一类非线性偏微分方程的解析近似解.pdf

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1、第5期总第239期农业科技与装备No.5TotalNo.2392014年5月AgriculturalScience&TechnologyandEquipmentMay2014一类非线性偏微分方程的解析近似解徐鹏(辽宁省农业机械化研究所,沈阳110161)摘要:应用同伦分析法研究一类非线性偏微分方程的解析近似解问题。通过选取合适的线性辅助算子和初始值,引入适当的辅助参数和辅助函数来调节、控制级数解的收敛区域与收敛速度,即可求得一类非线性偏微分方程的解析近似解。该方法为非线性偏微分方程的求解开辟了一个全新的途径。关键词:

2、非线性;偏微分方程;同伦分析法;解析近似解中图分类号:O175.8文献标识码:A文章编号:1674-1161(2014)05-0044-04随着科学技术的发展,非线性问题的研究在自然角毛细流动时,建立如下的动力学方程:科学和社会科学领域的作用越来越重要。物理、化学、鄣S(x,t)鄣S1/2(x,t)鄣S(x,t)=B鄣鄣(1)生物、工程技术甚至经济研究等领域都存在着大量的鄣t鄣x鄣x非线性问题,这些问题可用非线性常微分方程或非线式中:S(x,t)为不同时刻下,容器x位置处的液体性偏微分方程来描述。因此,如何求解这些非

3、线性方横截面面积;B为与容器形状及液体性质有关的参程,成为广大数学和科技工作者致力研究的一个重要数,该参数为一常量。课题。对于非线性偏微分方程,提出和发展了许多数Weislogel通过试验发现,在不同时刻下,x=0位值与近似解析解计算方法,如差分法、优化算法、反散置处液体的高度始终不变,即该截面的液体横截面面射法、齐次平衡法、函数变换法、多指数函数法和有理积为常量:函数变换法等。然而,非线性偏微分方程的求解是很S(0,t)=S0(2)困难的,而且没有统一而普适的方法,以上的解析解在t时刻,液体的前缘运动到图1中的A点

4、,该方法也只能具体应用于某个或某些非线性偏微分方处的x方向坐标为xf(t)。由图1可知,在该时刻下,程的求解,因此,继续寻找一些有效可行的方法仍是x≥xf(t)处的液体横截面面积为零,即:一项十分重要的工作。S(x,t)=0x≥xf(t)(3)图1为一内角流动模型。在t=0时刻,液体的前缘位置为xf(0)=xf0。由魏月兴等人的研究可知,液体的体积流速为:y1/2鄣S(x,t)q(x,t)=-BS(x,t)(4)鄣xS在任意时刻t时,内角处的液体体积增量等于x=0截面处液体的体积流速在时间[0,t]上的积分,即:O

5、xfxf0tS(x,t)乙S(x,t)dx-乙S(x,0)dx=乙q(0,t)dt(5)zxA000xxxf(t)魏月兴等人在满足边界条件(2)和(3)以及限制条件(5)时,应用求解热传导的方法得到了方程(1)的近似解。本文应用同伦分析法对方程(1)这类非线性图1内角流动模型Figure1Cornerflowmodel偏微分方程进行求解,并给出级数解的递推公式。1基本思想魏月兴等人在研究图1所示的微重力下容器内设无量纲变量u=x/xf(t),由于在毛细流动过程中液体横截面的面积恒为正,设:

6、收稿日期:2014-02-052S(x,t)=S0f(u)(6)作者简介:徐鹏(1970—),男,工程师,从事农业机械设计与则非线性偏微分方程(1)变为:研制工作。2014年第5期徐鹏:一类非线性偏微分方程的解析近似解451/2y(x)=1-γu+(γ-1)u2(19)20-uf′(u)xf(t)x觶f(t)=BS0[2f′(u)+f(u)f″(u)](7)式中:γ为未知常数。22·式中:(′)=d()/du;(″)=d()/du;()=d()/dt。下利用泰勒展开定理,将Φ(u;q)展开成关于q的同。幂级数:边界条

7、件为:∞n1u=0Φ(u;q)=f0(u)+移fn(u)q(20)f(u)=≥(8)n=10u≥1其中:则限制条件(5)变为:n11/2tfn(u)=1鄣Φ(u;q)│q=0(21)(t)-x2(u)du=-BS-1(t)dt(9)n!鄣qn[xff0]乙f0f′(u)│u=0乙xf00如果辅助参数h、辅助函数H(u)和未知常数γ由方程(7)可知,xf(t)dxf(t)/dt必为常数,设:选取合适的值,则当q=1时,式(20)能够收敛,则可xf(t)=xf0姨1+vt(10)得:1/22式中:v=4BS0β/xf0;

8、β为待定常数。-∞mf(u)=f0(u)+移fn(u)≈f0(u)+移fn(u)(22)将式(10)带入到方程(7)和(9)中,则可将方程n=1n=1(7)转变为非线性微分方程:式(22)必定是非线性方程(11)的某一个解。定义2f(u)f″(u)+2f′(u)+2βuf′(u)=0(11)矢量:限制条件(9)简化为:Fm={f0(u),f1(

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