理论力学-力偶理论.ppt

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1、3力偶理论与力一样，力偶是力学中的一个基本量。作用于刚体上的力偶不能使刚体产生移动效应，只能使刚体产生转动效应。力偶是一种特殊的力系，没有合力，不能与单个力平衡。但它具有可移转性、可改变性等重要性质，它对刚体的转动效应完全取决于力偶矩矢。3.1力偶、力偶矩矢3.1.1力偶的概念如图3-1所示，作用于刚体上大小相等、方向相反的一对平行力，称为力偶（Couple），记作（F，F′）。由二力平衡公理可知，力偶不是平衡力系，它是一种特殊的力系。在力偶的作用下，刚体会产生转动效应。例如，汽车司机用双手转动方向盘，钳工用丝锥攻螺纹，电动机转子受到

2、电磁力作用旋转等等，都是力偶作用下刚体的转动效应。图3-1力偶是力学中的一个基本量。力偶没有合力。力偶不能与单个力等效，也不能与单个力平衡。力偶只能与力偶等效，只能与力偶平衡。作用于刚体上的一群力偶构成力偶系（Systemofcouples）。力偶系可分为平面力偶系（Coplanarcouplesystem）和空间力偶系（Threedimensionalcouplesystem）。3.1.2力偶矩矢力偶（F，F′）的两个力的作用线所确定的平面称为力偶作用平面(见图3-2)。两个力作用线之间的垂直距离d称为力偶臂，力偶对刚体的作用效应取

3、决于三个因素:（1）乘积Fd；（2）力偶的转向；（3）力偶作用面的方位。这三个因素用一个矢量表示，称为力偶矩矢，记为M。力偶矩矢的表示法如下：矢的长度按一定的比例表示力偶矩的大小Fd；矢的方位垂直于力偶作用面；矢的指向按右手规则确定，即右手四指的指向符合力偶转向而握拳时，大拇指伸出的方向就是力偶矩矢的转向。FdMF′图3-2对于平面力偶系，各力偶作用面相互重合，因此各力偶矩矢的方位相同。这时，力偶矩矢可用一代数量表示(见图3-3)，即M一般规定，当力偶使刚体产生逆时针的转动时，力偶矩取正号，反之则取负号。力偶矩的单位为牛·米（N·m）

4、，或千牛·米（kN·m）。图3-33.1.3力偶的等效若两个力偶对刚体的作用效应相同，则称这二力偶等效。两力偶的等效条件：力偶矩矢相等，即(3-2)3.1.3.1力偶的可移、可转性在保持力偶矩矢不变的前提下，力偶可在其作用面内任意移动、转动，不改变力偶对刚体的转动效应。因此，力偶对刚体的作用与其在作用面内的位置无关。在保持力偶矩矢不变的前提下，力偶可以平行地移至另一个平面内，而不改变力偶对刚体的转动效应。因此，力偶矩矢为自由矢量。在保持力偶矩矢不变的前提下，可以任意改变力偶中力的大小和力偶臂的长短，而不改变力偶对刚体的转动效应。可见，

5、力偶中力的大小和力偶臂的长短都不是决定力偶效应的独立因素。3.1.3.2力偶的可改变性在保持力偶矩矢不变的前提下，力偶的这些变化都不会改变力偶对刚体的作用效应。因此，今后我们只关心力偶的力偶矩矢，而不过问该力偶中力的大小、方向和作用线。故在表示力偶时，只要在力偶作用面内用一带箭头的弧线表示力偶的转向，旁边标注力偶矩M的值即可，如图3-3所示。3.2平面力偶系的合成与平衡3.2.1平面力偶系的合成设作用于刚体上同一平面内的n个力偶（F1，F1′），（F2，F2′），…，（Fn，Fn′）对刚体的作用效应与力偶（FR，FR′）对刚体的作用效

6、应相同，则称力偶（FR，FR′）是力偶（F1，F1′），（F2，F2′），…，（Fn，Fn′）的合力偶。一般情况下，平面力偶系可合成为一个合力偶，合力偶矩等于原力偶系中各力偶矩的代数和，即（3-3）证明：设作用于刚体上的平面力偶系（F1，F1′），（F2，F2′），…，（Fn，Fn′），其力偶臂分别为d1，d2，…，dn，如图3-4所示。则各力偶的力偶矩分别为，…，F1F2Fnd1dnd2F11F21Fn1dABdABFR，…，图3-43.2.2平面力偶系的平衡方程式（3-4）称为平面力偶系的平衡方程。由于只有一个平衡方程，因此只能求

7、解一个未知量。平面力偶系平衡的必要与充分条件是：所有各力偶矩的代数和等于零，即（3-4）例3-1如图3-5所示机构，各杆自重不计，在两力偶作用下处于平衡。已知：M1=100N·m，O1A=40cm，O2B=60cm。试求力偶矩M2的大小。M1FO1FAAO1M2FBFO2BO2解：取O1A杆为研究对象，受力如图3-5(b)所示，列平衡方程有AB图3-5M1M2O2O1A30oB(a)(b)AB杆为二力构件，则有取O2B杆为研究对象，受力如图3-5(b)所示。列平衡方程有3.3空间力偶理论3.3.1空间力偶系的合成一般情况下，平面力偶系

8、可合成为一个合力偶，合力偶矩等于原力偶系中各力偶矩的代数和，即（3-5）在实际计算中，通常采用投影形式。（3-6）合力偶矩矢的大小和方向余弦（3-7）3.3.2空间力偶系的平衡方程空间力偶系平衡的充分必要条件为：合力偶对