量子力学专题三一维势场中粒子

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1、-量子力学专题三：一维势场中的粒子一、一维薛定谔方程边界条件和处理办法（熟练掌握）1、边界条件：A、束缚态边界条件：在无穷远处，找到粒子的概率为零，相应的波函数的值应该趋近于零；B、连续性边条件：a、波函数连续；b、波函数的一阶偏导数连续。（注意：不一定同时成立！！）C、周期性边界条件：在求解角动量分量的本征函数时，利用周期性边界条件可以确定本征函数的归一化常数；在求解转子的能量本征函数时，亦可以利用周期性边界条件来确定其归一化常数。2、处理方法：A、列出不同区间的能量本征方程，并对其进行求解；B、根据束缚态边条件，选择适合的解；C、根据连续性边条件

2、，对得到的波函数进行归一化处理；D、写出本征函数和对应的能量本征值。二、一维方势阱：.---1、一维无限深方势阱的求解方法及其物理讨论（熟练掌握）A、非对称势阱：a、解题步骤：（1）写出各个区间的能量本行方程；（2）根据写出的微分方程，求出其通解；（3）根据连续性边界条件，确定其相位及其能量本征值的取值；（4）根据概率诠释，对波函数进行归一化处理，确定待定常数；（5）写出能量本征方程和对应的能量本征值。b、具体过程：（1）列出不同区间的能量本征方程，并对其进行求解；在和区间，波函数为：在区间，能量本征方程为：对其变形，得其中，（）。解得：（2）根据束

3、缚态边条件，选择适合的解；.---此处的束缚态边条件，即粒子在无穷远处出现的概率为零，在求解本征方程——在和区间，波函数为：——时已经应用了！（3）根据连续性边条件，对得到的波函数进行归一化处理；在处，波函数连续，有，则有。波函数变为在处，波函数连续，有，则有（，，……）。则波函数变为：（，，……）对波函数进行归一化：解得：则本征函数为：（，，……）根据，可以得到和的关系：解得：（，，……）.---（4）写出本征函数和对应的能量本征值：无限深方势阱的能量本征值为：（，，……）其本征函数为：注意：区间不要忘记了，还有概率为零的部分！！！b、物理讨论：（

4、1）基态能量的讨论：基态能级不为零，可以应用不确定关系进行证明；附注：证明过程：根据（不严格的说）此处，粒子的运动范围为之间，即有根据经典力学公式则有即.---（1）节点的讨论；波函数的节点（不严格的说法：波函数为零的点）的数量总是比其能级值多1，即第个能级的能量本征函数应该有个节点；（2）连续性的讨论：波函数连续，但是一阶导数不连续。（这和势是相反的！！！）B、对称势阱：其步骤与非对称势阱的解法相同，可以直接变换非对称势阱中的变量来进行求解！简单步骤：令则有：第一，其本征函数为：（，，……）当为奇数时，波函数为：（，，，……）当为偶数时，波函数为：

5、.---（，，，……）第二，其能量本征值为：（因为能量本征值只与势阱的宽度和粒子的质量有关，这里这二者都没有发生变化，是故，粒子的本征值与不对称势阱的相同！）（，，……）2、一维有限深方势阱束缚态问题的求解方法（掌握）其步骤与一维无限深方势阱类似，但是这里需要注意，我们通过“连续性边条件”得到的解需要取舍。（为什么我们解出来的解的结果不使用对数表示呢？因为：对于一维势场而言，我们已经假定了，波函数应该有确定的宇称。）此时，我们需要从奇宇称、偶宇称分别进行讨论。并且，这里分析波函数时，出现了超越方程（对于考试来说，根本解不了，也不用解），这里我们需要记

6、住图形的基本形状，尤其记住的特殊地位！！！简单步骤：其中，。在和区间，能量本征函数为：变形为：.---在这些区间，。即有：其中，。解得：或者根据舒服态边条件（在无穷远处，找到粒子的概率为零），有在区间，能量本征方程为：对其变形，得其中，（）。解得：或者或者根据一维粒子的性质（当时，波函数有确定的宇称），则有或者分情况讨论：若为奇宇称，则取，为了排除归一化常数的影响，我们对其取对数，再对其求导进行连续性边条件的讨论，即有则有：.---令，，则有：加之，，，则有：或者写成若为偶宇称，则取，为了排除归一化常数的影响，我们对其取对数，再对其求导进行连续性边条

7、件的讨论，即有则有：令，，则有：加之，，，则有：或者写成.---三、势垒贯穿、反射、透射问题：（大题考察点！！）1、势垒贯穿的求解方法、隧道效应的解释（熟练掌握）A、考虑的情况：（1）求本征函数：首先，考虑势垒外（），能量本征方程为：其解的形式为：或者或者，其中。为了将其表示成入射波的形式，我们取，并且令入射波的波幅为1，因为在区域，不仅有入射波，还有反射波；在的区域，只有透射波。故波函数应写为：其次，在势垒内（）——经典物理中，粒子不可能出现在该区域！！能量本征方程为：解得：其中，。（2）根据连续性，确定系数：.---——在处：其一，由在处连续，得

8、其二，由在处连续，得——在处：其一，由在处连续，得其二，由在处连续，得——求解方程，得到，的值。（2）求解反