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1、第10章达朗贝尔原理及虚位移原理达朗贝尔原理和虚位移原理分别从不同的角度分析系统的平衡问题，是研究力学平衡问题的另一途径。两者结合起来组成动力学普遍方程，为求解复杂系统的动力学问题提供了另一种普遍方法，构成了分析力学的基础。10.1惯性力、质点的达朗贝尔原理10.2质点系的达朗贝尔原理10.3约束、虚位移、虚功章节简介10.1惯性力、质点的达朗贝尔原理10.1.1惯性力质点受其它物体的作用而引起运动状态变化时，由质点本身的惯性力引起对施力物体的动反作用力，为受力质点的惯性力。力是由于小车具有惯性，力图保持原来的运动状态，对于施力物体(人手)产生的反抗力。称为小车的惯性力
2、。例如人用力推车，使车产生加速度，同时，车也给人手一个反作用力：3③惯性力作用在使质点产生加速度的其他施力物体上。①大小：FJ=ma②方向：与相反按不同坐标系，惯性力可分解为：——切向惯性力——法...............定义：质点惯性力加速运动的质点，对迫使其产生加速运动的物体的惯性反抗的总和。4非自由质点M：质量m，受主动力，约束反力作用，、的合力为由牛顿第二定律：假象地将作用在M上，则即：10.1.2质点的达朗贝尔原理表明：质点系中每个质点上作用的主动力，约束力和它的惯性力在形式上组成平衡力系，这就是质点的达朗贝尔原理。5这样，质点的动力学问题就可以用静力学的
3、方法来解。但要注意：该方程对动力学问题来说只是形式上的平衡，而实际上惯性力并不作用在质点上，质点并不平衡。采用动静法解决动力学问题的最大优点，就是可以利用静力学提供的解题方法，给动力学问题一种统一的解题格式。也就是：对于动力学问题，假想地加上惯性力，就可以用平衡方程求解。6例10-1已知:求:用达朗贝尔原理求解解:解得对整个质点系，如果在每一个质点上都假象地加上惯性力，则主动力系、约束反力系、惯性力系在形式上构成平衡力系。这就是质点系的达朗贝尔原理。可用方程表示为：设有一质点系由n个质点组成，对任一质点，虚加惯性力，则有对于每一个研究对象，平面问题有三个平衡方程，空间问
4、题有六个平衡方程。10.2质点系的达朗贝尔原理则有9因有也称为质点系的达朗贝尔原理:作用在质点系上的外力与虚加在每个质点上的惯性力在形式上组成平衡力系.已知：如图所示,定滑轮的半径为r,质量为m均匀分布在轮缘上,绕水平轴Ｏ转动.垮过滑轮的无重绳的两端挂有质量为m1和m2的重物(m１>m2),绳与轮间不打滑,轴承摩擦忽略不计。求：重物的加速度.例10-2解:由解得已知：飞轮质量为m,半径为Ｒ,以匀角速度 定轴转动，设轮辐质量不计,质量均布在较薄的轮缘上,不考虑重力的影响.求:轮缘横截面的张力.例10-3解:令10.3约束·虚位移·虚功10.3.1约束及其分类限制质点或质点
5、系运动的条件称为约束.限制条件的数学方程称为约束方程.限制质点或质点系在空间的几何位置的条件称为几何约束.1）几何约束和运动约束如限制质点系运动情况的运动学条件称运动约束.2）定常约束和非定常约束约束条件随时间变化的称非定常约束.不随时间变化的约束称定常约束.3）其它分类约束方程中包含坐标对时间的导数,且不可能积分为有限形式的约束称非完整约束.约束方程是等式的，称双侧约束（或称固执约束）.约束方程为不等式的，称单侧约束（或称非固执单侧约束）n为质点数，S为约束方程数.约束方程中不包含坐标对时间的导数，或者约束方程中的积分项可以积分为有限形式的约束为完整约束.本章只讨论定
6、常的双侧、完整、几何约束.10.3.2虚位移在某瞬时,质点系在约束允许的条件下,可能实现的任何无限小的位移称为虚位移.只与约束条件有关.虚位移等实位移等实位移是质点系真实实现的位移，它与约束条件、时间、主动力以及运动的初始条件有关.10.3.3虚功如果在质点系的任何虚位移中,所有约束力所作虚功的和等于零，称这种约束为理想约束.力在虚位移中作的功称虚功.光滑固定面约束、光滑铰链、无重刚杆，不可伸长的柔索、固定端、轮子只滚不滑等约束为理想约束.即设质点系处于平衡,有或记为此方程称虚功方程,其表达的原理称虚位移原理或虚功原理.10.3.4虚位移原理对于具有理想约束的质点系,其
7、平衡的充分必要条件是:作用于质点系的所有主动力在任何虚位移中所作的虚功的和等于零.解析式为已知：如图所示,在螺旋压榨机的手柄AB上作用一在水平面内的力偶(),其力矩,螺杆的导程为.求：机构平衡时加在被压物体上的力.例10-4解:给虚位移以手柄、螺杆和压板组成的系统为研究对象受力如图.已知：如图所示椭圆规机构中,连杆AB长为l,滑块Ａ,Ｂ与杆重均不计,忽略各处摩擦,机构在图示位置平衡.求：主动力之间的关系。例10-6解:(1)给虚位移代入虚功方程,有即由(在A,B连线上投影相等)——直接法（几何法）(2)用解析法.建立坐标系如图.有得代入到
