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时间:2020-09-13
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1、理论力学第十二章动量矩定理1第十二章动量矩定理§12-1质点和质点系的动量矩§12-2动量矩定理§12-3刚体绕定轴的转动微分方程§12-4刚体对轴的转动惯量§12-5质点系相对于质心的动量矩定理§12-6刚体的平面运动微分方程2§12-1质点和质点系的动量矩一、质点的动量矩质点对于点O的动量矩——质点Q的动量对于点O的矩。即质点对于z轴的动量矩——质点动量mv在Oxy平面内的投影(mv)xy对于点O的矩。即质点Q的动量矩矢在过点O的z轴上投影,等于对z轴的动量矩。即在国际单位制中动量矩的单位为kgm2/s3二、质点系的动量矩质点
2、系对点O的动量矩质点系对z轴的动量矩质点系对点O的动量矩矢在通过该点的z轴上的投影等于质点系对于该轴的动量矩。§12-1质点和质点系的动量矩——各质点对点O的动量矩的矢量和。即——各质点对z轴的动量矩的代数和。即4刚体平移时,可将全部质量集中于质心,作为一个质点计算其动量矩。称为刚体对于z轴的转动惯量,于是§12-1质点和质点系的动量矩刚体转动时,刚体对转轴的动量矩为5§12-2动量矩定理一、质点的动量矩定理质点对定点O的动量矩作用力F对同一点O的矩将动量矩对时间取一阶导数,得6§12-2动量矩定理则上式为因为所以上式为质点动量矩
3、定理:质点对某定点的动量矩对时间的一阶导数,等于作用力对同一点的矩。7上式在直角坐标轴上的投影式§12-2动量矩定理8§12-2动量矩定理二、质点系的动量矩定理设质点系内有n个质点。Fi(i)——第i个质点上的内力,Fi(e)——第i个质点上的外力。由质点的动量矩定理有:这样的方程共有n个,相加后得而所以9§12-2动量矩定理上式称为质点系动量矩定理:质点系对于某定点O的动量矩对时间的导数,等于作用于质点系的外力对于同一点的矩的矢量和(外力对点O的主矩)。应用时,取投影式10§12-2动量矩定理三、动量矩守恒定律质点:如果则常矢量
4、。如果则常量。上述两种情况就是质点的动量矩守恒定律。质点系:如果则则如果常矢量。常量。上述两种情况就是质点系的动量矩守恒定律。11§12-2动量矩定理【例1】高炉运送矿石用的卷扬机如图所示。已知鼓轮的半径为R,转动惯量为J,作用在鼓轮上的力偶矩M,小车和矿石总质量为m,轨道的倾角为θ。设绳的质量和各处摩擦均忽略不计,求小车的加速度a。12§12-2动量矩定理解:取整体为研究对象由质点系对O轴的动量矩定理,有:因得13§12-2动量矩定理【例2】已知:求角加速度。解:取整体为研究对象由质点系对O轴的动量矩定理,有:14§12-2动量
5、矩定理【例3】水平杆AB长为2a,可绕铅垂轴z转动,其两端各用铰与长为l的杆AC及BD相连,杆端各连结质量为m的小球C和D。起初两小球用细线相连,使杆AC与BD均为铅垂时,系统绕z轴的角速度为ω0。如果此时细线拉断后,杆AC和BD各与垂线成θ角,不计各杆的质量,求这时系统的角速度ω。15§12-2动量矩定理解:取整体为研究对象因为所以常数当θ=0时,当θ≠0时,由LZ1=LZ2,得16§12-3刚体绕定轴的转动微分方程主动力:F1,F2,……,Fn轴承约束力:FN1,FN2由质点系对z轴的动量矩定理,有或上式也可写成或以上各式均称
6、为刚体绕定轴转动微分方程。转动惯量是刚体转动惯性的度量。17§12-3刚体绕定轴的转动微分方程【例4】飞轮对轴O的转动惯量为Jo,以角速度ω0绕轴O转动。制动时,闸块给轮以正压力FN,已知闸块与轮之间的滑动摩擦因数为f,轮的半径为R,轴承的摩擦忽略不计。求制动所需的时间t。解:以轮为研究对象取逆时针方向为正,刚体的转动微分方程为:积分解得18§12-3刚体绕定轴的转动微分方程【例5】提升装置中,均质圆轮A、B的质量分别为m1、m2,半径分别为r1、r2,物体C的质量为m3,轮A上作用常力矩M1。求物体C上升的加速度。19§12-3
7、刚体绕定轴的转动微分方程解:取轮A为研究对象再取轮B和物体C为研究对象因为得20§12-4刚体对轴的转动惯量刚体的转动惯量是刚体转动时惯性的度量,刚体对任意轴z的转动惯量定义为由上式可见,转动惯量的大小不仅与质量大小有关,而且与质量的分布情况有关。在国际单位制中其单位为kg•m2。转动惯量恒为正值。21§12-4刚体对轴的转动惯量一、简单形状物体的转动惯量计算(1)均质细直杆对于z轴的转动惯量设杆长为l,单位长度的质量为ρ,取杆上一微段dx,其质量mi=ρdx,则杆的质量于是22§12-4刚体对轴的转动惯量(2)均质薄圆环对于中心
8、轴的转动惯量设圆环质量为m,质量mi到中心轴的距离都等于半径R,所以圆环对于z轴的转动惯量为即23§12-4刚体对轴的转动惯量(3)均质圆板对于中心轴的转动惯量设圆板的半径为R,质量为m。将圆板分为无数同心的薄圆环,任一圆环半径为ri,宽度为dri
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