惠更斯- 菲涅耳原理菲涅耳衍射和夫琅禾费衍射

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1、第3章光的衍射与现代光学第3章光的衍射与现代光学前言一、光的衍射现象一、光的衍射现象第3章光的衍射与现代光学一、光的衍射现象第3章光的衍射与现代光学光在传播路径中遇到障碍物时，能绕过障碍物边缘而弯入几何影区传播，并且产生强弱不均的光强分布，这种现象称为光的衍射。一、光的衍射现象第3章光的衍射与现代光学光在传播路径中遇到障碍物时，能绕过障碍物边缘而弯入几何影区传播，并且产生强弱不均的光强分布，这种现象称为光的衍射。一、光的衍射现象第3章光的衍射与现代光学●细丝二、衍射条件衍射条件?第3章光的衍射与现代光学三、核心问题衍射的核心问题是：求解

2、衍射场的复振幅分布或光强分布第3章光的衍射与现代光学3.1惠更斯---菲涅耳原理3.2菲涅耳衍射和夫琅禾费衍射3.3菲涅耳衍射圆孔和圆屏衍射3.4夫琅禾费单缝衍射3.5夫琅禾费矩孔衍射3.6夫琅禾费圆孔衍射与成像仪器的分辨本领3.7多缝的夫琅禾费衍射3.8衍射光栅3.9全息照相3.10光信息处理四、本章学习内容第3章光的衍射与现代光学t=τcτt=τcτ平面波球面波t=0●●●●●t=03.1惠更斯---菲涅耳原理一、惠更斯原理（C.Huygens，1678年）：波前上每一个点都可看做是发出球面子波的波源，这些子波的包络面就是下一时刻的

3、波前。第3章光的衍射与现代光学3.1惠更斯---菲涅耳原理一、惠更斯原理（C.Huygens，1678年）：波前上每一个点都可看做是发出球面子波的波源，这些子波的包络面就是下一时刻的波前。可通过作图法确定下一时刻的波前位置第3章光的衍射与现代光学缺陷：不能完全说明衍射现象，即强度分布问题能解释直线传播、反射、折射、晶体的双折射3.1惠更斯---菲涅耳原理1)波传到的任意点都是子波的波源；2)各子波在空间各点进行相干叠加。二、惠更斯---菲涅耳原理3.1惠更斯---菲涅耳原理1818年，菲涅尔（A.J.Fresnel）运用子波可以相干叠加

4、的思想对惠更斯原理作了补充修正：衍射⇒一个无限多光束的干涉在光场中任取一个包围光源的闭合曲面，该曲面上每一点均是新的次波源，观察点P的振动是曲面上所有次波源发出的次波的相干叠加惠更斯---菲涅耳原理3.1惠更斯---菲涅耳原理考察点光源S对空间任意一点P的作用。选取S和P之间任一个波面，并以波面上各点发出的子波在P点相干叠加的结果代替S对P的作用。单色点光源S在波面上任一点Q产生的复振幅为3.1惠更斯---菲涅耳原理假设：*所有次波都有相同的初相位*次波是球面波*积分公式C为常数，K(θ)称为倾斜因子菲涅耳的假设:θ=0，K(θ)有最大

5、值；θ↑，K(θ)↓；缺陷：理论依据？倾斜因子K(θ)?3.1惠更斯---菲涅耳原理基尔霍夫从波动方程出发，用场论的数学工具导出较严格的公式三、菲涅尔－基尔霍夫公式单色光源S发出的球面波照射到衍射开孔上，在孔径后任意一点P处产生光振动的复振幅:3.1惠更斯---菲涅耳原理两式一致惠更斯---菲涅耳的积分公式菲涅尔－基尔霍夫公式菲涅尔－基尔霍夫公式P点的场是由孔径上无穷多个子波源产生子波源的复振幅与入射波的波长成反比，与入射波在该点的复振幅和倾斜因子K(θ)成正比菲涅尔－基尔霍夫公式倾斜因子若入射光是垂直入射到开孔的平面波特别则菲涅尔－基

6、尔霍夫公式3.2菲涅耳衍射和夫琅禾费衍射一、两类衍射现象的特点1.衍射的分类菲涅耳衍射1.菲涅耳衍射－近场衍射：光源和接收屏到障碍物的距离都有限或其中之一有限2.夫琅禾费衍射－远场衍射：光源和接收屏到障碍物的距离都无限（平行光束）一、两类衍射现象的特点A区：几何光学区，即光斑边缘清晰，大小与障碍物的通光口径基本相同；B区：菲涅耳衍射，即光斑边缘模糊，光斑内有明暗相间的条纹，观察屏沿轴向后移动，光斑不断扩大，光斑内条纹数减少，中心有亮暗交替的变化；C区：夫琅禾费衍射，观察屏沿轴前后移动，光斑只有大小的变化，其形式不变。一、两类衍射现象的特

7、点二、衍射的近似计算公式1.初步的处理*取*分母中近似取指数中2.菲涅尔近似与菲涅尔衍射公式菲涅尔近似：对复指数部分的r,作近似2.菲涅尔近似与菲涅尔衍射公式菲涅尔近似：对复指数部分的r,作近似适用的范围由菲涅尔近似给出其中(x,y)和(x₁,y₁)分别为观察屏和衍射屏的坐标，z₁为衍射屏到观察屏的距离菲涅尔衍射近似计算公式2.夫琅禾费衍射近似与衍射衍射公式夫琅禾费衍射近似夫琅禾费衍射计算公式四、夫琅禾费衍射与傅里叶变换积分公式可扩展到整个平面令x,y方向的空间频率除了一个二次因子外，夫琅禾费衍射的复振幅分布是衍射平面上复振幅分布的傅里

8、叶变换夫琅禾费衍射的光强分布傅里叶变换