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时间:2018-12-15
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1、实用标准文案实验三连续信号的频域分析一、实验目的掌握周期信号的频谱分析方法一-傅里叶级数及其物理意义。深人理解信号频谱的概念,掌握典型信号的频谱以及Fourier变换的主要性质。二、实验原理及方法在“信号与系统”课程中详细讨论了信号的Fourier分析方法,包括周期信号的频谱分析一-Fourier级数和非周期信号的频谱分析—Fourier变换的理论。1.周期信号的三角形式的傅里叶级数由Fourier级数的理论可知:任何周期信号只要满足Dirichlet条件就可以分解成许多指数分量之和(指数Fourie:级数)或直流分量及许多正弦、余弦分量之和,即其中,为直流分量,是信号f(t)在一个周期内
2、的平均值;Ancos(n,(n+n)为n次谐波。一般来说,任意周期信号表示为Fourier级数时需要无限多项才能完全逼近原信号。但在实际应用中,经常采用有限项级数来代替无限项级数,即用式(3-2)来逼近f(t)显然,所选项数越多,有限项级数越逼近原信号,其方均误差越小、对一定的周期T,实验图3-2说明取不同项数(即谐波次数)时,有限项级数fN(t)逼近信号f(t)的情况。精彩文档实用标准文案实验图3一中的4幅图分别是3项、9项、21项和45项傅里叶级数逼近的结果。由此可见,当选取傅里叶级数的项数越多,所合成的波形fN(t)中的峰起越靠近.f(})的不连续点。从理论上讲,当所选取的项数N越大
3、时,该峰极值趋于一个常数,大约等于跳变值的9%,并从不连续点开始以起伏振荡的形式逐渐衰减下去,此即Gibbs现象。2.周期信号的指数形式的傅里叶级数利用欧拉公式有式(3-1)可表示为将式(3-5)第3项中的n用-n代换,并考虑An是n(或nΩo)的偶信号,An=A-n是n(或Ωo)的奇信号,。则上式可写成式(3-6)表明,任意周期信号.f(t)可分解为无穷多项不同频率的复指数,的加权和,其各分量的复数幅度或相量(或称为复加权系数)为计算机不能计算无穷多个系数,假设需要计算的谐波次数为N,则总的系数个数为2NTA。在确定了时间范围和时间变化的步长即T和·dt之后,对某一个系数,式(3-7)可
4、以近似为精彩文档实用标准文案其中,时间变量的变化步长dt的大小对傅里叶级数系数的计算精度影响非常大,do越小,精度越高,但计算机计算所花的时间越长。同时,原信号可以用有限项谐波成分来近似合成,即3.周期信号的频谱为了直观地表示信号所含各分量的振幅,以频率(或角频率)为横坐标,以各谐波的振幅A。或虚指数信号的幅度IFnI为纵坐标,作出的线图称为幅度谱。其中A。一鸣为单边谱,IFnI一可几为双边谱。从幅度谱中可清楚直观地看出各分量的相对大小。连接各谱线顶点的曲线称为包络线(一般用虚线表示),它反映各分量的幅度变化情况。类似地,也可画出粼皆波初相角}P。一刀乌的线图,称为相位谱。以实验图3-1所
5、示的周期矩形脉冲为例,其单边谱、双边谱、单边相位谱、双边相位谱分别如实验图3-3a,b,。、d所示。4,非周期信号的傅里叶变换把上述理论推广到非周期信号中去,就可导出傅里叶变换。对于非周期信号f(t),其傅里叶变换及其反变换式定义如下式中,F(jΩ)是原信号f(t)的傅里叶变换,称为频谱函数,它是一个复函数,可以写成。它的模量IF(jΩ)」是频率Ω的函数,对大小;相角φ(n)也是频率Ω的函数,表示频率分量的相位。为了与周期信号的频谱相一致,人们习惯上IF(jΩ)
6、~Ω与φ(n)~n曲线分别称为非周期信号的幅度频谱和相位频谱。精彩文档实用标准文案MATLAB实现傅里叶变换有两种方法,一种是利
7、用符号运算方法,另一种是数值计算方法。(1)利用符号运算的方法实现MATLAB的SymbolicMathToolbox提供了能直接求解傅里叶变换与反变换的函数fourier()及ifourier()。调用格式如下:F=fourier(f):它是符号函数f的傅里叶变换,默认返回函数F是关于Ω的函数;F=four'ier(f,v):它的返回函数F是关于符号对象v的函数,即F=fourier(f,u,v):它是对关于u的函数f进行变换,而返回函数F是二的函数,即f=ifourier(F):它是函数F的傅里叶反变换,默认的独立变量为Ω,默认返回是关于x的函数,如果F=F(x),则ifourier(
8、F)返回关于t的函数;f=ifourier(F,u):它的返回函数f是u的函数,而不是默认的x的函数;f=ifourier(f,v,u):它是对关于v的函数F进行变换,而返回关于u的函数f。这里要注意的是,在调用上述两个函数之前,先要用syms命令对所用到的变量(如t、U、v、Ω)等进行定义,将这些变量定义为符号变量。对于fourier()中的函数f或ifourier()中的F,也要用syms将f或F定义为符号表达式。另
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