(结构动力学2)运动方程的建立35解析.ppt

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结构动力学（2010） 结构动力学其次章运动方程的建立 运动方程：描述结构中力与位移关系的数学表达式（有时称动力方程）运动方程是进行结构动力分析的基础运动方程的建立是结构动力学的重点，也是难点 2.1基本动力体系单自由度体系：SDOF（Single－Degree－of－Freedom－System）结构的运动状态仅须要一个几何参数即可以确定分析单自由度体系的意义：第一，单自由度系统包括了结构动力分析中涉及的全部物理量及基本概念。其次，很多实际的动力问题可以干脆按单自由度体系进行分析计算。图2.1结构动力分析中常用的单自由度体系力学模型 2.1基本动力体系（a）单层框架结构（b）弹簧―质点体系图2.1结构动力分析中常用的单自由度体系力学模型两个典型的单自由度体系物理元件：集中质量m阻尼系数c弹簧刚度k两个力学模型完全等效两个体系的运动方程相同 2.1基本动力体系1.惯性力（InertialForce）惯性：保持物体运动状态的实力惯性力：大小等于物体的质量与加速度的乘积，方向与加速度的方向相反。I—惯性（Inertial）；m—质量（mass）；ü—质点的加速度。 2.1基本动力体系2.弹簧的复原力（ResistingForceofSpring）对弹性体系，弹簧的复原力也被称为弹性复原力弹性复原力：大小等于弹簧刚度与位移（弹簧变形）的乘积，方向指向体系的平衡位置。s—表示弹簧（Spring）k—弹簧的刚度（SpringStiffness）u—质点位移 2.1基本动力体系单层框架结构的水平刚度h—框架结构的高度E—弹性模量Ib和Ic—梁和柱的截面惯性矩ρ→∞：ρ→0： 2.1基本动力体系3.阻尼力（DampingForce）阻尼：引起结构能量的耗散，使结构振幅骤渐变小的一种作用阻尼来源（物理机制）：(1)固体材料变形时的内摩擦，或材料快速应变引起的热耗散；(2)结构连接部位的摩擦，结构构件与非结构构件之间的摩擦；(3)结构四周外部介质引起的阻尼。例如，空气、流体等。粘滞(性)阻尼力可表示为：D—阻尼（damping）c—阻尼系数（Dampingcoefficient）ù—质点的运动速度 2.1基本动力体系阻尼系数c的确定：不能像结构刚度k那样可通过结构几何尺寸、构件尺寸等来获得，因为c是反映了多种耗能因素综合影响的系数，阻尼系数一般是通过结构原型振动试验的方法得到。粘滞(性)阻尼理论仅是多种阻尼中最为简洁的一种。其它常用的阻尼：摩擦阻尼：阻尼力大小与速度大小无关，一般为常数；滞变阻尼：阻尼力大小与位移成正比（相位与速度相同）；流体阻尼：阻尼力与质点速度的平方成正比。滞变阻尼——时滞阻尼——复阻尼 2.1基本动力体系4.线弹性体系和粘弹性体系(LinearlyElasticSystemandViscousElasticSystem)线弹性体系：由线性弹簧（或线性构件）组成的体系。—最简洁的志向化力学模型。粘弹性体系：当线弹性系统中进一步考虑阻尼的影响时的体系。—结构动力分析中的最基本力学模型。 2.1基本动力体系5.非弹性体系(InelasticSystem)结构构件的力—变形关系为非线性关系，结构刚度不再为常数构件（或弹簧）的复原力可表示为fs是位移和速度的非线性函数。图2.6非弹性体系中结构构件的力与位移关系 2.2运动方程的建立1.利用牛顿（Newton）其次定律图2.7单质点体系的受力分析单质点体系运动时要满足的限制方程—运动方程 2.2运动方程的建立利用牛顿其次定律的优点：牛顿其次定律是基于物理学中已有学问的干脆应用以人们最简洁接受的学问建立体系的运动方程 2.2运动方程的建立2.D’Alembert原理（干脆动力平衡法）D’Alembert原理：在体系运动的任一瞬时，假如除了实际作用结构的主动力（包括阻尼力）和约束反力外，再加上（假想的）惯性力，则在该时刻体系将处于假想的平衡状态（动力平衡）。图2.8单质点体系的受力分析 2.2运动方程的建立2.D’Alembert原理（干脆动力平衡法）D’Alembert原理的优点：静力问题是人们所熟悉的，有了D’Alembert原理之后，形式上动力问题就变成了静力问题，静力问题中用来建立控制方程的方法，都可以用于建立动力问题的平衡方程，使对动力问题的思索有确定的简化。