应力波基础1

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1、第一章绪论物体在爆炸/冲击载荷下的力学响应往往与静载荷下的有显著不同。例如，飞石打击在窗玻璃上时往往首先在玻璃的廿而造成碎裂崩落。碎甲弹对坦克装甲的破坏H淡似丁此。又如，对一金属杆端部施加轴向静载荷时，变形基木上是沿杆均匀分布的，但肖施加轴向冲击载荷时（如打钎，打桩……），则变形分布极不均匀，残余变形集小于杆瑞。子弹着靶时，变形呈蘑菇状也正类似于此。固体力学的动力学理论的发展正是与解决这类力学问题的需要分不开的。为什么在爆炸/冲击载荷下会发牛诸如此类的特有现象呢？为什么这些现象不能用静力学理论来给以说明呢？固体力学的动力学理论与静力学理论的主要区别是什么呢？首先，固

2、体力学的静力学理论研究处于静力平衡状态下的固体介质，以忽略介质微元体的惯性作用为前提。这只是在载荷强度随时间不发生显著变化的吋候，才是允许和正确。而爆炸/冲击裁荷以载荷作用的短历时为其特征，在以毫秒（ms）、微秒（ps）甚至毫微秒纳秒（ns）计的短暂时间尺度上发主了运动参量的显著变化。例如核爆炸屮心压力可以在儿妙内突然升高到心〜IO*人气压（10‘〜10°GPa）量级；炸药在固体表面接触爆炸时的压力也可在儿微秒内突然升高到IO'大气压（10GPa）量级；了弹以IO?〜10‘m/s的速度射击到靶板上时，载荷总历时约几十ps,接触面上压力可高达10°〜10’大气压（1〜

3、10GPa）量级。在这样的动载荷条件，介质的微元体处于随时间迅速变化着的动态过程中，这是一个动力学问题。对此必须计及介质微元体的惯性，从而就导致了对应力波传播的研究。事实上，当外载荷作用于可变形固体的某部份表而上吋，一开始只有那些直接受到外载荷作用的表面部份的介质质点离开了初始平衡位置。由于这部分介质质点与相邻介质质点Z间发生了相对运动（变形），当然将受到相邻介质质点所给予的作用力（应力），但同时也给和邻介质质点以反作用力，因而使它们也离开了初始平衡位置而运动起來。不过，山于介质质点具有惯性，相邻介质质点的运动将滞后于表面介质质点的运动。依次类推，外载荷在表而上所引

4、起的扰动就这样地在介质屮逐渐由近及远传播出去而形成应力波。扰动区域与未扰动区域的界面称为波阵面，而英传播速度称为波速。常见材料的应力波波速约为IO?〜IO?m/s最级。必须注意区分波速和质点速度。前者是扰动信号在介质屮的传播速度，而后者则是介质质点本身的运动速度。如果两者方向一致，称为纵波；如果两者方向垂直，则称为横波。根据披阵面几何形状的不同，则有平面波，柱面波，球面波等Z分。地震波，固体中的声波和超声波，以及固体中的冲击被等都是应力波的常见例了。一切固体材料都具有惯性和可变形性，当受到随时间变化着的外载荷的作用时，它的运动过程总是一个应力波传播、反射和相互作用的

5、过程。其次，强冲击载荷所具有的在短暂时间尺度上发生载荷显著变化的特点，必定同时意味着高加载率或高应变率。一般常规静态试验屮的应变率为IO,〜10“s“量级.而在必须计及应力波传播的冲击试验中的应变率则为102-104s'1,共至可高达10V,即比静态试验屮的高得多个量级。人量实验表明，在不同应变率下，材料的力学性能行为往往是不同的。从材料变形机理来说，除了理想弹性变形可看作瞬态响应外，各种类型的非弹性变形和断裂都是以冇限速率发展、进行的非瞬态响应（，因而材料的力学性能本质上是与应变率相关的。通常表现为：随着应变率的提高，材料的屈服极限捉高，强度极限提高，延伸率降低，

6、以及屈服滞后和断裂滞后等现象变得明显起来等等。因此，除了上述的介质质点的惯性作用外，物体在爆炸/冲击载荷下力学响应Z所以不同于静载荷下的另一个璽要原因，是材料本身在高应变率下的动态力学性能与静态力学性能的不同，即由丁材料本构关系对应变率的相关性。从热力学的角度來说，静态下的应力■应变关系过程接近于等温过程，和应的应力应变曲线可近似视为等温Illi线；而高应变率下的动态应力•应变关系过程则接近于绝热过程，因而是一个伴冇温度变化的热■力学耦合过程，相应的应力应变曲线可近似视为绝热曲线。这样，如果将一个结构物在爆炸/冲击载荷下的动态响应与静态响应相区别的话，则实际上既包含

7、了介质质点的惯性效应，也包含着材料本构关系的应变率效应。当我们处理爆炸/冲击载荷下的固体动力学问题时，实际上面临着两方而的问题：其一是已知材料的动态力学性能在给定的外载荷条件下研究介质的运动，这属于应力波传播规律的研究（正问题）；其二是借助于应力被传播的分析来研究材料木身在高应变率下的动态力学性能，这属于材料力学性能或本构关系的研究（反问题）。问题的复杂性正在于；一方血应力波理论的建立耍依赖于对材料动态力学性能的了解，是以已知材料动态力学性能为前提的；而另一方而材料在高应变率下动态力学性能的研究又往往需依赖于应力波理论的分析指导。因此应力波的研究和材料动态力学性