关于《动点和动系的选择原则》.pdf

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1、1动点和动系的选择原则应用点的合成运动理论解决实际问题时,正确地选择动点和动系是求解问题的关键。动点和动系的选择应遵循的一般原则为:⑴动点动系不能选在同一个刚体上,以保证动点相对于动系的运动。⑵相对运动轨迹要明显,简单,否则将给求解带来困难(尤其是加速度分析)。由于合成运动的题目类型多种多样,动点动系的选取因情况不同而有所区别,下面将就常见问题进行举例和归纳。一、例题/例6-1荡木AB由AA杆带动在铅垂平面内摆动,小车G在同平面内沿直线运动。已知://///AA=BB=l,且AB=AB。在图示位置时,AA杆的角速度为,角加速度为,小车G的速度和加速度分别为v和a,方

2、向如图所示。试求图示瞬时小车G相对于荡木AB的速度00和加速度。//yABnaeyarvABeGvaaaxavxG00Gaevr(a)(b)(c)图6-1解:(1)小车G作平动运动,可视为点并选取为动点,动系固结于荡木AB。(2)运动分析:绝对运动为直线运动(规律已知),相对运动为未知的平面曲线运动,牵连运动为荡木AB的曲线平动。(3)速度分析:速度矢量方程vvvare大小√?√方向√?√速度图如图6-1b所示,其中vv,vl。由于只有两个未知要素,因此问题可解。a0evvvraevv0ecosi0vesinjvl0

3、cosijlsin(4)加速度分析加速度矢量方程naaaaaeer大小√√√?方向√√√?n2加速度图如图6-1c所示(由于a大小与方向未知,故可先做假设),其中aa,al,ra0eal。由于只有两个未知要素,因此问题可解。ennnaaaaraeeaa0esinaecosi0aecosaesinj22al0sinlcosijlcoslsin进一步可确定相对速度和相对加速度的大小及方向。[注意]本例的合成问题类型可归纳成:两个独立运动的物体,研究二者的相对运动。其

4、动点和动系的选择原则是:动点和动系分属两个物体,动点取被观察者上的代表点,动系固结于观察者所在的物体。当动点和动系无重合点时,可以设想动系为无限大。由于动系平动,各点应有相同的速度和加速度,由此确定牵连速度和牵连加速度。本例中小车和荡木均作平动,因此可以类似地求出荡木相对于小车的运动。为清晰起见,速度图和加速度图应该分开画出,一般不要都画在原图上,可以另行画在能够表示各构件方位及相互关联的示意图上。当几何法求解不易或繁琐时,速度分析也可采用解析法。特别地,有时借助坐标单位矢量求解更为方便,而画出矢量图则有利于对问题的理解。例6-2图示圆盘绕AB轴转动,其角速度2tr

5、ad/s。点M沿圆盘半径离开中心向2外缘运动,其运动规律为OM40tmm。半径与AB轴间成60角。求当t1s时点M的绝对加速度的大小。zarvraMeAB60yaOCnaex图6-2解:(1)选取M为动点,动系固结于转动圆盘。(2)运动分析:绝对运动为未知的曲线运动,相对运动为沿半径线直线运动,牵连运动为圆盘的定轴转动。(3)速度分析:本例并不要求速度合成,但由于动系转动,在加速度分析时要考虑科氏加速度。因此,应求出t1s时的动系转动的角速度及相对速度v。t1s时,erd2rads,vOM80mmserdtv的方向如图6-2。r(4)加

6、速度分析加速度矢量方程naaaaaaeerC大小?√√√√方向?√√√√加速度图如图6-2所示,其中t1s时,OM40mm,n22aOMsin60803mmseede222rads,aOMsin60403mmseedt22dav2sin601603mms,aOM80mmsCerr2dt由于各加速度矢量不在同一平面内,因此,建立图示空间坐标系,并将矢量方程向各轴投影,由此解得n2aijaeCraaacos60arsin60aeki4053j3kmms其大小为2aa4079mmsa

7、a[注意]本例的合成问题类型可归纳成:运动的物体上有一动点作相对运动。动点和动系的选择原则是:动点取有相对运动的点,动系固结于运动物体。本例中动点的相对运动规律及动系牵连运动规律已知,欲求动点的绝对运动,属于运动的合成问题。当牵连运动为转动时,应注意科氏加速度的存在及计算,并能熟练判定其方向。为了求得科氏加速度a,必须先进行速度分析,求出动系的牵连角速度ω及动点的相对速度v。Cer写出加速度矢量方程后,可用投影式进行定量计算。例6-3图6-3所示机构中,曲柄OA绕O轴以角速度匀速转动,通过滑块带动摇杆O1B绕O1轴摆动,已知曲柄长和两

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