重大电磁场原理习题习题(第2章)

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1、第二章习题答案2-2真空中有一长度为l的细直线，均匀带电，电荷线密度为。试计算P点的电场强度：（1）P点位于细直线的中垂线上，距离细直线中点l远处；（2）P点位于细直线的延长线上，距离细直线中点l远处。解：（1）可以看出，线电荷的场以直线的几何轴线为对称轴，产生的场为轴对称场，因此采用圆柱坐标系，令z轴与线电荷重合，线电荷外一点的电场与方位角无关，这样处取的元电荷，它产生的电场与点电荷产生的场相同，为：zryl/2图2-2长直线电荷周围的电场l/2qP其两个分量：（1）（2）又所以：（3）式（3）分别代入式（1）（2）得：；（4）又（

2、5）式（5）代入式（4）得：由于对称性，在z方向分量互相抵消，故有（2）建立如图所示的坐标系在x处取元电荷则它在P点产生的电场强度为oxydx¢Px¢R其在x方向的分量为：又2-4真空中的两电荷的量值以及它们的位置是已知的，如题图2-4所示，试写出电位和电场的表达式。解：为子午面场，对称轴为极轴，因此选球坐标系，由点电荷产生的电位公式得：题图2-4又，xyobr(b)r0xyod(c)图2-6(a)2-6半径为b的无限长圆柱中，有体密度为的电荷，与它偏轴地放有一半径为a的无限长圆柱空洞，两者轴线平行且距离为d，如图2-6所示，求空洞内

3、的电场强度。解：由于空洞存在，电荷分布不具有对称性，由此产生的场亦无对称性，因此不能用高斯定律求解。这是可把空洞看作也充满，使圆柱体内无空洞，然后再令空洞中充满-r，并单独作用，分别求出两种场的分布后叠加即可。设空洞内的电场强度为。第一步单独作用，如图（b）所示，由体密度为的电荷产生的电场强度为，由高斯定理所以：第二步单独作用产生的电场强度为，如图（c）所示。第三步将和在空洞中产生的场进行叠加，即注：2-7半径为a介电常数为ε的介质球内，已知极化强度（k为常数）。试求：（1）极化电荷体密度和面密度；（2）自由电荷体密度；（3）介质球内

4、、外的电场强度。解：(1)，（2）因为是均匀介质，有因此(3)球内电场，（ra）或2-9用双层电介质制成的同轴电缆如题图2-9所示，介电常数,内、外导体单位长度上所带电荷分别为和（1）求两种电介质中以及和处的电场强度与电通密度；（2）求两种电介质中的电极化强度；（3）问何处有极化电荷，并求其密度。解：(1)由高斯定理可得：图2-9电场强度，故(2)由，得两种电介质中的电极化强度为(3)内、外导体圆柱表面上和两种电介质交界面上有极化电荷，它们分别是：在处：在处：在处：:ABCdddQ题图2-102-1

5、0有三块相互平行、面积均为S的薄导体平板，A、B板间的厚度为d的空气层，B、C板间则是厚度为d的两层介质，它们的介电常数分别为和，如题2-10所示。设A、C两板接地，B板的电荷为Q，忽略边缘效应，试求：（1）板间三区域内的电场强度；（2）两介质交界面上的极化电荷面密度；（3）A、C板各自的自由电荷面密度。解(1)在A、C板间的三介质区域内，分别为均匀电场，在Q为正电荷时各电场方向如图所示，从而有从而解得（2）在两介质分界面上（3）在A、C板上的电荷面密度分别为2-12如题图2-12所示球形电容器中，对半地填充有介电常数分别为和两种均匀

6、介质，两介质交界面是以球心为中心的圆环面。在内、外导体间施加电压U时，试求：（1）电容器中的电位函数和电场强度；（2）内导体两部分表面上的自由电荷密度。解：（1）题图2-12方法一：设内导体带电荷为，外导体带电荷，选球坐标，应用高斯定律由媒质分界面条件可知，在两种介质中，所以（1）令外导体为参考导体，则电位函数为（2）将上式带入（1）（2）得，方法二：用静电场的边值问题求解，在均匀介质1和介质2中，电位分别满足拉普拉斯方程，并且边界面条件相同，所以可判断两个区域的电位函数相同，有取球坐标系有在两种介质中，都与、无关，所以上式的通解为有

7、边界条件解得：＝＝所以，(2)两种介质中的电位移矢量分别为，根据分界面条件对于本题，设媒质2为介质，媒质1为导体，因此有，则内导体两部分表面上的自由电荷密度为，2-16在半径分别为a和b（b>a）的同轴长圆柱形导体之间，充满密度为的空间电荷，且内、外筒形导体之间的电压为U，如题图2-16所示。试用边值问题的方法求电荷区内的电位函数。题图2-16-解：圆柱形导体之间的电位满足泊松方程，对应的边值问题为在圆柱形坐标中电位仅是的函数，因此泊松方程有如下形式：上式的通解为由给定的边界条件确定积分常数：，所以：2-18两平行导体平板，相距为d，

8、板的尺寸远大于d，一板的电位为零，另一板电位为，两板间充满电荷，电荷体密度与距离成正比，即。试求两板间的电位分布（注：x＝0处板的电位为零）。解：两平行导体平板间的电位满足泊松方程，忽略边缘效应，在直角坐标系对应的边值问