流体力学教案第9章绕流与射流

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1、第九章绕流与射流重点阐述不可压缩粘性流体绕流二维和回转物体绕流现象及其绕流阻力的计算，分析工业生产中常遇到的紊流射流问题。§9-1绕流阻力与阻力系数当粘性流体绕流物体时，物体总是受到压力和摩擦力的作用。作用在整个物体一表面上的压力和摩擦力的合力F可分解为两个分力，即绕流物体的未受干扰时来流速度方向上的分力FD，及垂直来流速度方向上的分力FL。对于在静止流体中运动的物体来讲，由于FD与物体运动方向相反，是阻碍物体运动的力，故称之为绕流阻力；FL称为绕流升力。于是绕流阻力和升力二者都包含摩擦力和压力两个分量，因此，物体所受摩擦力

2、和压力的大小及二者的变化是分析绕流阻力的基础。一、绕流阻力一般分析物体壁面所受摩擦阻力是粘性直接作用的结果，所受压力又称压差阻力，是粘性间接作用的结果，当粘生流体绕流物体时，边界层分离是引起压差阻力的主要原因。下面以圆柱绕流为例来说明绕流阻力的变化规律。在绕流未分离的情况下，由理想流体所确定的物面上的压强分布如图6-12所示，在第六章的第四节详细地讨论过这个解，物体所受压力阻力为零。在绕流圆柱体发生严重分离的情况下，由于柱体后部背流面存在分离区，此时主流区的边界处在分离区的外缘，柱面上的压强分布不同于未分离时的压强分布，从分

3、离点开始，柱体后部受到的流体压强大约等于分离处的压强，而不能恢复到理想流体绕圆柱体流动时应有的压强数值，从而产生对圆柱体的压差阻力。图9-1(b)所示是有边界层分离的圆柱面上的无因次压强分布，实验曲线见图6-12中的II、III曲线。对于摩擦阻力，其形成过程比较清楚。实验表时，象机翼、船只和其它一些流线型物体都有较大的摩擦阻力。钝体如圆柱、球、桥墩和汽车等都有较大的甚至压倒优势的压差阻力。由于压差阻力的大小与物体的形状有很大关系，因此，压差阻力又称为形状阻力。二、阻力系数虽然绕流物体阻力的形成过程从物理观点看完全清楚，但要想

4、从理论上通过面积分求解一个任意形状物体的阻力是十分困难的，目前都是由实验测得，工程上习惯借助无因次阻力系数来确定总阻力的大小，即(1)(2)式中A为物体的投影面积，当物体主要受压差阻力时，采用物体垂直于来流速度方向的投影面积，即迎流面积。物体的阻力系数的大小，主要取决于雷诺数Re的大小和物体的形状，也与物体在流场中的方位密切相关。由相似定律知道，对于不同的不可压缩流体中的几何相似体，如果Re相等且在流场中的方位相同，则它们的阻力系数相等。因此，在不可压缩流体中，对于与来流方向具有相同方位的几何相似体，如果Re相等且在流场中的

5、方位相同，则它们的阻力系数相等。因此，在不可压缩流体中，对于与来流方向具有相同方位的几何相似体，其阻力系数CD只是Re(，式中l为特征尺寸)的函数，即(3)图9-2和图9-3给出了无限长圆柱体和球体阻力系数与Re的实验关系曲线。由图可知，在不同的Re下，流动现象的差异和阻力系数的大小是明显的。下面仍以圆柱为例，具体分析随着Re的变化绕流现象的变化过程及阻力系数的大小。(a)Re≤1；(b)3～51.5×105(1)在R

6、e≤1的范围内，流动如图9-4(a)，边界层没有分离，其特点为圆柱表面上下、前后流动对称且呈层流流态。流动阻力来源于柱面摩擦阻力的合力，CD与Re成反比，如图中直线部分。(2)在3～5

7、压差阻力有同等重要地位，但压差阻力已逐渐占主要部分。(4)在60～901.5×105条件下，随着的Re的增大，分离点前的边界层由层流转变为紊流，紊流边界层的强烈混合效应使得分离点向后移，尾涡区变窄，绕流得以改善，如图9-4(f)所

8、示。该流动情况称为绕流的超临界状态，阻力系数亦随之下降，即从Re=1.5×105～5×105，CD从1.2急剧下降到0.3，如图9-2所示，由于物体阻力以压差阻力为主，故绕流总阻力是下降的。应指出，层流边界层可以人为地转变为紊流边界层，即亚临界状态可人为地提前转变为超临界状态。转变的办法是