为与的两无限长空心同轴圆柱面导体，内圆柱表面上单位长度的电量为，外圆柱面导体接地（题1—4—3图（c））。鹅娅尽損鹌惨歷茏鴛賴。39/39解：（1）、设内球中的电位函数为，介质的介电常数为，两球表面之间的电位函数为，介质的介电常数为，则，所满足的微分方程分别为籟丛妈羥为贍偾蛏练淨。，选球坐标系，则由于电荷对称，所以和均与、无关，即和只是的函数，所以，定解条件为：39/39分界面条件：；电位参考点：；附加条件：为有限值（2）、设介电常数为的介质中的电位函数为，介电常数

6、为的介质中的电位函数为，则、所满足的微分方程分别为，选球坐标系，则由于外球壳为一个等电位面，内球壳也为一个等电位面，所以和均与、无关，即和只是的函数，所以，分界面条件：由分解面条件可知。令，则在两导体球壳之间电位满足的微分方程为电位参考点：；39/39边界条件：，即（3）、设内外导体之间介质的介电常数为，介质中的电位函数为，则所满足的微分方程分别为，选球柱坐标系，则由于对称并假定同轴圆柱面很长，因此介质中的电位和及无关，即只是的函数，所以电位参考点：；边界条件：，即1－7－3、在无限大接地导体平板两侧各有一个点电荷和，

7、与导体平板的距离均为，求空间的电位分布。39/39解：设接地平板及和如图（a）所示。选一直角坐标系，使得轴经过和且正轴方向由指向，而，轴的方向与轴的方向符合右手螺旋关系且导体平板的表面在，平面内。计算处的电场时，在（）处放一镜像电荷，如图（b）所示，用其等效在导体平板上的感应电荷，因此預頌圣鉉儐歲龈讶骅籴。计算处的电场时，在（）处放一镜像电荷如图（c）所示，用其等效在导体平板上的感应电荷，因此1－7－5、空气中平行地放置两根长直导线，半径都是2厘米，轴线间距离为12厘米。若导线间加1000V电压，求两圆柱体表面上相距最

8、近的点和最远的点的电荷面密度。渗釤呛俨匀谔鱉调硯錦。解：由于两根导线为长直平行导线，因此当研究它们附近中部的电场时可将它们看成两根无限长且平行的直导线。在此假定下，可采用电轴法求解此题，电轴的位置及坐标如图所示。铙誅卧泻噦圣骋贶頂廡。由于对称而39/39设负电轴到点的距离矢量为，正电轴到点的距离矢量为（点应在以为半径的两个圆之外）