量子力学教程：全程导学及习题全解

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1、量子力学教程：全程导学及习题全解量子力学教程：全程导学及习题全解篇一：量子力学教程高等教育出版社周世勋课后答案详解量子力学课后习题详解第一章量子理论基础1．1由黑体辐射公式导出维恩位移定律：能量密度极大值所对应的波长?m与温度T成反比，即；?mT=b（常量）并近似计算b的数值，准确到二位有效数字。解根据普朗克的黑体辐射公式?vdv?8?hvc33?e1hvkTdv，（1）?1以及?v?c，（2）?vdv???vd?，（3）有?????dvd??c?d?????d??????v(?)?v(?)?8?hc?c1hc?5?e,?1?kT这里的??的物理意义是黑体内波长介于λ与λ+dλ之间的辐射能量

2、密度。本题关注的是λ取何值时，??取得极大值，因此，就得要求??对λ的一阶导数为零，由此可求得相应的λ的值，记作?m。但要注意的是，还需要验证??对λ的二阶导数在?m处的取值是否小于零，如果小于零，那么前面求得的?m就是要求的，具体如下：???'8?hc?6?1hce?kT?hc1??5??hc???kT??1?1?e?kT???0?????5?hc?kT?11?e?hc?0?kT?5(1?ehc?hc?kT)?hc?kT如果令x=?kT，则上述方程为5(1?e?x)?x这是一个超越方程。首先，易知此方程有解：x=0，但经过验证，此解是平庸的；另外的一个解可以通过逐步近似法或者数值计

3、算法获得：x=4.97，经过验证，此解正是所要求的，这样则有?mT?hcxk把x以及三个物理常量代入到上式便知?mT?2.9?10?3m?K这便是维恩位移定律。据此，我们知识物体温度升高的话，辐射的能量分布的峰值向较短波长方面移动，这样便会根据热物体（如遥远星体）的发光颜色来判定温度的高低。1．2在0K附近，钠的价电子能量约为3eV，求其德布罗意波长。解根据德布罗意波粒二象性的关系，可知E=hv，P?h?如果所考虑的粒子是非相对论性的电子（E动???ec2），那么E?p22?e如果我们考察的是相对性的光子，那么E=pc注意到本题所考虑的钠的价电子的动能仅为3eV，远远小于电子的质量与光速平方

4、的乘积，即0.51?106eV，因此利用非相对论性的电子的能量——动量关系式，这样，便有??hp?h2?eEhc2?ecE2??1.24?10?9?66m2?0.51?10?3?0.71?10?0.71nmm在这里，利用了hc?1.24?10?6eV?m以及?ec?0.51?10eV26最后，对??hc2?ecE2作一点讨论，从上式可以看出，当粒子的质量越大时，这个粒子的波长就越短，因而这个粒子的波动性较弱，而粒子性较强；同样的，当粒子的动能越大时，这个粒子的波长就越短，因而这个粒子的波动性较弱，而粒子性较强，由于宏观世界的物体质量普遍很大，因而波动性极弱，显现出来的都是粒子性，这种波粒二象

5、性，从某种子意义来说，只有在微观世界才能显现。1．3氦原子的动能是E?布罗意波长。解根据1k?K?10?332kT（k为玻耳兹曼常数），求T=1K时，氦原子的德eV，知本题的氦原子的动能为E?32kT?32k?K?1.5?10?3eV,显然远远小于?核c2这样，便有??hc2?核cE2?1.24?109?6?3m2?3.7?10?1.5?10?0.37?10?0.37nm?9m这里，利用了?核c?4?931?10eV?3.7?10eV269最后，再对德布罗意波长与温度的关系作一点讨论，由某种粒子构成的温度为T的体系，其中粒子的平均动能的数量级为kT，这样，其相庆的德布罗意波长就为??hc2?

6、cE2?hc2?kcT2据此可知，当体系的温度越低，相应的德布罗意波长就越长，这时这种粒子的波动性就越明显，特别是当波长长到比粒子间的平均距离还长时，粒子间的相干性就尤为明显，因此这时就能用经典的描述粒子统计分布的玻耳兹曼分布，而必须用量子的描述粒子的统计分布——玻色分布或费米公布。1．4利用玻尔——索末菲的量子化条件，求：（1）一维谐振子的能量；（2）在均匀磁场中作圆周运动的电子轨道的可能半径。已知外磁场H=10T，玻尔磁子MB?9?10?24J?T?1，试计算运能的量子化间隔△E，并与T=4K及T=100K的热运动能量相比较。解玻尔——索末菲的量子化条件为pdq?nh其中q是微观粒子的一

7、个广义坐标，p是与之相对应的广义动量，回路积分是沿运动轨道积一圈，n是正整数。（1）设一维谐振子的劲度常数为k，谐振子质量为μ，于是有E?p22??12kx2这样，便有p??2?(E?12kx)2这里的正负号分别表示谐振子沿着正方向运动和沿着负方向运动，一正一负正好表示一个来回，运动了一圈。此外，根据E?2Ek12kx2可解出x???这表示谐振子的正负方向的最大位移。这样，根据玻尔——索末菲的量子化条件，有?