时间反演对称性[篇]

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1、时间反演对称性[4篇]以下是网友分享的关于时间反演对称性的资料4篇，希望对您有所帮助，就爱阅读感谢您的支持。第1篇极化率张量的时间反演对称性1.时间反演的意义-t代替t，即改变时间的测量方向。有两类重要的经典动力学变量。当由经典力学过渡到量子力学时，每一个力学量都有一个力学量算符相对应。Schrodinger表象中等效于将算符变成其复数共轭，即实数算符在时间反演下符号不变，虚数算符在时间反演下改变符号。不同类经典和量子力学量比较如下，类26时间反演对称性[4篇]以下是网友分享的关于时间反演对称性的资料4篇，希望对您有所帮助，就爱阅读感谢您的支持。第1篇极化率张量的时间反演对

2、称性1.时间反演的意义-t代替t，即改变时间的测量方向。有两类重要的经典动力学变量。当由经典力学过渡到量子力学时，每一个力学量都有一个力学量算符相对应。Schrodinger表象中等效于将算符变成其复数共轭，即实数算符在时间反演下符号不变，虚数算符在时间反演下改变符号。不同类经典和量子力学量比较如下，类26时间反演对称性[4篇]以下是网友分享的关于时间反演对称性的资料4篇，希望对您有所帮助，就爱阅读感谢您的支持。第1篇极化率张量的时间反演对称性1.时间反演的意义-t代替t，即改变时间的测量方向。有两类重要的经典动力学变量。当由经典力学过渡到量子力学时，每一个力学量都有一个力

3、学量算符相对应。Schrodinger表象中等效于将算符变成其复数共轭，即实数算符在时间反演下符号不变，虚数算符在时间反演下改变符号。不同类经典和量子力学量比较如下，类26时间反演对称性[4篇]以下是网友分享的关于时间反演对称性的资料4篇，希望对您有所帮助，就爱阅读感谢您的支持。第1篇极化率张量的时间反演对称性1.时间反演的意义-t代替t，即改变时间的测量方向。有两类重要的经典动力学变量。当由经典力学过渡到量子力学时，每一个力学量都有一个力学量算符相对应。Schrodinger表象中等效于将算符变成其复数共轭，即实数算符在时间反演下符号不变，虚数算符在时间反演下改变符号。不

4、同类经典和量子力学量比较如下，类26时间反演对称性[4篇]以下是网友分享的关于时间反演对称性的资料4篇，希望对您有所帮助，就爱阅读感谢您的支持。第1篇极化率张量的时间反演对称性1.时间反演的意义-t代替t，即改变时间的测量方向。有两类重要的经典动力学变量。当由经典力学过渡到量子力学时，每一个力学量都有一个力学量算符相对应。Schrodinger表象中等效于将算符变成其复数共轭，即实数算符在时间反演下符号不变，虚数算符在时间反演下改变符号。不同类经典和量子力学量比较如下，类26I经典力学变量位置坐标，坐标函数，动量的偶函数等在时间反演下符号不变量子力学算符符号性质实数算符在时

5、间反演下符号不变∧x22∧H=T+U(x,y,z)=-∇+U(x,y,z)2μ∧∧∧动量矩平方算符：L=Lx+Ly+Lz⎧∂∂∂∂∂∂⎫=-2⎨(y-z)2+(z-x)2+(x-y)⎬∂y∂x∂z∂y∂x⎭⎩∂z∧2∧2∧2∧2II26动量，动量的奇函数，角动量等符号改变px=∧∧∂i∂x虚数，算符符号改变动量矩算符：Lx=∂∂(y-z)i∂z∂y2.电极化率张量的时间反演对称性rrχμ(ω,ω,ω)=χααα12rμααα(-ω1,-ω2,-ωr),12r12rr这表示当所有频率ω1,ω2,,ωr都变为负值时χμα1α2αr(ω1,ω226,ωr)是不变的。这种对称性，就

6、称为电极化率张量的时间反演对称性。远离共振频率下，第r阶电极化率张量元素为：∧ST(r)χμα(ω,ω,,ω)=12r1α2αrr!ε0r其中：ab1b2br∑aaaμμμμμabbbbbba0ρaaD(a,b1,,br;ω1,26,ωr)12r11223r按定义。电偶极矩阵元：μab=⎰u(a,r)μαu(b,r)dτ式中u(b,r)是分子Hamilton算符H0的本征函数，即：∧α*∧H0u(b,r)=Eau(b,r)HamiltonH0HHamiltonH0u(b,rμα有：∧∧∧∧μα＝∑qiriαi式中qi和riα分别是第i个粒子的电荷和该粒子的第α数。对于稀薄介

7、质，系统处于a的几率由Boltzman分布决定：ρaa=Aexp(-Ea/KT)∧26∧A＝[tr{exp(-H0/KT)}]给出，因为Hamilton算符H0是实数，故A也是实数。这样，密度算符矩阵元ρaa也是实数。-1***ω1来代替ω1,ω2,,ωr：,ω2,,ωrr*r***[χμα1α2αr(ω1,ω2,ωr)]=χμα1α2αr(ω1,ω2,ωr).[χμα1α2αr(ω1,ω2,ωr)]=χμα1α2αr(－ω1,－ω2,－ωr)因此：r***r***χμααα(ω1,ω2,ωr)=χμααα(－ω1