《维定态问题》PPT课件

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1、不含时间的薛定谔方程，定态问题由初态(x,t0)求(x,t)一般是很困难的，特例，即位势与时间无关，V(r,t)=V(r)（1）不含时间的薛定谔方程由于H与t无关，可简单地用分离变数法求特解。当H与t无关时，含时间的薛定谔方程的特解为：其中。方程被称为不含时间的薛定谔方程，或称为能量本征方程。A.在上述方程中，E实际上是体系的能量。B.一般而言，上述方程对任何E值都有非零解。但由于对波函数有一定要求（自然条件），以及一些特殊的边界要求（无穷大位势边界处等）。这样能满足方程的解就只有某些E值。C.根据态叠加原理是含时间的薛定谔方程的一个特解，也就是，是该体系的一个可能态。所以普遍的可能态

2、一定可表为(非定态)通常称（其中）为定态波函数。（2）定态：A.定态定义：具有确定能量的态，称为体系的定态，或者说，以波函数1．体系在初始时刻（t＝0）处于一定能量本征态，则在以后任何时刻，体系都处于这一本征态上，即。它随时间变化仅表现在因子上。3．几率流密度矢不随时间变化。4.任何不含t的力学量在定态的平均值不随时间变化.5．任何不显含t的力学量在定态中取值的几率不随时间变化。B.定态的性质：2．体系的几率密度不随时间变化。第三章一维定态问题现在从最简单的问题来应用所得的原理和方程：一维，不显含时间的位势且位势有一定性质时，如则三维问题可化为一维问题处理。所以一维问题是解决三维问题的基础

3、。§3.1一般性质设粒子具有质量m，沿x轴运动，位势为，于是有（1）定理1：一维运动的分立能级（束缚态），一般是不简并的。简并度（degeneracy）：一个力学量的某个测量值，可在n个独立的（线性无关的）波函数中测得，则称这一测量值是具有n重简并度。如某能量本征值有n个独立的定态相对应，则称这能量本征值是n重简并的。证：假设,是具有同样能量的波函数(1)(2)从而得于是(c是与x无关的常数)对于束缚态（或在有限区域有某值使），所以c＝0。从而有若不是处处为零，则有注意:ⅰ.分立能级是不简并的，而对于连续谱时，若一端，那也不简并。但如两端都不趋于0（如自由粒子），则有简并。ⅱ．当变量在允许

4、值范围内（包括端点），波函数无零点，就可能有简并存在。（因常数c≠0）。ⅲ．当V(x)有奇异点，简并可能存在。因这时可能导致处处为零。推论：一维束缚态的波函数必为实函数（可保留一相因子）。证令（都是实函数）则但对束缚态，没有简并，所以只有一个解，因而Rn和In应是线性相关的，所以因此，（2）不同的分立能级的波函数是正交的。（1）（2）所以从而证明得。（3）振荡定理：当分立能级按大小顺序排列，一般而言，第n+1条能级的波函数，在其取值范围内有n个节点（即有n个x点使，不包括边界点或∞远）。1(x)2(x)3(x)4(x)(4）在无穷大位势处的边条件：首先讨论V(x)有有限大小的间断点

5、，由方程即由于存在，即存在，即的导数存在，所以函数连续，也就是波函数导数连续。而在位势是无穷时又如何呢？设令,所以，得解要求波函数有界，所以C＝0，要求波函数x=0处连续，且导数连续当E给定，所以，∴于是，当,方程有解这表明，在无穷大的位势处，波函数为0，边界上要求波函数连续，但并不要求再计及导数的连续性。但，几率密度和几率流密度矢总是连续的。§3.2阶梯位势：----最简单的定态问题(1)当令，由波函数有界,C＝0在x＝0处，波函数连续，波函数导数连续，解得,对E没有限制，任何E都可取，即取连续值。因它不是束缚态（，并不趋于0），但它不简并（因，）。讨论：A.处，经典粒子不能去的地方，但

6、仍有一定的几率发现量子粒子。B．区域，有沿x方向的平面波和沿x反方向的平面波,且振幅相同，构成一驻波。这一驻波，在处为0。x0C.几率流密度矢：i.透射几率流密度矢（）jT＝0（因是实函数）ⅱ.在区域，有向右的几率流密度，即入射几率流密度矢=iii.在区域，也有左的几率流密度，即反射几率流密度矢=所以，总几率流密度矢为0。当，入射粒子完全被反射回来，没有几率流流入到区域中。定义：1.反射系数，现R=1;2.透射系数，现T=0。(2)当,求粒子从左向右方入射的解。令，由初条件，粒子由左向右入射，由于在x=0处位势有间断点，所以，区域有入射波，也有反射波；但在处，位势无间断点，所以，只有入射波

7、，无反射波，因此，C＝0。由波函数及其导数连续，有得，结果有讨论：在时，区域有一沿x方向传播的平面波，显然，==。从而得反射系数=透射系数=显然上讲内容定态薛定谔方程的特解不含时间的薛定谔方程，或称为能量本征方程。态叠加原理(非定态)定态的性质最简单的定态问题—一维定态问题1：一维运动的分立能级（束缚态），一般是不简并的。一维束缚态的波函数必为实函数（可保留一相因子）。2:不同的分立能级的波函数是正交的。波函数的自然条件