晶格振动与晶体的热学性质习题集

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1、word格式第三章晶格振动与晶体的热学性质1.什么是简谐近似？解：当原子在平衡位置附近作微小振动时，原子间的相互作用可以视为与位移成正比的虎克力，由此得出原子在其平衡位置附近做简谐振动。这个近似即称为简谐近似。2.试定性给出一维单原子链中振动格波的相速度和群速度对波矢的关系曲线，并简要说明其意义。解：由一维单原子链的色散关系，可求得一维单原子链中振动格波的相速度为………………（1）而其群速度为………………（2）由（1）式和（2）式可做出一维单原子链中振动格波的相速度和群速度对波矢的关系曲线如下图3.1所示：图3.

2、1上图中，。曲线1代表，曲线2代表。由（1）式及结合上图3.1中可以看出，由于原子的不连续性，相速度不再是常数。但当时，....word格式为一常数。这是因为当波长很长时，一个波长范围含有若干个原子，相邻原子的位相差很小，原子的不连续效应很小，格波接近与连续媒质中的弹性波。由（2）式及结合上图3.1中可以看出，格波的群速度也不等于相速度。但当，，体现出弹性波的特征，当处于第一布区边界上，即时，，而，这表明波矢位于第一布里渊区边界上的格波不能在晶体中传播，实际上它是一种驻波。3.周期性边界条件的物理含义是什么？引入

3、这个条件后导致什么结果？如果晶体是无限大，的取值将会怎样？解：由于实际晶体的大小总是有限的，总存在边界，而显然边界上原子所处的环境与体内原子的不同，从而造成边界处原子的振动状态应该和内部原子有所差别。考虑到边界对内部原子振动状态的影响，波恩和卡门引入了周期性边界条件。其具体含义是设想在一长为的有限晶体边界之外，仍然有无穷多个相同的晶体，并且各块晶体内相对应的原子的运动情况一样，即第个原子和第个原子的运动情况一样，其中＝1，2，3…。引入这个条件后，导致描写晶格振动状态的波矢只能取一些分立的不同值。如果晶体是无限大

4、，波矢的取值将趋于连续。4.什么叫声子？对于一给定的晶体，它是否拥有一定种类和一定数目的声子？解：声子就是晶格振动中的简谐振子的能量量子，它是一种玻色子，服从玻色－爱因斯坦统计，即具有能量为的声子平均数为对于一给定的晶体，它所对应的声子种类和数目不是固定不变的，而是在一定的条件下发生变化。5.试比较格波的量子声子与黑体辐射的量子光子；“声子气体”与真实理想气体有何相同之处和不同之处？解：格波的量子声子与黑体辐射的量子光子都是能量量子，都具有一定的能量和动量，但是声子在与其它粒子相互作用时，总能量守恒，但总动量却不

5、一定守恒；而光子与其它粒子相互作用时，总能量和总动量却都是守恒的。“声子气体”与真实理想气体的相同之处是粒子之间都无相互作用，而不同之处是“声子气体”的粒子数目不守恒，但真实理想气体的粒子数目却是守恒的。6.晶格比热容的爱因斯坦模型和德拜模型采用了什么简化假设？各取得了什么成就？各有什么局限性？为什么德拜模型在极低温度下能给出精确结果？解：我们知道晶体比热容的一般公式为....word格式由上式可以看出，在用量子理论求晶体比热容时，问题的关键在于如何求角频率的分布函数。但是对于具体的晶体来讲，的计算非常复杂。为此

6、，在爱因斯坦模型中，假设晶体中所有的原子都以相同的频率振动，而在德拜模型中，则以连续介质的弹性波来代表格波以求出的表达式。爱因斯坦模型取得的最大成就在于给出了当温度趋近于零时，比热容亦趋近于零的结果，这是经典理论所不能得到的结果。其局限性在于模型给出的是比热容以指数形式趋近于零，快于实验给出的以趋近于零的结果。德拜模型取得的最大成就在于它给出了在极低温度下，比热和温度成比例，与实验结果相吻合。其局限性在于模型给出的德拜温度应视为恒定值，适用于全部温度区间，但实际上在不同温度下，德拜温度是不同的。在极低温度下，并不

7、是所有的格波都能被激发，而只有长声学波被激发，对比热容产生影响。而对于长声学波，晶格可以视为连续介质，长声学波具有弹性波的性质，因而德拜的模型的假设基本符合事实，所以能得出精确结果。7.声子碰撞时的准动量守恒为什么不同于普通粒子碰撞时的动量守恒？U过程物理图像是什么？它违背了普遍的动量守恒定律吗？解：声子碰撞时，其前后的总动量不一定守恒，而是满足以下的关系式其中上式中的表示一倒格子矢量。对于的情况，即有，在碰撞过程中声子的动量没有发生变化，这种情况称为正规过程，或N过程，N过程只是改变了动量的分布，而不影响热流的

8、方向，它对热阻是没有贡献的。对于的情况，称为翻转过程或U过程，其物理图像可由下图3.2来描述：....word格式图3.2U过程物理示意图在上图3.2中，是向“右”的，碰撞后是向“左”的，从而破坏了热流的方向，所以U过程对热阻是有贡献的。U过程没有违背普遍的动量守恒定律，因为声子不是实物量子，所以其满足的是准动量守恒关系。8.简要说明简谐近似下晶体不会发生热膨胀的物理原因