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时间：2021-11-19
《2.4-薛定谔波动方程》由会员上传分享，免费在线阅读，更多相关内容在教育资源-天天文库。
1、2.4薛定谔波动方程一、含时薛定谔方程薛定谔图像，坐标表象的状态随时间演化为为厄米算符，且为局域的，即为的实函数以后我们会讨论含时的非局域但可分离的势，与动量相关的势，,等等。由而得含时薛定谔方程为基于上式的量子力学有时称为波力学，是当时态矢在坐标表象下薛定谔方程的特殊形式。二、不含时薛定谔方程对A和H的共同本征初态,对能量本征态得定态薛定谔方程：束缚态：要解方程需加边界条件，假设要求的解，合适的边条件为当即粒子被限于一定的空间内，或称束缚态。由偏微分方程理论知满足该边界条件的非平凡解，有分立的一组E值。定态薛定谔方程能级的量子化。可见由定
2、态薛定谔方程寻求微观物理体系的能级与寻求弹簧的特征频率相仿，都是数学物理的边界值解问题。三、波函数的解释波函数是态矢在坐标本征函数的展开系数，其模平方是几率密度，在附近的体积内找到该粒子的几率为由含时方程可推出连续性方程其中该结果依赖于势能算符的厄米性即实势能。对复势能，结果会变化，可解释粒子的消失，如入射粒子被核吸收。几率流与动量有关：三、波函数的解释（续）连续性方程与无源无漏区的流体力学连续性方程相似，因此曾被认为是物质密度，是实际电荷密度。非物理图像：一原子的电子可看作连续分布的物质，占据核附近的一定空间。测量使得电子处于某一特定点时
3、，这一连续分布的物质突然收缩为点状无空间延伸的粒子。Born提出了合理解释，即为几率密度的统计解释。四、波函数的相位S为实数，ρ是几率密度。S的含义？由得：可见相位S具有重要的信息：波函数相位的空间变化表征了几率流量。相位变化越激烈，则流量越强。流量的方向与该点上等相位面垂直。对平面波虽然形式上我们有但将解释成需要坐标与速度的同时精确测量而不可能（测不准关系）。五、经典极限据薛定谔方程有：若可看成小量，并设等，则上方程中不含的部分有与分析力学的Hamilton-Jacobi方程相同，其中是Hamilton的主函数。因此，薛定谔波力学在极限下给
4、出经典力学。若将S解释成Hamilton的主函数，对不含时Hamilton量，主函数S具有可分离的形式，称为Hamilton的特征函数。随着时间的转移，等S面的空间演化与波动光学中的常相位面即波前变化相同.六、半经典(WKB)近似：一维定态薛定谔方程的近似解经典Hamilton-Jacobi方程的解是对定态由连续性方程得故与经典中在某处找到粒子的几率反比于速度一致WKB解：七、WKB近似成立条件：条件对应于：即或者说必须比势变化的特征长度小,即半经典图像在短波极限下是可信的。八、完整的WKB解对区，有对上述解不成立,需要将上述两解以适当方式连
5、接。
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