导热问题的数值解法教学

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1、第四章　导热问题的数值解法§4-0引言求解导热问题的三种基本方法：(1)理论分析法；(2)数值计算法；(3)实验法三种方法的基本求解过程(1)所谓理论分析方法，就是在理论分析的基础上，直接对微分方程在给定的定解条件下进行积分，这样获得的解称之为分析解，或叫理论解；(2)数值计算法，把原来在时间和空间连续的物理量的场，用有限个离散点上的值的集合来代替，通过求解按一定方法建立起来的关于这些值的代数方程，从而获得离散点上被求物理量的值；并称之为数值解；2第四章　导热问题的数值解法(3)实验法就是在传热学基本理论的指导下，采用对所研究对象的传热过

2、程所求量的方法3三种方法的特点(1)分析法a能获得所研究问题的精确解，可以为实验和数值计算提供比较依据；b局限性很大，对复杂的问题无法求解；c分析解具有普遍性，各种情况的影响清晰可见3第四章　导热问题的数值解法(2)数值法：在很大程度上弥补了分析法的缺点，适应性强，特别对于复杂问题更显其优越性；与实验法相比成本低(3)实验法:是传热学的基本研究方法，a适应性不好；b费用昂贵数值解法：有限差分法（finite-difference）、有限元法（finite-element）、边界元法（boundary-element）、分子动力学模拟（MD

3、）4第四章　导热问题的数值解法§4-1导热问题数值求解的基本思想及内部节点离散方程的建立1物理问题的数值求解过程建立控制方程及定解条件确定节点（区域离散化）建立节点物理量的代数方程设立温度场的迭代初值求解代数方程是否收敛解的分析改进初场是否5第四章　导热问题的数值解法二维矩形域内稳态无内热源，常物性的导热问题2例题条件6第四章　导热问题的数值解法xynm(m,n)MN3基本概念：控制容积、网格线、节点、界面线、步长二维矩形域内稳态无内热源，常物性的导热问题7第四章　导热问题的数值解法4建立离散方程的常用方法：(1)Taylor（泰勒）级

4、数展开法；(2)多项式拟合法；(3)控制容积积分法；(4)控制容积平衡法(也称为热平衡法)8第四章　导热问题的数值解法(1)泰勒级数展开法根据泰勒级数展开式，用节点(i,j)的温度ti,j来表示节点(i+1,j)的温度ti+1,j用节点(i,j)的温度ti,j来表示节点(i-1,j)的温度ti-1,j9第四章　导热问题的数值解法若取上面式右边的前三项，并将式①和式③相加移项整理即得二阶导数的中心差分：同样可得：截断误差未明确写出的级数余项中的ΔX的最低阶数为210第四章　导热问题的数值解法对于二维稳态导热问题，在直角坐标中，其导热微分方程

5、为：其节点方程为：11第四章　导热问题的数值解法(2)控制容积平衡法(热平衡法)基本思想：对每个有限大小的控制容积应用能量守恒，从而获得温度场的代数方程组，它从基本物理现象和基本定律出发，不必事先建立控制方程，依据能量守恒和Fourier导热定律即可。能量守恒：流入控制体的总热流量＋控制体内热源生成热＝流出控制体的总热流量＋控制体内能的增量即：单位：12第四章　导热问题的数值解法即：从所有方向流入控制体的总热流量＋控制体内热源生成热＝控制体内能的增量注意：上面的公式对内部节点和边界节点均适用13第四章　导热问题的数值解法稳态、无内热源时

6、：从所有方向流入控制体的总热流量＝0内部节点：(m,n)oyx(m-1,n)(m+1,n)(m,n-1)xxyy(m,n+1)14第四章　导热问题的数值解法以二维、稳态、有内热源的导热问题为例此时：可见：当温度场还没有求出来之前，我们并不知道所以，必须假设相邻节点间的温度分布形式，这里我们假定温度呈分段线性分布，如图所示15第四章　导热问题的数值解法(m,n)(m-1,n)(m+1,n)tm,ntm-1,ntm+1,n可见，节点越多，假设的分段线性分布越接近真实的温度布。此时：内热源：16第四章　导热问题的数值解法时：17第四章　

7、导热问题的数值解法无内热源时：变为：重要说明：所求节点的温度前的系数一定等于其他所有相邻节点温度前的系数之和。这一结论也适用于边界节点。但这里不包括热流(或热流密度)前的系数。18第四章　导热问题的数值解法4-2边界节点离散方程的建立及代数方程的求解对于第一类边界条件的热传导问题，处理比较简单，因为已知边界的温度，可将其以数值的形式加入到内节点的离散方程中，组成封闭的代数方程组，直接求解。而对于第二类边界条件或第三类边界条件的热传导问题，就必须用热平衡的方法，建立边界节点的离散方程，边界节点与内节点的离散方程一起组成封闭的代数方程组，才能

8、求解。为了求解方便，这里我们将第二类边界条件及第三类边界条件合并起来考虑，用qw表示边界上的热流密度或热流密度表达式。用Φ表示内热源强度。19第四章　导热问题的数值解法1.边界节点离散方程的建