静电场边值问题的唯一性定理.doc

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1、静电场边值问题的唯一性定理摘要：静电场边值问题及其唯一性定理是一重要知识点，定理的表述和证明都涉及较多的数学知识。由于唯一性定理的概念对于许多问题（如静电屏蔽）的确切理解有很大帮助，所以我们将给此定理一个物理上的论证，期待大家能从中有所受益.关键词：静电场；边值；唯一性；静电屏蔽1、问题的提出实际中提出的静电学问题，大多不是已知电荷分布求电场分布，而是通过一定的电极来控制或实现某种电场分布。这里问题的出发点（已知的前提），除给定各带电体的几何形状、相互位置外，往往是在给定下列条件之一；（1）每个导体的电势；（2）每个导体上的总能量；其中K=1，2，……为导体的

2、编号。寻求的答案则是在上述条件（称为边界条件）下电场的恒定分布。这类问题称为静电场的边值问题。这里不谈静电场边值问题如何解决，而我们要问：给定一组边界条件，空间能否存在不同的恒定电场分布？唯一性定理对此的回答是否定的，换句话说，定理宣称：边界条件可将空间里电场的恒定分布唯一地确定下来。2、几个引理在证明唯一性定理之前，先作些准备工作——证明几个引理。为简单起见，我们暂把研究的问题限定为一组导体，除此之外的空间里没有电荷。（1）引理一在无电荷的空间里电势不可能有极大值和极小值。用反证法。设电势在空间某点极大，则在点周围的所有邻近点上梯度必都指向点，即场强的方向

3、都是背离点的（见图1-1a。）这时若我们作一个很小的闭合面把点包围起来，穿过的电通量为(1)根据高斯定理，面内必然包含正电荷。然而这违背了我们的前提。因此，不可能有极大值。用同样的方法可以证明，不可能有极小值（参见图1-1b）。图1-1引理一的证明（2）引理二若所有导体的电势为0，则导体以外空间的电势处处为0。因为电势在无电荷空间里的分布是连续变化的，若空间有电势大于0（或小于0）的点，而边界上又处处等于0，在空间必然出现电势的极大（或极小）值，这违背引理一。若在完全由导体所包围的空间里各导体的电势都相等（设为），则空间电势等于常量。（3）引理三若所有导体都不

4、带电，则各导体的电势都相等。用反证法。设各导体电势不全相等，则其中必有一个电势最高的，设它是导体1。如图1-2所示，电场线只可能从导体1出发到达其余导体2、3、……，而不可能反过来。于是我们就得到这样的结论：导体1的表面上任何地方都只能是电场线的起点，不可能是终点，即此导体表面只有正电荷而无负电荷，从而它带的总电量不可能是0。这又违背了我们的前提。综上所述，在所有导体都不带电的情况下空间各处的电势也和导体一样，等于同一常量。图1-2引理三的证明1、叠加原理电场是服从叠加原理的，场强服从矢量叠加法则，电势服从代数叠加法则。所以，在给定各种带点体的几何形状、相互位

5、置后，赋予它们两组条件：（1）给定每个导体的电势为（或总电量）；（2）给定每个导体的电势为（或总电量为）。设、分别满足边界条件（1）、（2）的恒定电势分布，则它们的线性组合必定是满足下列边界条件的恒定分布：（3）给定每个导体的电势为（或总电荷）。从而所有上面的引理都对适用。作为一个特例，取(或)和，，则是满足下列边界条件的恒定分布：（4）给定每个导体的电势为0（或总电量为0）。4、唯一性定理（1）给定每个导体电势的情形设对应同一组边值(K=1，2，……)有两种恒定的电势分布和，则相当于所有导体上电势为0时的恒定电势分布。根据引理二，空间电势恒等于0，即恒等于,

6、从而恒等于。（2）给定每个导体上总电量的情形第K个导体上的总能量(2)式中为导体K的表面，代表表面电荷密度，代表法向。设对应同一组边值(K=1，2，……)有两种恒定电势分布，即（K=1，2，……）（3）令,则(K=1，2，……)（4）即相当于所有导体都不带电时的恒定电势分布。根据引理三后面的推论，在空间或，此常量不影响其梯度：.即场强分布是完全一样的：.电势中所差的常量与电势的参考点有关。只要各导体中有一个的电势确定了，其它导体以及空间的电势分布就可能唯一地确定下来。5、唯一性定理的应用现在我们用唯一性定理来解释静电屏蔽原理。取一任意形状的闭合金属壳，将它接地

7、（见图1-3）。现从外面移来若干正或负的带电体。若腔内无带电体，则其中(图1-3a)。反之，将带电体放进腔内，而壳外无带电体，则外部空间(图1-3b)。今设想将a、b两图合并在一起（图1-3c），即壳外有与图a相同的带电体，腔内有与图b相同的带电体。现在我们要问：这壳内、外电场的恒定分布是否仍然分别与图a、b一样？首先我们不排除这种可能。因为当外部电荷和电场分布如图a时，它在腔内不产生电场，从而腔内的带电体所处的环境和图b一样，故可产生与之相同的恒定分布。反之，当内部电荷和电场分布如图b时，它在壳外不产生电场，从而壳外带电体所处的环境和图a一样，故也可产生与之

8、相同的恒定分布。以上的论述表明，壳内、