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1、2021/9/181光纤技术基础北京交通大学光波技术研究所任国斌2021/9/182第四章光纤模式理论1.阶跃折射率光纤中的场模式2.弱导光纤中的线偏振模3.光波导中模式的普遍性质4.波导横向非均匀性的微扰法处理5.纵向非均匀性与模式耦合方程2021/9/183波动光学光波导理论分析逻辑过程Maxwell方程边界条件波动方程场的解边界条件特征方程场的解传输常数模场分布2021/9/184阶跃型折射率剖面结构Stepindexn1n2ab一、阶跃折射率光纤中的场模式2021/9/185直角坐标(
2、x,y,z)柱坐标(r,,z)矢量运算基矢2021/9/186但是不能直接展开成分量形式非直角坐标下拉普拉斯算子(标量):非直角坐标矢量拉普拉斯算子:用以下公式计算2021/9/187柱坐标下矢量拉普拉斯算子运算:2021/9/188j=1,2芯层,包层(r,,z)为柱坐标系波动方程Helmholtz2021/9/189矢量波动方程六个场分量两个分量独立横向?纵向!纵向均匀MaxwellMaxwell1.纵向均匀光波导中,由于麦克斯韦方程的限制,只有两个分量是独立的2.柱坐标系下,横场满足
3、的方程十分复杂,因此求纵场分布较为方便。纵横关系2021/9/1810纵横关系纵向均匀、无损、z向传输场分布形式传输因子Maxwell方程组旋度公式2021/9/1811E,H的四个横向分量,都可以用E,H的两个纵向分量表示纵向均匀光波导内的电磁场只有两个独立分量?所有横向场分量均可由纵向场分量得出?纵向均匀光波导中不存在TEM波2021/9/1812所以只要求解纵向场EZ,HZ2021/9/1813对称性的波动方程光纤的圆对称性电磁场沿方向为驻波解可用分离变量法求解2021/9/1814分离
4、变量法2021/9/1815Bessel方程的得出2021/9/1816对称性的波动方程光纤的圆对称性电磁场沿方向为驻波解m阶Bessel方程m阶虚宗量Bessel方程可由分离变量法得出2021/9/18173个重要参数U,W,V2021/9/1818m阶Bessel方程m阶虚宗量Bessel方程m阶Bessel方程m阶虚宗量Bessel方程Bessel方程2021/9/1819m阶Bessel方程m阶虚宗量Bessel方程Bessel方程的解两个线性独立解是m阶的Bessel函数Jm(x)和
5、m阶的Neumann函数Nm(x),方程的通解为:两个线性独立解是m阶的虚综量Bessel函数Im(x)和m阶的虚综量Hankel数Km(x),方程的通解为:2021/9/1820贝塞尔方程的解Nm(0)=Im()=芯层包层Bessel函数虚宗量Bessel函数Neumann函数虚宗量Neumann函数Ez连续:F1
6、r=a=F2
7、r=a2021/9/1821贝塞尔函数性质J函数2021/9/1822贝塞尔函数性质N函数2021/9/1823贝塞尔函数性质I函数2021/9/1824贝塞尔
8、函数性质K函数2021/9/1825贝塞尔函数递推关系2021/9/1826导模条件泄漏模和辐射模横向约束横向辐射2021/9/1827电磁场的纵向分量2021/9/1828电磁场的横向分量返回2021/9/1829E
9、r=aH
10、r=a特征方程光纤中电磁场模式的特征方程以上两式联立方向分量连续2021/9/1830不同的模式m=0E0=0,即Ez=0,TE模H0=0,即Hz=0,TM模TE模TM模2021/9/1831混合模特征方程HE模EH模2021/9/18322021/9/1833
11、模式分类:HEmn和EHmn特征方程2021/9/1834模式分类:HEmn和EHmn特征方程取“+”号时EHmn2021/9/1835模式分类:HEmn和EHmn特征方程取“-”号时,HEmn2021/9/1836HE模*:(H0>>E0)*EH模*:(E0>>H0)*命名规则:远离截止(W>>1,U0)时的纵向场分量大小2021/9/1837光纤中的模式特征方程传输常数-V截止特性…...m,Vn个不同的TE0n,TM0n,HEmn,EHmn传输特性2021/9/1838光纤中的模式
12、命名模式的命名m=0;m≠0;TE0n模:由特征方程得到β的第n个解TM0n模:由特征方程得到得到β的第n个解EHmn模由相应的特征方程得到β的第n个解HEmn模由相应的特征方程得到β的第n个解2021/9/1839参量的意义——模式截止光纤中电磁波求解归结到求解电磁场纵向分量m阶Bessel方程m阶虚宗量Bessel方程2021/9/1840模式截止得到场分布k0n1>β>k0n2时U,W均为实数当解某特征方程得到的某个β值超出上述范围时(β≤k0n2)会使得U,W的取值性质发生变化(由正实数