2.6传播子和费曼路径积分五、传播子作为跃迁振幅

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1、2.6传播子和费曼路径积分五、传播子作为跃迁振幅波函数是位置左矢与随时间变化右矢的内积，也可被认为是海森堡绘景中反向时间演化的位置左矢与不含时状态右矢之乘积。类似地，传播子可写为这里和是海森堡绘景中位置算符的本征左矢和右矢。因是从到态的跃迁振幅，故是t0时处于的粒子在t时处于的几率振幅。或者说是由时空点到另一时空点的跃迁振幅。另种解释由于海森堡绘景中任一时刻观测量的本征矢都可选作基矢，我们也可称为链接不同时间的两组基矢的变换函数。因此，在海森堡绘景中，时间演化可看作改变基函数的幺正变化。这与经典力学物理量随时间变化可看作由哈密顿量产生的正则变换相似。六、传播子的组合性质为使时空坐标

2、记号更对称，记为由于海森堡绘景中在任意给定时间的位置态矢形成完备基，可在任意位置插入单位算符因而该性质称为跃迁振幅（传播子）的组合性质。类似地有：若知无穷小时间间隔的形式，则一般的可利用传播子的组合性质而得。这种推理方式导致了费曼的量子力学理论形式。七、作为路径求和的路径积分为简单记，讨论一维情型，并记为将t1至tN分为N-1等分，则为讨论该表达式的含义，可看如图所示的时空平面：时空的初始与终点固定，由初始到终点有不同的可能路径。对给定一路径，要计算其跃迁振幅，然后对各种可能路径求和，这与经典力学是有差别的。在经典力学中粒子有确定的轨迹，其路径对应于哈密顿原理所给出的路径（即作用量

3、的变分为零：八、经典力学与量子力学路径的差别与联系经典力学中xt-平面有一确定路径与粒子运动联系，而量子力学中所有可能路径都起作用，其中一些路径与经典路径毫无相似之处。经典力学的作用量或主函数为L是x与的函数，S要在路径确定后才有定义对每小段路径其跃迁几率为初点到终点路径的总跃迁几率为所有路径对的贡献：若，则相邻路径的贡献倾向于抵消。对最小作用量路径（经典路径），则相邻路径的S差别是二阶的，因而可相干增强。所以时挑出的轨道为经典轨道。九、Feynman路径积分公式1.无限小时间间隔的一段路径，w(Δt)只与Δt而（假定）与V(x)无关的权重因子。由于是无限小时间间隔，路径可看作直线

4、，因而对自由粒子，已知由于W(Δt)与V(x)无关，可用自由粒子情况算出于是，对，有2.对有限时间间隔的路径其中上式即为Feynman路径积分的表达式。十、Feynman路径积分与薛定谔方程或奇对称部分积分为零：对一阶Δt项有所以可见费曼路径积分的表达式与薛定谔波动方程的传播子一致（也侧面证明了w(Δt)与V无关的正确性）。Feynman路径积分表达式复杂，对普通量子力学问题的应用并不方便，但在量子场论和统计力学等领域中很有用。海森堡矩阵力学是正则形式下经典力学的量子对应，即将经典Poisson括号换为量子的对易式（量子力学的代数形式）波动力学（微分形式，或局域性描述）与经典力学的

5、Hamilton-Jacobi方程有密切联系。矩阵力学和波动力学都与经典力学的Hamilton形式有渊源路径积分（积分形式或整体性描述）则与经典力学的Lagrange形式有密切关系。由于作用量是相对论不变量，具有易于从非相对论形式推广到相对论形式的优点，从而对于场量子化有优越性。另一优点是把含时与不含时问题纳于同一理论框架处理，也可更形象地研究与理解量子力学与经典力学的关系。三种形式各有优缺点，应根据问题侧重点选用方便的理论形式。十一、量子力学不同理论形式特点比较§2.7规范变换一、常数势的效应V(x)牛顿力学的力不变，量子力学呢？取t0时两态同相位，则t时两态有相位差：势的零

6、点选取与相应的态矢相位变化就是一种（最简单）的规范变换对于整个系统，观察量随时间的变化：只与能级差有关，V0无影响。但量子力学可观测经典所没有的效应：量子干涉经典对应于h0的结果不过该量子干涉很难观测到二、量子力学中的重力场经典运动：仅仅与几何有关量子力学：还与h/m有关可产生量子效应重力诱导的量子干涉实验结果引力不是纯几何性的量子力学适用于万有引力作用体系习题：2.34