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1、rrKer时空的量子理论与Ker黑洞微扰理论,b。,e本文对静止质量为零的场从统一的旋形式的场(a3)式中微分算子等旋系数等是零阶近似;`.’月”的一阶近似当!二l21,方程场量叫是例/和时,AC“’,云言介了`一。,(13a,bTeuko一sky)我们的统一退藕方程()式分别化为导出了统一的标架形式的场方程的关于中微子场和电磁场的退藕方程.,,丫+2,t拜:KinnersleyKerr,[△+2(一一l)(一)]必呈二乙卜利用关于度规的零标架把+2,tt+l:,3,,bt,二,e,一肺(一)月一()〕必打乙退藕方程()式变
2、为用坐标(价)表示的偏,,v2:,.2一一l)一盯姚二L+=0,Za,:Toky47一(必盆二乙卜()微分方程我们发现ukols的()式只是我.D+2,te:+1户::[(一)一()]诵;二乙们所得结果的特例进一步的计算指出只有电磁一子+2了一:一za+2,一t,:_:[()()]价盆二乙场的两个场量和中微子场的两个场量能够分离变,.:,月+优必l二乙,+:+(2,一,一1)久必;落二~o,(Zb)量自旋为其它值的场量和电磁场的分量例”都.`’,,i不能场量例的右上指标()表示自旋右下指标表分离变量..,2,示场量的各分量取
3、值为任意正整数和半整数;重力场的自旋为但它是一种特殊的场重.:,.,,,力场直接产生时空弯曲比如:对于D型时空,重为方程参数取值为正整数对于给定的允·.2,:0,1,2,”,2,一1许取个不同值一自旋为力场的场分量,2,+1,耘”c12,:l:】4的场一共有个独立的复分量它们满足`;(一c,个独.当!12,1和2,一合立的场方程分别取值/时·,“`。。“·,c一`m`2:,b,“二)()式依次化为标架形式的中微子方程电磁场一合.一方程和重力场方程。。::~价Za,b.Teukolsky对()进行微扰计算利用对的零级近似不为零
4、,3:,b这使得重力场不能用()式,.易关系可得统一的退藕方程的近似对重力场单独计算的结果表明:只有场最D+25一Zt一1)e+“*一(t+1户一夕*,,,{[()]姚’刀和召’月能够退藕;正是由于召》的零级近x▲+2,一`一l)了+2,一t拌,[(()],,’月》.似不为零反而使得召和召又能够分离变古+2,ta*+二*t+l,一[(一Z一l)月一一()]量。s:。,t二一:x[占+2(一一l)+(2一)]}必盆二理许殿彦~,3a0()(北京大学计算机科学技术系){[▲+2,一Zt一1丫一,*+25一t拌+拌*()()]x[
5、D+2,一,e一(岁+lp陈崇光())]2,Zt一1“+户*一`*+2,一,“(中国科学院研究生院)一[占+(一)()]x口+2st,+l:=o,3b[(一)尹一()]}必盏二织()第23期报1103