对很多问题，D’Alembert原理是用于建立运动方程的最干脆、最简便的方法。D’Alembert原理的贡献：建立了动力平衡概念 2.2运动方程的建立3.虚位移原理虚位移原理：在一组外力作用下的平衡系统发生一个虚位移时，外力在虚位移上所做的虚功总和恒等于零。虚位移是指满足体系约束条件的无限小位移。设体系发生一个虚位移δu平衡力系在δu上做的总虚功为:图2.8单质点体系的受力分析 2.2运动方程的建立3.虚位移原理虚位移原理的优点：虚位移原理是建立在对虚功分析的基础之上，而虚功是一个标量，可以按代数方式运算，因而比Newton其次定律，或D’Alembert原理中须要接受的矢量运算更简便。对如下图所示结构体系，用虚位移原理建立方程更简便一些 2.2运动方程的建立4.Hamilton原理应用变分法来建立结构体系的运动方程。动力学中广泛应用的变分法是Hamilton原理体系的平衡位置是体系的稳定位置，在稳定位置，体系的能量取得极值,一般是微小值。Hamilton原理：在随意时间区段[t1,t2]内，体系的动能和位能的变分加上非保守力做功的变分等于0。其中：T——体系的总动能；V——体系的位能，包括应变能及任何保守力的势能；Wnc——作用于体系上非保守力（包括阻尼力及随意外荷载）所做的功；δ——指（在指定时间段内）所取的变分。图2.8单质点体系的受力分析 2.2运动方程的建立4.Hamilton原理(积分形式的动力问题的变分方法)Hamilton原理的优点：不明显运用惯性力和弹性力，而分别用对动能和位能的变分代替。因而对这两项来讲，仅涉及处理纯的标量，即能量。而在虚位移中，尽管虚功本身是标量，但用来计算虚功的力和虚位移则都是矢量。动能：集中质量转动质量位能：拉伸弹簧转动弹簧多自由度体系：动能位能 2.2运动方程的建立4.Hamilton原理(用Hamilton原理建立单自由度弹簧－质量体系的运动方程)体系的动能：位能(弹簧应变能)：因此能量的变分非保守所做的功的变分(等于非保守力在位移变分上作的功)将以上两式代入Hamilton原理的变分公式，得：对上式中的第一项进行分部积分 2.2运动方程的建立5.运动的Lagrange方程(微分形式的动力问题的变分原理)其中：T——体系的动能；V——体系的位能，包括应变能及任何保守力的势能；Pncj——与uj相应的非保守力（包括阻尼力及随意外荷载）。 2.2运动方程的建立5.运动的Lagrange方程用：Hamilton原理推导：Lagrange方程 2.2运动方程的建立5.运动的Lagrange方程用Lagrange方程方程建立体系的运动方程体系的动能：体系的位能：非保守力：因此，代入Lagrange方程：再一次得到体系的运动方程： 2.2运动方程的建立五种建立运动方程的方法的特点牛顿其次定律是基于物理学中已有学问的干脆应用，有助于理解和接受D’Alembert原理。D’Alembert原理是一种简洁、直观的建立运动方程的方法，得到广泛的应用。更重要的是D’Alembert原理建立了动平衡的概念，使得在结构静力分析中的一些方法可以干脆推广到动力问题。当结构具有分布质量和弹性时，干脆应用D’Alembert原理，用动力平衡的方法来建立体系的运动方程可能是困难的。虚位移原理部分避开了矢量运算，在获得体系虚功后，可以接受标量运算建立体系的运动方程，简化了运算。Hamilton原理是一种建立运动方程的能量方法（积分形式的变分原理），假如不考虑非保守力作的功（主要是阻尼力），它是完全的标量运算，但事实上干脆接受Hamilton原理建立运动方程并不多。Hamilton原理的奇异在于它以一个极为简洁的表达式概括了困难的力学问题。Lagrange方程得到更多的应用，它和Hamilton原理一样，除非保守力（阻尼力）外，是一个完全的标量分析方法，不必干脆分析惯性力和保守力（主要是弹性复原力），而惯性力和弹性复原力是建立运动方程时最为困难的处理对象，关于阻尼力事实上它一般不是通过数学推理分析，从材料、结构构件的几何尺寸等推演得到的，而往往是通过试验、测试的方法得到（至少对结构动力学是如此），因此，由阻尼产生的非保守力引起的困难并不大。