川大大学物理课件8.2动生电动势 感生电动势 涡旋场

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1、物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版dBdScosidtS引起磁通量变化的两种主要原因（1）稳恒磁场中的导体运动,或者回路面积变化、取向变化等动生电动势（2）导体不动，磁场变化感生电动势第八章电磁感应电磁场的基本规律1物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版8.2.1动生电动势La均匀磁场B1典型装置lvI建坐标如图0bx设回路L方向如图aBlxtddxBlBlvbdtdt导线ab相对于一个电源ab第八章电磁感应电磁场的基本规律2物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版

2、a2非静电力EkdlIEkb+-E:非静电的电场强度.k闭合电路的总电动势Edlkl动生电动势中的非静电力场来源？第八章电磁感应电磁场的基本规律3物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版FmqvB××a××B++当FF时，×Fe×××meab间形成稳定的电势差×d×l-××v××××假设非静电力是洛仑兹力Fm--××b××FneFmqvBEvBdEkdlvBdlkqdvBdl第八章电磁感应电磁场的基本规律4物理学§8.2动生电动

3、势感生电动势涡旋场第五版dvBdl××a××++B应用到该例：×Fe×××a×d×l-××vBdlvBlvb×F×××m--××b××与用电磁感应定律得到的结论相同动生电动势的非静电力场来源洛伦兹力第八章电磁感应电磁场的基本规律5物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版b3一般情况:B常矢量dvBdldlabda若0，ba,与dl同向若0，ba,与dl反向二、电动机的工作原理（自学)第八章电磁感应电磁场的基本规律6物理学§8.2动生电动势感生

4、电动势涡旋场第五版例1(补充例题)如图所示，一长为L的金属棒OA与载有电流I的无限长直导线共面，金属棒可绕端点O在平面内以角速度ω匀速转动，求当金属棒转至图示位置时（即棒垂直于长直导线），棒内感应电动势，O，A两点哪一点电势高？解：dvBdldOAdl：dvBdlbldlB：0IBrB2r第八章电磁感应电磁场的基本规律7物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版v：vlvvBd：dvBdldlBvB：大小：vBvdvB

5、dlvBdlAAdvBdlOAOOldlbAI0ldlrBO2r统一变量：lrbdldr第八章电磁感应电磁场的基本规律8物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版bLI0rbdrb2r0IbLLbln2bv0OAbdlAOrBAO书P326例1相似，记住结论第八章电磁感应电磁场的基本规律9物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版例2(补充例题)如图所示，一长为L的直导线MN，位于均匀磁场中，与竖直方向MO的夹角为θ，若直导线M

6、N以角速度ω绕MO沿顺时针方向转动，求（1）当转到图示位置时，M、N两点间的动生电动势的大小和方向（2）当N点转到C点和D点时，M、N两点间的动生电动势的大小和方向BM解：（1）当转到图示位置时ldvBdldlMvCDBNOvBdl4第八章电磁感应电磁场的基本规律10O物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版dvBdlMvBsindlcosv2BlBdlcosvBNNdldBcosldlOBMMM12lBLsin2dlNM0CD

7、NONM4第八章电磁感应电磁场的基本规律11物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版（2）当N点转到C点MvdvBdlBvBsindlcos4vB（3）当N点转到D点dlMOvBMBlvBdldlCDdvBdlNOvBsin0dlcos04第八章电磁感应电磁场的基本规律12物理学§8.2动生电动势感生电动势涡旋场第五版例3如图所示，一扇形平面线圈回路位于均匀磁场中，两半径oa=ob=R，其夹角θ>π/2。当线圈按图示方向运动时，求ob段和acb圆弧段上的动生电

8、动势。解：ob段上的动生电动势vbdcobboBbvBdloaobvBsindl