第二章---波-动-方-程.ppt

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1、第二章波动方程第一节一阶线性方程的特征线解法常微分方程初值问题：考虑连续性方程的初值问题：更一般的，考虑方程可变为方程(1.3)的特征线为利用常微分方程解法,得到用特征线方程解一阶偏微分方程的步骤：第二节初值问题（一维情形）2.1初值问题与两个基本物理原理可分解为如下三个初值问题：考虑初值问题：注意：对于混合问题，情况类似。叠加原理只对线性问题成立。定理2.1定解问题（2.2）和（2.4）的解可表示为注：利用变上限积分求导公式：证明:2.2解的表达式(行波法)求解定解问题（2.3）：利用特征线法求得：利用定理2.1可得定解问题（2.1）的解为：——一维非齐次波动方程初值问题解

2、的Kirchhoff公式定理2.2：推论：1）弦振动方程的波动特征：左右传播波与传播速度的有限性考察自由振动方程：2.3依赖区间、决定区域和影响区域注：振动的波动性和传播的有限性：弦振动方程的解为左右传播波的叠加，因此称为波动方程；传播速度有限。例1若初值条件为试说明无界自由振动方程解的物理意义。-22012解：由达朗贝尔公式有随着时间的推移，其波形如图所示：0-2-42412-224012-42012-2-424012-2-424012-2-424012-2-4242）依赖区间、决定区域和影响区域看达朗贝尔公式，回答下面三个问题：特征线，斜率1/a特征线依赖区间一点的影响区

3、域如图4)初值的奇性沿特征线向定解区域（上半空间）内传播。初值的奇性沿特征线向定解区域（上半空间）内传播。一、端点固定的情况(1)齐次端点条件考虑定解问题2.5半无界问题（延拓法）设此时定解问题为则在上，有其中，对有问题是，对x<0,如何定义或者说，如何把延拓到x<0,使得u(0,t)=0?由微积分知，若一个连续函数g(x)在上是奇函数，则必有g(0)=0。故要使得解u(x,t)满足u(0,t)=0，只要u(x,t)是x的奇函数即可。而由命题1知，只要是x的奇函数。为此，只需要对关于x作奇延拓。通过的奇延拓，得到定解问题(3.13)的解U(x,t)。问题(3.12)的解u(x

4、,t)就是U(x,t)在上的限制，即当时，有当时，有(2)非齐次端点条件考虑定解问题例4.求解初值问题解.把关于x奇延拓到得到新定解问题的解限制在上，得到：当时，有当时，有§3初值问题(高维情形)三维波动方程的球对称解三维齐次波动方程的泊松公式和球平均法泊松公式的物理意义1.三维波动方程初值问题基本思路：将三维问题转化为一维问题（球面平均法）三维波动方程可描述声波、电磁波和光波等在空间中的传播，称为球面波。考虑初值问题§3初值问题(高维情形)则齐次方程(3.1)可化为或者等价地写成推导思路——球平均法其中另一方面，由于故有因此，有更进一步，因此,对于非齐次波动方程的初值问题由

5、定理2.1得——三维非齐次波动方程初值问题的Kirchhoff公式于是例1.求解初值问题解.由Poisson公式得例2.求解初值问题解.法一.此处由Poisson公式得由三角函数的周期性和正交性，有因此法二.由于定解问题是线性的，故可由叠加原理，令其中分别满足如下定解问题由达朗贝尔公式可分别求得以上三个定解问题的解，为因此例4.求解初值问题解.由例1，仅需计算推迟势因此例5.求解二维初值问题解.令则v满足三维波动方程的初值问题由泊松公式(2.5)，有球面的方程为即故将曲面积分化为平面上的二重积分，并注意到球面上下两半都投影于同一圆面，有所以考虑非齐次波动方程初值问题二、二维齐

6、次波动方程的初值问题（降维法）上述问题可看作三维问题，因此则由泊松公式可知，定解问题的解其中球面现计算球面上的积分其中上半球面下半球面它们的面积元且在平面上的投影区域均为圆域所以同理从而易见，U与z无关。因此(3.3)式即为二维齐次波动方程初值问题(3.1)的解，即——二维波动方程初值问题的泊松公式利用极坐标变换可将上式写成利用叠加原理和齐次化原理，可得其解为其中圆域利用极坐标变换并令进一步有3.2特征锥与惠更斯原理（计算该值是否为零：物理上振动位移为零表示该点不振动，不为零表示初始振动已传播到此点）二维和三维Poisson公式中积分区域的差异导致了物理上截然不同的效果：惠更

7、斯原理或波的弥漫(4)惠更斯原理与波的弥漫特点：二维波的传播只有清晰的前阵面，但没有后阵面，这个现象称为波的弥漫或波有后效现象。特点：三维波的传播有清晰的前阵面和后阵面，这一物理现象称为惠更斯（Huygens）原理或波无后效现象。(a)先看三维情形：(b)二维情形：