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1、《电磁场与电磁波》期末复习复习内容考试内容及题型各章要点考试内容及题型不考内容分离变量法，有限差分法，虚位移法题型1、是非题、选择题、填空题、简答题和计算题2、基本概念一定要真正理解和掌握，基本公式也一定要记住。标量：一个只用大小描述的物理量。矢量：一个既有大小又有方向特性的物理量，常用黑体字母或带箭头的字母表示。第一章矢量分析与场论基础位置矢量（positionvector）距离矢量（矢径）三重标量积zxyOM(x’,y’,z’)M(x,,y,z)梯度点积叉积矢径的“三度”在电磁场理论中会遇到大量矢径的计算设表示源点，表示场点，表示距离矢量zxy
2、OM(x’,y’,z’)M(x,,y,z)?直角坐标和圆柱坐标系之间的相互转换圆柱(ρ,,z)yzxP00=0r=r0z=z0O直角(x,y,z)zxyz=z0x=x0y=y0P0O球坐标系（）直角坐标系中，各坐标单位矢量都是常矢量散度高斯散度定理矢量场的通量旋度斯托克斯定理SBanJ＝BSBJ＝B亥姆霍兹定理若矢量场在无限空间中处处单值，且其导数连续有界，源分布在有限区域中，则当矢量场的散度及旋度给定后，该矢量场可表示为亥姆霍兹定理表明：在无界空间区域，矢量场可由其散度及旋度确定。在有界区域，矢量场不但与该区域中的散度和旋度有
3、关，还与区域边界上矢量场的切向分量和法向分量（边界条件）有关。两个零恒等式任何标量场梯度的旋度恒为零。任何矢量场的旋度的散度恒为零。电磁场的基本规律静电场的旋度（无旋度）电流连续性方程（无源区）电位函数静电场的散度（有源场）高斯通量定理媒质极化本构关系极化电荷E均匀极化的电介质，其内部极化电荷的体密度为零。表面？在直角坐标系中：Possion方程Laplace方程分界面上的边界条件折射定理n
4、hSP1P221en用场量表示静电场能量静电场的能量密度欧姆定律的微分形式（传导电流密度）位移电流密度？第69页，例2.5.5Biot-SavartLaw磁通连续性原理（无散场）安培环路定律（有旋）磁矢位和矢量泊松方程库仑规范媒质的磁化体磁化电流面磁化电流磁化强度一般形式的安培环路定律有磁介质时将代入上式，得移项后磁场强度:则有恒定磁场是有旋的令B与H的构成关系分界面上的边界条件自感计算的一般步骤：设电感与电流没有关系磁能密度磁场能量Maxwell方程组积分形式微分形式全电流定律电磁感应定律磁通连续性原理高斯通量定理位移电流静态场的边值问题
5、已知场源分布求该源产生的场量分布唯一性定理表明满足三类给定边值（狄里赫利，纽曼和混合）之一的泊松方程或拉普拉斯方程的解是唯一的。【唯一性定理】如果给定V中的电荷分布、边界S上的电位值或其方向导数值或S中一部分面上给定电位值，其余部分给定电位法向导数值，则V中的电位唯一确定。静态场计算方法边值问题求解方法镜像法实质:是以一个或几个等效电荷代替边界的影响，将原来具有边界的非均匀空间变成无限大的均匀自由空间，从而使计算过程大为简化。依据：惟一性定理。因此，等效电荷的引入必须维持原来的边界条件不变，从而保证原来区域中静电场没有改变，这是确定等效电荷的大小及
6、其位置的依据。这些等效电荷通常处于镜像位置，因此称为镜像电荷，而这种方法称为镜像法。关键：确定镜像电荷的个数、大小及其位置。局限性：仅仅对于某些特殊的边界以及特殊分布的电荷才有可能确定其镜像电荷。有效区域qqqq′非均匀感应电荷等效电荷单位时间里体积V内减少的电磁能量，一部分转换为焦耳热，另一部分转换为穿出S面的能量。Poynting定理时变电磁场,,E,HSW/m2坡印亭矢量（PoyntingVector）表示单位时间内流过与电磁波传播方向相垂直单位面积上的电磁能量，亦称为能流密度矢量（或瞬时功率流密度），S的方向代表波传播的方向，也是电磁
7、能量流动的方向。4.4惟一性定理在以闭曲面S为边界的有界区域V内，如果给定t＝0时刻的电场强度和磁场强度的初始值，并且在t0时，给定边界面S上的电场强度的切向分量或磁场强度的切向分量，那么，在t>0时，区域V内的电磁场由麦克斯韦方程惟一地确定。惟一性定理的表述在分析有界区域的时变电磁场问题时，常常需要在给定的初始条件和边界条件下，求解麦克斯韦方程。那么，在什么定解条件下，有界区域中的麦克斯韦方程的解才是惟一的呢？这就是麦克斯韦方程的解的惟一问题。惟一性问题电流密度矢量正弦电磁场的复数形式例4.5.1将下列场矢量的瞬时值形式写为复数形式解：（1）由
8、于（1）所以瞬时坡印廷矢量的周期平均值与其复数形式的实部相等，即坡印亭定理的复数形式有功功率无功功率均匀平面波平面波：波阵
