弹塑性力学理论及在项目工程上应用

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1、.弹塑性力学理论及其在工程上的应用摘要：弹塑性力学理论在工程中应用十分的广泛，是工程中分析问题的一个重要手段，本文首先是对弹塑性力学理论进行了阐述，然后讨论了它在工程上面的应用。关键词：弹塑性力学；工程；应用第一章弹塑性力学的基本理论（一）应力理论1、应力和应力张量在外力作用下，物体将产生应力和变形，即物体中诸元素之间的相对位置发生变化，由于这种变化，便产生了企图恢复其初始状态的附加相互作用力。用以描述物体在受力后任何部位的内力和变形的力学量是应力和应变。本章将讨论应力矢量和某一点处的应力状态。为了说明应力的概念，假想把受—组平衡力系作用的物体用一平

2、面A分成A和B两部分(图1.1)。如将B部分移去，则B对A的作用应代之以B部分对A部分的作用力。这种力在B移去以前是物体内A与B之间在截面C的内力，且为分布力。如从C面上点P处取出一包括P点在内的微小面积元素，而上的内力矢量为，则内力的平均集度为／，如令无限缩小而趋于点P，则在内力连续分布的条件下／趋于一定的极限o，即2、二维应力状态与平面问题的平衡微分方程式上节中讨论应力概念时，是从三维受力物体出发的，其中点P是从一个三维空间中取出来约点。为简单起见，首先讨论平面问题。掌提了平面问题以后．再讨论空间问题就比较容易了。当受载物体所受的面力和体力以及其

3、应力都与某—...个坐标轴(例如z轴)无关。平面问题又分为平面应力问题与平面应变问题。（1）平面应力问题如果考虑如图所示物体是一个很薄的平板，荷载只作用在板边，且平行于板面，即xy平面，z方向的体力分量及面力分量均为零，则板面上(处)应力分量为图2.2平面应力问题因板的厚度很小，外荷载又沿厚度均匀分布，所以可以近似地认为应力沿厚度均匀分布。由此，在垂直于z轴的任一微小面积上均有，根据切应力互等定理，即应力张量的对称性，必然有。因而对于平面应力状态的应力张量为如果方向的尺寸为有限量，仍假设，，且认为，和()为沿厚度的平均值，则这类问题称为广义平面应力问

4、题。（2）平面应变问题如果物体纵轴方向(坐标方向)的尺寸很长，外荷载及体力为沿轴均匀分布地作用在垂直于方向，如图1.4所示的水坝是这类问题的典型例子。忽略端部效应，则因外载沿轴方向为一常数，因而可以认为，沿纵轴方向各点的位...图1.3平面应变问题移与所在方向的位置无关，即方向各点的位移均相同。令、、分别表示一点在、、坐标方向的位移分量，则有为常数。等于常数的位移并不伴随产生任一平面的翘曲变形，故研究应力、应变问题时，可取。此外，由于物体的变形只在平面内产生，因此与无关。故对于平面应变状态有由对称条件可知，在平面内和恒等于零，但因方向对变形的约束，故

5、一般并不为零，所以其应力张量为实际上并不是独立变量，它可通过和求得，因此不管是平面应变问题还是平面应力问题，独立的应力分量仅有3个，即、和(=)，对于平面应变问题的求解，可不考虑。（3）平衡微分方程物体在外力作用下处于平衡状态时，由各点应力分量与体力分量之间的关系所导出的方程称为平衡微分方程。如图所示的平面应力问题，除面力外，在这个微单元体上还有体力的作用．单位体积的体力在二个坐标轴上的投影为．而固体的质量密度为。自弹性体内任一点P处附近截取一单元体，...ab图1.4平面应力状态微元体的应力它在，方向的尺寸分别为和。为了计算方便，在方向取单位长度，

6、如图b所示。该单元体受有其相邻部分对它作用的应力和单元体的体力。由于在一般情况下应力分量是位置坐标的函数，因此在单元体左、右或上、下两对面上的应力不相等，而具有一微小的增量。若作用于ab上的正应力和剪应力分别为，则作用于cd面上的正应力应随之变化。该变化可根据Taylor级数展开，即由于ab,cd线元上的应力分量均可用相应线元中点处的应力分量表示，以及略去二阶以上的微量后，由上式得cd边上的正应力为同理，如ab边上的切应力为，ad边上的正应力和切应力分别为，可得cd边上的切应力及bc边的应力分量可类推分别得...微单元体在面力及体力作用下处于平衡，必

7、须满足静力平衡的三个方程式。如果考虑到质点运动，而按照牛顿第二定律，方程式的右边还应包括这个微单元体的质量与加速度在该坐标轴上的投影的乘积(即惯性力的投影)。（4）一点的应力状态所谓一点的应力状态是指受力变形物体内一点的不同截面上的应力变化的状况。现以平面问题为例说明一点处应力状态。在受力物体中取一个如图1.5所示的微小三角形单元，，其中，与坐标轴重合，而的外法线与z轴成角。取坐标，使的外法线方向与方向重合(如图1.5)。如果已知，则面上的正应力，和切应力可用已知量表示。因角的任意性，若面趋于点时，则可认为求得了描绘过点4处的应力状态的表达式。实际上

8、，这里所讨论的问题是一点处不同方向的面上的应力的转换，即面无限趋于点时，该面上的应力如何用与原坐标相平行的面