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1、R1上的Fourier变换与Rn上的Fourier变换摘要:本文分别给出了一维和n维的Fourier变换的定义,并较系统的给出了Fourier变换分别在一维和n维的性质。并讨论了Fourier变换在一维和n维中的区别和联系。关键词:R1上的Fourier变换Rn上的Fourier变换一、引言在数学中常用变换的方法来简化问题或运算,如在线性代数中的坐标变换;在积分中的变量代换使积分运算化简;在复变函数论中的保角变换,可使复杂的区域变换为较简单的区域,使某些问题容易解决。由此可见,变换的思想是数学中简化问题的常用方法。其中,积分变换的理论和方法是简化
2、问题的一种重要而有效的数学方法,它不仅应用于许多数学分支,而且在物理与工程技术上都有广泛的应用,特别在自动控制和电信技术上,积分变换是分析问题的重要而有效的手段。积分变换就是通过积分的方法,把一个函数变换为另一个函数。最常用的积分变换有傅里叶(Fourier)变换与拉普拉斯(laplace)变换。本文着重讨论了傅里叶变换分别在一维和n维的定义和性质,以及它们之间的区别与联系。二、正文2.1R1上的Fourier变换的定义对定义在区间(-∞,+∞)上的实自变量t的函数f(t),乘以e-iαt,然后对t由-∞到+∞积分。若此广义积分收敛,则此积分确定
3、了一个实变数α的复值函数F(α),即Fα=-∞+∞f(t)e-iαtdt(2.1.1)这样,式(2.1.1)中的积分给出了函数f(t)与另一个函数Fα的对应规律,这种对应规律叫积分变换。这里的积分变换,称作Fourier变换,用记号F{f(t)}表示。即Fft=Fα=-∞+∞f(t)e-iαtdt。函数Fα称为函数f(t)的像函数,或称为函数f(t)的傅里叶变换的结果,也简称为f(t)的傅里叶变换。反之,我们称f(t)为Fα的像原函数或傅里叶逆变换。Fα的逆变换用记号F-1ft表示,所以由(2.1.1)式有ft=F-1ft=12π-∞+∞F(α)
4、eiαtdα(2.1.2)9/9对于定义在[0,+∞)上的单侧函数f(t),可以把f(t)延拓为(-∞,+∞)上的偶函数或奇函数,从而使其满足傅里叶积分定理的条件,则有以下结论:当f(t)延拓为(-∞,+∞)上的偶函数时,有Fft=Fcα=20+∞f(t)cosαtdt(2.1.3)称为Fourier余弦变换。其相应的逆变换为ft=1π0+∞F(α)cosαtdα(2.1.4)当f(t)延拓为(-∞,+∞)上的奇函数时,有Fft=Fsα=20+∞f(t)sinαtdt(2.1.5)称为Fourier正弦变换。其相应的逆变换为ft=1π0+∞F(α
5、)sinαtdα(2.1.6)特别地,当函数f(t)为定义在(-∞,+∞)上的偶函数时,其对应的Fourier变换为Fft=Fcα(2.1.7)当f(t)为定义在(-∞,+∞)上的奇函数时,其对应的Fourier变换为Fft=-iFsα(2.1.8)2.2R1上的Fourier变换的性质2.2.1线性性质设f1(t)与f2(t)为任意的两个函数,a、b为任意常数,则Faf1t+bf2(t)=aFf1t}+bF{f2(t)(2.2.1)2.2.2对称性若Fft=F(α),则作为t的函数F(t)的像函数为2πf(-α),即FFt=2πf(-α)(2.
6、2.2)2.2.3相似性设Fft=Fα,b≠0,则Ffbt=1bF(αb)(2.2.3)特别,取b=-1,就得翻转公式9/9Ff-t=F(-α)(2.2.4)2.2.4位移性质1、平移后的像函数设Fft=Fα,t0为实常数,则Fft-t0=e-it0αF(α)(2.2.5)2、像函数的平移设Fft=Fα,λ为实常数,则Ffteiλt=Fα-λ(2.2.6)2.2.5微分性质1、导数的像函数设f连续且在(-∞,+∞)上分段光滑,lim
7、t
8、→∞ft=0,则当f和f'为绝对可积时,有Ff‘t=iαF{f(t)}(2.2.7)如果f和它的前n-1阶导数
9、连续,第n阶导数分段连续,f及其直到n阶导数都绝对可积,并且当
10、t
11、→∞时f和它的前n-1阶导数都趋于零,则Ff(n)t=(iα)nF{f(t)}n=0,1,2,⋯(2.2.8)2、像函数的导数设Fft=Fα,则ddαFα=-iFtft(2.2.9)一般地有dndαnFα=(-i)nFtnftn=0,1,2,⋯(2.2.10)2.2.6积分性质若t的函数-∞tf(u)du满足傅里叶积分定理的条件,则F-∞tfudu=1iαF(α)(2.2.11)2.2.7卷积与卷积定理9/9含参变量t的积分-∞+∞f1uf2(t-u)du是t的函数,称作函数f1
12、t与f2t的卷积函数,简称卷积,记作f1t*f2(t),即f1t*f2t=-∞+∞f1uf2(t-u)du(2.2.12)容易验证卷积满