力矩 刚体绕定轴转动微分方程.ppt

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1、5.2力矩刚体绕定轴转动微分方程一、力矩力:改变质点的运动状态,质点获得加速度。力矩：改变刚体的转动状态,刚体获得角加速度。1.力F对z轴的力矩hAθ(力F在垂直于轴的平面内)1力不在垂直于轴的平面内hAθO.θ2.力对点的力矩大小方向由右螺旋法则确定。2力对定轴力矩的矢量形式A方向由右螺旋法则确定。3二、刚体绕定轴转动微分方程作用在上的外力，内力zo在圆规迹切线方向两边乘以rk，并对整个刚体求和4其中称为合外力矩；令，称为刚体对z轴的转动惯量。内力矩之和为零；则或5刚体绕定轴转动时，刚体对该轴的转动惯量与角加速度的乘积等于作用在刚体上所有外力对该轴力矩的代数和。—刚体绕定轴转动微

2、分方程，或转动定律。刚体定轴转动的角加速度与它所受的合外力矩成正比,与刚体的转动惯量成反比。6两个定律在形式上对应,都是反映瞬时效应的。(2)m反映质点的平动惯性，J则反映刚体的转动惯性。(1)转动定律与牛顿第二定律比较：讨论7三、转动惯量刚体质量不连续分布刚体质量连续分布确定转动惯量的三个要素:(1)总质量；(2)质量分布；(3)转轴的位置。81.J与刚体的总质量有关例如,等长的细木棒和细铁棒绕端点轴转动惯量。LzOxdxM92.J与质量分布有关例如,圆环绕中心轴旋转的转动惯量。dlOmR10例如圆盘绕中心轴旋转的转动惯量。ROmrdr113.J与转轴的位置有关OLxdxMzLO

3、xdxMz124.平行轴定理zLCMz'刚体绕任意轴的转动惯量；刚体绕通过质心的轴的转动惯量；两轴间垂直距离。135.J的计算（1）按定义计算例1求长为L质量为m的均匀细棒对图中不同轴的转动惯量。ABLxdm解:取如图坐标，dm=dx14ABL/2L/2Cxdm15求图所示刚体对经过棒端且与棒垂直的轴的转动惯量如何计算？(棒长为L、圆盘半径为R）.(棒对边缘轴)(圆盘对中心轴)(圆盘对棒边缘轴)16(2)用平行轴定理、迭加法(3)实验法如三线扭摆法。J=J大–J小J=J大+J小OMR..17例2求质量为m、半径为R、厚为h的均匀圆盘的转动惯量。轴与盘平面垂直并通过盘心。解:取半径

4、为r宽为dr的薄圆环:圆环质量:圆环转动惯量:.Rhr18转动惯量与h无关.实心圆柱对其轴的转动惯量也是圆盘转动惯量:圆盘密度:.Rhr19例3求质量为m、半径为R的均匀圆环的转动惯量。轴与圆环平面垂直并通过圆心。解：J是可加的,若为薄圆筒（不计厚度）结果相同。ROdm20(1)飞轮的角加速度。四、转动定律的应用举例求:例1一轻绳绕在半径r=20cm的飞轮边缘，在绳端施以F=98N的拉力，飞轮的转动惯量J=0.5kg·m2,飞轮与转轴间的摩擦不计。(2)如以重量P=98N的物体挂在绳端,试计算飞轮的角加速度。21解(1)(2)两者区别?22例2一定滑轮质量为m，半径为r,不能伸长的

5、轻绳两边分别系m1和m2的物体挂于滑轮上,m1>m2,绳与滑轮间无相对滑动。设轮轴光滑无摩擦,滑轮的初角速度为零。求:滑轮转动角速度随时间变化的规律。23解:以m1,m2,m为研究对象,受力分析滑轮m：m1：m2：24例3一根长为l、质量为m的均匀细直棒,其一端有一固定的光滑水平轴,因而可以在竖直平面内转动。最初棒静止在竖直位置,由于微小扰动,在重力作用下由静止开始转动。求:它由此下摆角时的角加速度和角速度。Pl/2Ol25解:棒下摆为加速过程,外力矩为重力对O的力矩。重力作用在棒重心,当棒处在下摆角时,重力矩大小为：重力对整个棒的合力矩与全部重力集中作用在质心所产生的力矩一样

6、。因此棒绕轴O的转动惯量为：Pl/2Ol26棒处于θ角时：而作变换：两边积分：角速度：27例4试求阿特武德机两侧悬挂的质量为m1、m2的重物的加速度、滑轮角加速度及绳中的张力,如图。已知均质滑轮半径为R，质量为M,假设绳为不可伸缩的轻绳,绳与滑轮间无滑动,且滑轮轴处的摩擦不计。28解以地面为参考系，受力如图滑轮重物m1重物m2辅助方程转动惯量29联立上述方程，得30