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时间:2020-10-03
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1、第六章机器人的动力学分析机器人操作的动态数学模型,主要采用下列两种理论:(1)动力学基本理论,包括牛顿-欧拉方程。(2)拉格朗日力学,特别是二阶拉格朗日方程。拉格朗日函数L被定义为系统的动能K和位能P之差,即:(4.1)其中,K和P可以用任何方便的坐标来表示。系统动力学方程式,即拉格朗日方程如下:(4.2)式中,为表示动能和位能的坐标,速度,而为相应的Fi是力或是力矩,由qi为直线坐标或角坐标所决定。这些力、力矩和坐标称为广义力、广义力矩和广义坐标,n为连杆数目。Fi为作用在第i个坐标上的力或是力矩。4.1.1刚
2、体的动能与位能在理论力学或物理力学部分,曾对如图4.1所示的一般物体平动时所具有的动能和位能进行过计算,其求法是大家所熟悉的,如下:式中,表示物体所具有的动能K、位能P,所消耗的能量D和外力所做的功W;M0和M1为支架和运动物体的质量;x0和x1为运动坐标;g为重力加速度;k为弹簧虎克系数;c为摩擦系数;F为外施作用力。对于这一问题,存在两种情况。1、为广义坐标其中,左式第一项为动能随速度(或角速度)和时间的变化;第二项为动能随位置(或角度)的变化;第三项为能耗随速度的变化;第四项为位能随位置的变化。右式为实际外
3、加力或力矩。代入相应各项的表达式,并化简可得:表示为一般形式为:即为所求x0=0时的动力学方程式。其中,左式三项分别表示物体的加速度、阻力和弹力,而右式两项分别表示外加作用力和重力。2、均为广义坐标这时有下式:或用矩阵形式表示为:下面来考虑二连杆机械手(见图4.2)的动能和位能。这种运动机构具有开式运动链,与复摆运动有许多相似之处。图中,T1和T2为转矩,m1和m2为连杆1和连杆2的质量,且以连杆末端的点质量表示;d1和d2分别为两连杆的长度,θ1和θ2为广义坐标;g为重力加速度。先计算连杆1的动能K1和位能P1
4、。因为:,所以有:再求连杆2的动能K2和位能P2:式中:于是可求得:以及:这样,二连杆机械手系统的总动能和总位能分别为:(4.3)(4.4)将相应各导数和偏导数代入(4.2),即可求得力矩T1和T2的动力学方程式:重力项:在分析简单的二连杆机械手系统的基础上,我们分析由一组A变换描述的任何机械手,求出动力学方程。推导过程分五步进行。(1)计算任一连杆上任一点的速度;(2)计算各连杆的动能和机械手的总动能;(3)计算各连杆的位能和机械手的总位能;(4)建立机械手系统的拉格朗日函数;(5)对拉格朗日函数求导,以得到动
5、力学方程式。图4.4表示一个四连杆机械手的结构。我们先从这个例子出发,求得此机械手某个连杆(例如连杆3)上某一点(如点P)的速度、质点和机械手的动能与位能、拉格朗日算子,再求系统的动力学方程式。然后,由特殊到一般,导出任何机械手的速度、动能、位能和动力学方程的一般表达式。4.2.1速度的计算图4.4中连杆3上点P的位置为:式中,为总(基)坐标系中的位置矢量;为局部(相对关节O3)坐标系中的位置矢量;T3为变换矩阵,包括旋转变换和平移变换。对于任一连杆i上的一点,其位置为:(4.14)点P的速度为:式中,,所以有对
6、于连杆i上任一点的速度为P点的加速度P点速度的平方对于任一机械手上一点的速度平方为式中,Trace表示矩阵的迹。对于n阶方程来说,其迹即为它的主对角线上各元素之和。4.2.2动能和位能的计算令连杆3上任一质点p的质量为dm,则其动能为任一机械手连杆i上位置矢量其动能如下式表示:的质点,对连杆3积分dK3,得连杆3的动能为式中,积分称为连杆的伪惯量矩阵,并记为这样,任何机械手上任一连杆i动能为(4.17)式中,Ii为伪惯量矩阵,其一般表达式为根据理论力学或物理学可知,物体的转动惯量、矢量积以及一阶矩量为如果令于是可
7、把Ii表示为(4.18)具有n个连杆的机械手总的动能为(4.19)此外,连杆i的传动装置动能为式中,Iai为传动装置的等效转动惯量,对于平动关节,Iai为等效质量;为关节i的速度。所有关节的传动装置总动能为于是得到机械手系统(包括传动装置)的总动能为(4.20)下面再来计算机械手的位能,一个在高度h处质量为m的物体,其位能为连杆i上位置处的质点dm,其位能为式中,其中,mi为连杆i的质量:关节坐标系的重心位置。为连杆i相对于其由于传动装置的重力作用Pai一般是很小的,可以略之不计,所以,机械手系统的总位能为(4.
8、21)4.2.3动力学方程的推导据式(4.1)求拉格朗日函数(4.22)再据式(4.2)求动力学方程。先求导数据式(4.18)知,Ii为对称矩阵,即,所以下式成立当p>i时,后面连杆变量qp对前面各连杆不产生影响,即。这样可得因为所以再求项在上列两式运算中,交换第二项和式的哑元j和k,然后与第一项和式合并,获得化简式。把上述两式代入(4.2)的右式得交换上列各和式中的哑元
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