北京大学量子力学课件第26讲

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1、第二十六讲Ⅰ.全同粒子的交换不变性的后果(1)两全同粒子的波函数若两全同粒子，它们的相互作用是变量可分离型的，即可以证明：若粒子自旋为，则在两粒子自旋交换时的对称性为。若两粒子都处于态，而总角动量为，其交换对称性为，则应满足偶(2)由于全同粒子交换不变性，而使体系可能处的状态数目不同.例：设有三个粒子处于（不同量子数单态）A.玻色子3个处2个处各处同一态同一态一个态B.费米子1各处一个态(3)由于全同粒子交换不变性，而使体系的几率分布不一样。(4)由于全同粒子交换不变性，在散射时，散射截面不一样。当两粒子散射时，粒子散射到①处，即偏转角的散射几率为；粒子1如散射到②处，其偏

2、转角为，散射几率为A.玻色子（自旋为0）散射几率为（即②，①分不出。由于，,为偶）如自旋为1，非极化散射几率为°自旋，自旋自旋(5)由于全同粒子交换不变性，使体系所处的状态结构也不同元素周期表的规律正是由于电子为费米子,PauliexclusionPrinciple起作用的结果。例：粒子处于一维谐振子势中。单粒子波函数相应能量为对个玻色子（），基态是所有粒子都处于态,每个粒子平均能量为B.费米子（自旋）自旋为的费米子非极化的散射几率但对个无相互作用的费米子（）。基态是二个处于,二个处于…,N为偶N为奇所以，每个粒子平均能量为Ⅱ.定态微扰论这里讨论的是与无关设：，要求其本征值

3、和本征函数其中很接近，且有解析解。而是小量，为易于表达其大小的量级（1）非简并能级的微扰论设：的本征值和本征函数为，构成一正交，归一完备组。现求解即求，的步骤是通过逐级逼近来求精确解，即将，对展开（即对矩阵元展开）。从，出发求，。当，即，，非简并微扰论就是处理的那一条能级是非简并的（或即使有简并，但相应的简并态并不影响处理的结果）。A.一级微扰近似以标积以（）标积因此，在一级近似下(归一化准至一级)所以，在这条能级为非简并时，其能量的一级修正恰等于微扰项在无微扰状态的平均值。例1：考虑一个粒子在位势准至一级修正的能量为从这可以看到微扰论的应用限度。如准到一级，可以看出，完全

4、是分立能级。但事实上，当时，粒子是自由的。因此，能级是连续的，可取任何值。所以，要一级修正比较精确，则必须即经典和量子的差别:经典粒子不能运动到区域中去。而在量子力学中，粒子有一定几率在区域中。在这区域中，有所以粒子受到的排斥力比处于纯谐振子势中的粒子小。以至于，事实上，由于由定理可证得例2．求氦原子的基态能量设：的基态为即于是以方向为Z方向,所以由于所以，准至一级的能量为B．二级微扰：当微扰较大时，或一级微扰为零时，则二级微扰就变得重要了。由项得以进行标积得以进行标积得所以准至二级的能量和波函数由准至二级的归一化波函数为显然，要使近似解逼近真实解，就要恰当选取，，而且要求

5、这样取一级近似才可以满足精度要求。例：刚体转子的斯塔克效应（StarkEffect）将体系置于外电场中，能级发生移动的现象称为StarkEffect。设：转子的角动量为，电偶极为，当置于均匀外电场中（取电场方向为z）显然（有重简并）由于因此，运算到的本征态上，不改变其本征值由递推关系于是所以，尽管每一条能级有重简并。但是，对某一态有相互作用的是那些同能级。因此，如考虑未微扰的能级态为，则只需要考虑，。而（）对和都没有任何影响。所以，可看作“没有简并”的态。从而可用非简并微扰论来处理。由这可看出，简并部分解除（同不同的能量不同，但相同）和态仍简并，即重简并条（不简并，而其他的

6、为二重简并）。简并的解除，实际上是的对称性被破坏。如没有完全解除，那实际上对称性没有完全被破坏。（2）碱金属光谱的双线结构和反常塞曼效应A．碱金属光谱的双线结构碱金属原子有一个价电子，它受到来自原子核和其他电子提供的屏蔽库仑场作用，，价电子的哈密顿量为取选力学量完全集则能量与无关。所以,的本征值及径向波函数是与无关。（对和是简并的）一级微扰对所以，一级微扰修正与有关前面已讨论过因此，这即观测到的纳光谱的双线结构的原因。B．反常塞曼效应：在较强磁场中()，原子光谱线分裂的现象（一般分为三条），称为正常塞曼效应。即使考虑自旋（而自旋－轨道耦合和项可忽）也同样（因）。当磁场较弱时

7、，与引起的附加能量可比较时，就不能忽略自旋－轨道相互作用项而仅考虑项。这时，哈密顿量（在均匀外磁场下）取方向为方向，则(忽略)这时（简并度为，即对简并）[选]是磁场为零时的能量本征方程的本征值。当置入弱磁场（均匀，取方向），而引起能级移动，在一级微扰下所以，当放入弱磁场中，能级由根据偶极跃迁选择定则—有四条光谱线所以，这时每条能谱线的多重态是偶数；多重态的能级间距随不同能级而不同；而光谱线也是偶数条。（3）简并能级的微扰论当体系的一些能级是简并时，那考虑这些能级所受的扰动影响时，就不一定能利用上述公式，因这时初态不