最新新核素合成及超重新核素研究教学讲义ppt课件.ppt

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1、新核素合成及超重新核素研究自2002年安徽会议以来研究了：170Re，190Tl(北京),172Re,188Au,186Tl（日本）184Au（意大利）I.研究进展Levelschemes170ReII.h9/2i13/2带旋称反转的系统性旋称劈裂的原因和反转的原因？奇中子核中i13/2带的旋称劈裂劈裂的原因？h9/2i13/2带与i13/2带的旋称劈裂来源于i13/2中子；波函数中混进了（i13/2中子）低成份；旋称劈裂幅度的大小取决于中子费米面的位置；2变小、4和形变会使劈

2、裂幅度增大2-qp+Rotor+pninteraction

3、IM>=CIRJ

4、(RJ)IM>J=Jp+Jn=11,10,…..2弱耦合极限:Ifavored=JMod2质子-中子剩余相互作用CJ2的计算值Cardonaetal.,P.R.C59(1999)1298h9/2i13/2带旋称反转的原因由于质子-中子（粒子-空穴成份）剩余相互作用，使得在低自旋区J=Jp+Jn=10内禀态占优，I=J+R(core)=偶数为能量优惠态。在高自旋区J=Jp+Jn=11内禀态占优，I=J+R(core)=奇数

5、为能量优惠态。内禀态从J=10到J=11是一个渐变过程。当增加一个角动量单位所需的核芯的集体转动能大于Vpn(Jmax)-Vpn(Jmax-1）时，旋称劈裂才由反常变为正常。旋称反转系统性的定性解释核形变的系统性核形变（四极形变b2）的系统性变化导致旋称反转的系统性特征!III.关于i13/2i13/2带比较h9/2i13/2带和i13/2i13/2带IV.双奇Au核184,186,188Au中的形状共存R.Bengtssonetal.PLB183(1987)1184Au的研究现状184

6、Au的研究现状184Au的研究现状形状共存带理论计算A.J.Larabeeetal.,PLB169(1986)21188Au中的长椭带许甫荣TRS计算结果V.(h9/2)2质子顺排和(i13/2)2中子顺排的竞争低频质子顺排低频质子顺排低频质子顺排的谱学证据VI.184Au中的手征带?184Au中的手征带?张玉虎1周小红1刘忠1何建军1郭应祥1雷相国1许甫荣2吴崇试2孟杰2温书贤3王治民3竺礼华3M.Oshima4，T.Hayakawa4,Y.Toh4,A.Osa4M.Koizumi4,J.Katakur

7、a4,T.Shizuma4,J.Katakura4,Y.Hatsukawa4,M.Matsuda4,N.Shinohara4,T.Ishii4,T.Morikawa5，M.Sugawara6，H.Kusakari7,T.Komatsubara8,K.Furuno81中国科学院近代物理研究所2北京大学技术物理系3中国原子能科学研究院4JapanAtomicEnergyResearchInstitute,Japan5DepartmentofPhysics,KyushuUniversity,Japan6Chib

8、aInstituteofTechnology,Japan7ChibaUniversity,Japan8TandemAcceleratorCenter,UniversityofTsukuba,Japan9GASPcollaboration谢谢Presentstatusof184Au&186AuKnownlevelschemeof184Au161Dy(27Al,4n)184Au,165Ho(24Mg,5n)184Au,Eb=135MeV22106events170Yb(19F,5n)184Au,Eb=107

9、MeV,160106eventsKnownlevelschemeof186Au171Yb(19F,4n)186AuEb=93,94MeV65106Ge-Ge-NaIeventsBand1h9/2i13/2Band2i13/2i13/2Band3oblatei13/2h11/2Systematicsofoblatei13/2h11/2bandsSignaturesplittingofi13/2bandsSignaturesplittingofh9/2i13/2bandsS

10、ignaturesplittingofi13/2i13/2bandsExperimentproposedusingGASPAims:ObservethesignaturecrossingatI25;Establishtheinter-bandconnections;Extendthesignatureinversionto186Au;Findthesignatureinversioninthei13/2i