流体力学第八章课件

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1、第八章膨胀波激波膨胀波和激波都是小扰动在超音速气流中传播的物理现象。所谓小扰动指的是使流动参数发生小变化是个微量，因而可以略去高阶小量而使得方程线性化。它的特点是扰动以当地音速传播，扰动波在传播过程中波形不变。当飞机、炮弹和火箭以超音速飞行时，或者发生强爆炸、强爆震时，气流受到急剧的压缩，压强和密度发生急剧增加，这时所产生的压强扰动将以比声速大得多的速度传播，波阵面所到之处气流的各种参数发生突然的显著变化，产生突跃，这个强间断面叫做激波阵面。§8.1膨胀波当超音速气流中出现微弱压力扰动时，这个微弱扰动可以传播到流场的一部

2、分区域，扰动区和未扰动区的分界面是马赫线（马赫波）。如果扰动源是一个低压源，则气流受扰动后压强将下降，速度将增大，这种马赫波称为膨胀波—降压增速波；反之，如果扰动源是一个高压源，则气流受扰动后压强将增加，速度将减小，这种马赫波称为压缩波—增压减速波。由于通过马赫波时气流参数值变化不大，因此气流通过马赫波的流动仍可作为等熵流动过程。如图，由于气流外折一个角度，流通面积增加，由可压缩流体连续性方程：在超音速气流的情况下，速度增加。且马赫数增大。如图,马赫线OL与速度VL夹角就是马赫角θ。取波面控制体，联立连续性方程和等熵过程

3、热力学方程，可得：凸壁面,dθ>0,dM>0,即马赫数增大，气流加速。凹壁面，dθ<0,dM<0,即马赫数减小，气流减速。如果气流连续折过几个微小角度，则会产生几个马赫波。如果超音速气流折过一个有限角△θ，则会产生无数个汇交于O点的马赫波，这些发散的马赫波称为膨胀波。求得θ与M1、M2的关系式：——普朗特-迈耶函数。§8.2激波一.正激波的形成以气体中的微弱扰动波在直圆管中传播的情况为例来说明正激波形成的物理过程。如图所示，在一个充满静止气体的直圆管中，活塞向右突然加速到某一速度Vg，活塞右侧的静止气体受压后被扰动形成一

4、个压缩波向右移动，已被扰动的气体的压强从p1升高到p2。设p2-p1是一个有限的压强量。为了分析方便起见，假定把这个有限的压强增量看作是无数个无限小压强增量dp的总和。于是，可认为在活塞右侧形成的压缩波是一系列微弱扰动波连接而成的。每一个微弱扰动波压强增加dp。当活塞开始运动时，第一个微弱扰动波以声速c1传到未被扰动的静止气体中去，紧跟着第二个微弱扰动波以声速c2传到已被第一个微弱扰动波扰动过的气体中去。在t=0～△t时段，活塞速度增至△V，气体被扰动产生音波：波后的温度从T1增至T1+△T1，波后气体以△V向左运动。在

5、t=△t～2△t时段，活塞速度增至2△V，产生第二道音波：c2＞c1，第二道音波很快将赶上第一道音波。三.激波的速度为了求激波的传播速度Vs，将坐标系x﹑y固定在激波面上，激波前后的流动参数为：P1﹑T1﹑ρ1和P2﹑T2﹑ρ2。连续性方程：即动量方程：如果ρ2→ρ1，P2→P1，激波变成音波如果P2/P1～∞，则激波的速度也无限大。例：设在静止大气压强P1=105Pa﹑ρ1=1.28kg/m3，爆炸中心的P2=5x105Pa，ρ2=3.607kg/m3则求得的VS=696m/s，Vg=449m/s，V2=247m/s§

6、8.3拉瓦尔喷管（激波的应用——拉瓦尔管，水垂现象）拉瓦尔管是瑞典工程师拉瓦尔（deLaval）发明的，用于产生超音速气流，它由收缩段﹑喉部及扩张段三部分组成，气流在收缩部分加速，在最小截面（喉部）上达到临界状态，然后在扩张段继续加速成超音速。整个流动为等熵流动，出口压强等于背压，不出现激波。当出口压强Pb小于入口压强P0时，管内产生流动：1）设计工况，压强和马赫数沿曲线4变化，出口为超音速；2）如果气流在喉部到达临界状态后又减速，压强和马赫数沿曲线3变化，出口为亚音速；3）Pb的值不是太小时，压强和马赫数沿曲线2变化，

7、整个管内都是亚声速流动，这时缩放管实际上是文丘里管；4）非设计工况，如果出口压强大于P4而小于P3，则管内某一截面产生激波，压强和马赫数沿曲线5变化，气流经过激波后变成亚音速，在扩张管内进一步减速。在扩张管的流动比较复杂，管道截面与马赫数的关系：Me1<1，是亚声速流动;Me2>1，是超音速流动。再由等熵关系式：求得相应的出口压Pe1、Pe2（Pe1>Pe2）下标c表示最小面积处（喉部，M=1），下标e表示出口截面。（P107，5-16b）Me有两解：②整个管道为亚音速；③在收缩管段为亚音速流，在喉部M=1，在扩张段，出

8、现不可逆的激波现象，喉部处的音速流进入扩张段后成为超音速流，当通过激波后成为亚音速流。激波的位置与Pb∕Po有关，随着Pb的降低，激波逐渐从喉部移向出口，当Pb小于一定值后，激波移出管道，扩张段为超音速段。①整个管道为亚音速；拉伐尔喷管计算临界断面质量流量：出口与临界断面面积比：出口流速：