头孢曲松钠晶体结构与晶习预测的研究论文

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1、头孢曲松钠晶体结构与晶习预测的研究论文张春桃王静康王永莉陈巍【摘要】差示扫描量热法(DSC)、傅立叶转换红外光谱(FT-IR)和X-射线粉末衍射(XRPD)研究表明实验室精制得到的头孢曲松钠晶体属单斜晶系,P21/c空间群。在Cerius2工作站SGIIRIX上应用能量最小化法确定了头孢曲松钠的晶体结构;基于BFDH、AE模型预测了头孢曲松钠晶体的晶习,其中AE模型预测的晶习与实际生长晶习相近,呈薄片状。实验定性考察了生长环境对头孢曲松钠晶习的影响。【关键词】头孢曲松钠;晶体结构;晶习;X-射线衍射ABSTRACTStudiesofdiffer

2、entialscanningcalorimetry(DSC),Fouriertransforminfrared(FT-IR)spectroscopy,andX-raypopurifiedinlaboratoryindicatethattheceftriaxonesodiumcrystalbelongstomonocliniccrystalsystemandspacegroupofP21/c.Thecrystalstructureofceftriaxonesodiuminedoninimizingenergylasolution.Theeffec

3、tsofcrystalgroents.KEY)本文采用HitachiX650扫描电镜(SEM)表征实验样品的晶习,操作电压15kV,样品放在黏着双面胶的金属片上,在观察前需在氩气保护下间歇喷金。1.6X-射线粉末衍射分析头孢曲松钠的X-射线粉末衍射数据在日本理学(Rigaku)D/max-2500型单色X-射线衍射仪上收集,CuKα射线(λ=1.5405),石墨单色器,扫描速率1s/step,工作电压40kV,工作电流100mA,测试温度(25±1)℃。为保证样品表面与测角仪轴心平行共面,装样采用铝板背压法。2实验结果与讨论2.1DSC曲线头

4、孢曲松钠的DSC谱图如Fig.2所示,样品在260℃附近存在一个尖锐的放热峰,在放热峰前还存在两个小的吸热峰。头孢曲松钠DSC曲线260℃附近的放热峰是样品热分解放热所致[12,13],实验测定的热分解峰顶温度TP为262.30℃,接近文献值240~265℃[12,13]。与其他大多数头孢菌素一样[13],头孢曲松钠的DSC曲线也没有熔点峰,表明头孢曲松钠在熔化前已发生热分解,故无法用量热法来测定其纯度。2.2TG-DTG分析头孢曲松钠的TG-DTG谱图如Fig.3所示,虽然TG曲线没有表现出明显的直角台阶状,但DTG曲线的双峰却说明了头孢曲松

5、钠在室温至200℃之间的失重是分两步完成的。根据TG线的失重百分率计算结果可知,第一步失重约6.30%,第二步失重约3.31%。头孢曲松钠分子中结晶水的理论百分含量是9.53%,参照中国药典(CP2005)附录M水分测定法中的费休氏法测得头孢曲松钠水分含量为9.5%,而实验测得TG失重为9.61%,与理论结晶水含量基本相符。因此可推断头孢曲松钠在室温至200℃之间的TG失重是脱除结晶水所致[14],Fig.2中DSC曲线热降解放热峰前出现的两个小峰正是头孢曲松钠分两步脱水而产生的吸热峰。而且,头孢曲松钠的DSC曲线并未再出现脱溶剂峰,结合Fig

6、.3所示的TG-DTG谱图,可以初步判定实验精制头孢曲松钠过程中未见形成溶剂化合物。2.3红外分析实验室制备的头孢曲松钠与市售国外产品的红外谱图如Fig.4所示。β-内酰胺与杂环并接产生的特征峰出现在1740cm-1处,在3440~3260cm-1处出现的强而宽的峰是-OH和-NH伸缩振动引起的谱带,-OH和-NH的伸缩振动频率在此区域相互重叠而不易区分,由于分子内氢键,吸收频率向低频方向还存在一定的平移。1610cm-1附近处的强峰是芳核骨架振动的特征峰,1000cm-1附近的特征峰是芳环C-H面向弯曲振动引起的强吸收峰,但Ar-H在3030

7、cm-1附近的特征峰由于-OH和-NH的存在而不明显。1740cm-1处的强峰是羰基伸缩振动的特征峰,而1650cm-1处的强峰则是酰胺的羰基伸缩振动引起的。2.4X-射线粉末衍射分析测试中发现当2θ50°后,头孢曲松钠的XPRD谱图不再出现明显的衍射峰,因此在RigakuD/max-2500X射线衍射仪上收集5°2θ50°的数据,再利用衍射仪随机软件进行衍射图的平滑、Kα2剥离及其背景扣除后得到的头孢曲松钠X-射线粉末衍射图如Fig.5所示,衍射数据表明实验室制备的头孢曲松钠与标准品具有相同的特征峰位置与强度。本文采用JADE4.0软件对头孢

8、曲松钠的衍射数据进行指标化,并用JADE4.0中的最小二乘精修程序对指标化结果进行精修。精修后头孢曲松钠X-射线粉末衍射数据的指标化结果见Tab.1,

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