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时间:2020-09-26
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1、第七章 量子力学中的力学量经典粒子:可用坐标和动量来描写状态,任何状态下,力学量都有确定值。微观粒子:坐标和动量不能同时有确定值,所以状态用波函数表示,力学量用算符表示。§7.1表示力学量的算符一、算符1、算符是指作用在一函数上得出另一函数的运算符号。2、算符的本征值方程3、算符的例子<1>动量算符:分量式:动量算符 表示动量这个力学量。<2>坐标算符:<3>哈密顿算符:经典的哈密顿函数: ,将代入 中得:<4>量子力学中力学量用算符表示的规则:如果量子力学中的力学量 在经典力学中有相应的力学量,则算符 由经典
2、表示式 中将 换为算符 而得出:例如,角动量算符:量子力学中的角动量算符:二、力学量用厄米算符表示(Hermitoperator)1、当体系处于定态,即哈密顿算符 的本征态 时,能量有确定值 , 即本征值。当体系处于动量算符的本征态 时,动量有确定值,这个值即 在 态中的本征值。2、算符 表示力学量 ,当体系处于 的本征态时,力学量有确定值,这个值即 在 态中的本征值。因为所有力学量的数值都是实数,而表示力学量的算符的本征值就是测量此力学量的可能值,所以,表示力学量算符的本征值必须为实数。什么类型的算符,本征值为实数?3
3、、厄米算符量子力学中表示力学量的算符都是厄米算符。定义:若则 称为厄米算符。式中 代表所有变量,积分范围为所有变量变化的整个区域。4、证明厄米算符的本征值是实数。证:验证:坐标算符和动量算符是厄米算符。坐标值 为实数,对动量算符的一个分量 ,有分部积分一、动量算符1、动量算符的本征值方程是动量算符的本征值, 是属于此本征值的本征函数。分量式:§7.2 动量算符和角动量算符它们的解是本征值 可取所有实数,构成连续谱。2、动量本征函数的归一化求归一化常数 ?计算积分:如果取 ,则动量本征函数归一化到 函数
4、。即其中为什么 不能归一化为1,而是归一化为 函数:这是由于动量本征值可以取连续值, 的各分量可取任意实数,动量本征值构成连续谱。3、动量本征值的分立化:箱归一化设想将粒子限制在一个边长为L的正方形箱中,取箱中心为坐标原点。引入周期性边界条件:要求波函数在两各相对的箱壁上的对应点有同值,即或这样 只能取分立值:同理,根据周期性条件 和可得到相邻两个分立值的差:当 时:分立值→连续谱。引入周期性边界条件后,动量本征函数可以归一化为1,归一化常数 ,即证:这种将粒子限制在三维箱中,再加上周期性边界
5、条件归一化方法,称为箱归一化。4、单色平面波是具有确定能量和动量的粒子的波函数,它是动量算符的本征态。测量粒子的动量 ,有确定值 ,即动量算符的本征值。二、角动量算符1、定义:角动量算符分量式为2、角动量平方算符:利用直角坐标和球坐标变量之间的关系可得这样3、角动量 分量算符 :或4、角动量平方算符的本征值方程:(17)(14’)§7.3厄密算符本征函数的正交性一、属于动量算符不同本征值得两个本征函数和互相正交:引入函数的标积:则(1),(2)两式可以简化记为:当动量算符是厄密算符,量子力学中表示力学量的算符都是厄密算符,它
6、们的本征值是实数。以上正交性仅是厄密算符本征函数正交性的一个特例二、定理:属于厄密算符不同本征值的两个本征函数互相正交。证:又(厄密的本征值为实数)(1)式右乘,积分:简记:(2)式左乘:简记:根据厄密算符的定义简记:联立(4)、(5)即:简记:(6)式移项:简写:而,必有简写:或表示为:(6)其中符号如果的本征值不分立,而是构成连续谱。则本征函数可以归化为函数:例如动量算符本征函数2.正交归一本征函数一例:无限深势阱能量本征函数(9)是体系属于的能量算符的本征值的本征函数,对不同的值(能级)正交:其中:证:积化和差3
7、.是的本征值的本征函数的正交性三、正交归一函数的例子(厄密算符本征函数互相正交)1)线性谐振子2.角动量算符的本征函数,本征值3.角动量平方算符的本征函数,属于本征值:2)一维势阱缔结legendre函数正交性:而球谐函数:4.氢原子波函数,算符:n不同:三个量子数均不同:四、简并态函数的正交性当的本征值是度简并:一般而言不正交,但可用个常数将个函数重新组合成个新函数:总可以选择而使正交归一条件成立:一般地,考虑到力学完全集中其它算符对简并态重新分类,可组合消除简并。如对简并,但对则不简并,归一化为。§7.4算符与力学量的关
8、系根据数学物理方法中的证明,如果有一族函数构成正交归一完全系,则任意函数都可以用来展开为级数(广义傅里叶级数)。如果函数系不构成分立的集合,则可以展开为傅里叶积分。如果函数系和都是正交归一完全系。一、波函数按厄密算符的本征函数系展开1.分立谱如果是满足一定条件的厄密算符,它的正交归一本征函
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