这可能与纯粹的连续介质力学很不同，连续介质力学阻尼主要由介质本身引起，而结构动力学阻尼来源更广、更困难，无法简洁推出，而接受试验加假设方法。阻尼系数由实测或阅历给出。 2.2运动方程的建立表2.1给出了以上介绍的五种建立运动方程的方法的特点 2.2运动方程的建立单自由度体系的运动方程单自由度系统运动方程反映了结构动力学中将遇到的几乎全部的物理量(1)质量m,和惯性力：(2)阻尼c,和阻尼力：(3)刚度k,和弹性复原力：对于多自由度体系： 2.3重力的影响静平衡位置：受动力作用以前结构所处的实际位置Δst——重力W=mg作用下体系的静位移记：动位移为u惯性力、阻尼力和弹性复原力分别为：外荷载为：应用D’Alembert原理： 2.3重力的影响1、考虑重力影响时，结构体系的运动方程与无重力影响时的运动方程完全一样，此时u是由动荷载引起的动力反应。可见在探讨结构的动力反应时，可以完全不考虑重力的影响，建立体系的运动方程，干脆求解动力荷载作用下的运动方程，即得到结构体系的动力解。2、当须要考虑重力影响时，结构的总位移=静力解+动力解，即应用叠加原理。在结构反应问题中，应用叠加原理可将静力问题（一般是重力问题）和动力问题分开计算，将其结果相加即得到结构的总体反应。3、同时也要留意到，并不是对任何结构动、静力反应问题都可以这样处理，因为在以上推导中，假设弹簧的刚度k为常数，即结构是线弹性的，因此只有对线弹性结构（假如是二维或三维问题，还要加上小变形（位移）的限制）才可以运用叠加原理，将静力、动力问题分开考虑。4、应当留意的是，在以上推导过程中，假设悬挂的弹簧―质点体系只发生竖向振动，在动荷载作用之前，重力被弹簧的弹性变形所平衡，而施加荷载后，重力始终被弹性变形所平衡。假如重力的影响没有预先被平衡，则在施加动力荷载产生进一步变形后，可以产生二阶影响问题，例如P―Δ效应。最简洁的例子是倒立摆，当倒立摆产生水平振动后，摆的重力引起的附加弯矩是一个新的量，它并没有预先被平衡，将对体系的动力反应产生影响，这种影响必定反映到结构的运动方程中。 2.4地基运动的影响地基运动问题：结构的动力反应不是由干脆作用到结构上的动力引起的，而是由于结构基础的运动引起的。ug——地基位移，是已知的u——相对位移，反映结构形变ut=u+ug——确定位移。惯性力：阻尼力：弹性复原力：外荷载为0应用D’Alembert原理相对运动方程：其中： 重力和地基运动的影响以上结合单自由度结构体系给出了不同影响因素下结构运动方程的建立方法，虽然例题极为简洁，但包含了最基本的概念和原理。以后会涉及到更困难的结构体系，例如结构构造困难、自由度多，包含连续分布的质量，地震多方向（多维）和多点（在结构不同的支承处的地面运动不一样）输入等等，但灵敏应用本章介绍的方法都可以得到解决。 例题例2-1分析右图所示体系的静力自由度和动力自由度，并利用D’Alembert原理建立体系的运动方程。[解]：1、体系的自由度静力自由度：体系运动时可以独立变更的（广义）坐标的数目。动力自由度：动力分析中为确定体系任一时刻全部质量的几何位置所须要的独立参数（广义坐标）的数目。依据结构静力自由度的定义，图中所示体系的静力自由度有2个，可选两刚杆的杆端位移u和u1为广义坐标。依据结构动力自由度的定义，体系的动力自由度仅有1个，因为当广义坐标u(t)确定后，体系质量的几何位置就完全确定。可见，结构体系的动力自由度和静力自由的数目有时是不同的。 例题[解]：2、建立体系的运动方程首先对体系取隔离体进行分析 例题[解]：2、建立运动方程依据D’Alembert原理，施加惯性力后，体系处于动平衡状态。下方刚杆对支撑点O取矩：上方刚杆对支撑点O1取矩： 例题[解]：2、建立运动方程获得两个平衡方程：（1）（2）由式（2）可得：（3）式（3）代入式（1）得体系的运动方程：算例表明，结构的动力自由度少于静力自由度，虽然这是一个简洁的例题，但这一规律一般是成立的。该算例可以在确定程度上揭示结构动力自由度定义的内在含义，在以后的各章中将接连给出结构体系动力反应分析的方法和算例，可以发觉，结构的动力反应分析远比静力分析困难并且需花费更多的时间，削减动力分析中的待求参数，即降低模型的自由度，对进行有效的结构动力反应分析是重要的。