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时间:2021-04-14
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1、进入夏天,少不了一个热字当头,电扇空调陆续登场,每逢此时,总会想起那一把蒲扇。蒲扇,是记忆中的农村,夏季经常用的一件物品。 记忆中的故乡,每逢进入夏天,集市上最常见的便是蒲扇、凉席,不论男女老少,个个手持一把,忽闪忽闪个不停,嘴里叨叨着“怎么这么热”,于是三五成群,聚在大树下,或站着,或随即坐在石头上,手持那把扇子,边唠嗑边乘凉。孩子们却在周围跑跑跳跳,热得满头大汗,不时听到“强子,别跑了,快来我给你扇扇”。孩子们才不听这一套,跑个没完,直到累气喘吁吁,这才一跑一踮地围过了,这时母亲总是,好似生气的样子,边扇边训,“
2、你看热的,跑什么?”此时这把蒲扇,是那么凉快,那么的温馨幸福,有母亲的味道! 蒲扇是中国传统工艺品,在我国已有三千年多年的历史。取材于棕榈树,制作简单,方便携带,且蒲扇的表面光滑,因而,古人常会在上面作画。古有棕扇、葵扇、蒲扇、蕉扇诸名,实即今日的蒲扇,江浙称之为芭蕉扇。六七十年代,人们最常用的就是这种,似圆非圆,轻巧又便宜的蒲扇。 蒲扇流传至今,我的记忆中,它跨越了半个世纪,也走过了我们的半个人生的轨迹,携带着特有的念想,一年年,一天天,流向长长的时间隧道,袅chap导波场分析分类导波特性(1)1.1导波和导波系
3、统导模→导行波的模式。又称传输模、正规模,是能够沿导行系统独立存在的场型。特点:①在导行系统横截面上的电磁场呈驻波分布,且是完全确定的。这一分布与频率无关,并与横截面在导行系统上的位置无关;②导模是离散的,具有离散谱,当工作频率一定时,每个导模具有唯一的传播常数;③导模之间相互正交,彼此独立,互不耦合;④具有截止特性,截止条件和截止波长因导行系统和模式而异。与之对应的截止模式中k是无界媒质中电磁波的传播常数,媒质无耗时(1.1a)λ为无界媒质中电磁波的波长。用场方法研究导波,就是在导波系统边界条件的限制下,求解电磁场的
4、矢量波动方程,或称矢量亥姆霍兹方程,获得系统中任一点的电磁场,再由电磁场表达式分析导波的特性。矢量亥姆霍兹方程由麦克斯韦方程联立导出(见附录Ⅱ),其表示式为(1.1b)1.2导波的场分析(1.4)(1.6)以同样的步骤可得磁场的两个方程(1.7)令这个常数为,于是得到电场的两个方程(1.5)二导波场的纵向分布和横向分布由式(1.4)至(1.7)可知,场对坐标的关系可以分为场的横向坐标函数 和纵向坐标函数Z,它们分别满足不同的方程。 满足坐标u、v的二维矢量波动方程,Z满足坐标z的二阶常微分方程。(1.8a)(1.8b)
5、式中式(1.4)和式(1.6)又可分别写成如下形式(1.9)kc为方程(1.8)的本征值,为对应于本征值的矢量本征函数。不难想象,由于横向有边界限制,导波在横截面上的分布是一种驻波状态。驻波的分布情况要由具体边界条件确定[式(1.8)的解法见附录III]。二导波场的纵向分布和横向分布k是无界媒质中电磁波的传播常数(1.4)方程(1.5)和(1.7)是形式完全相同的二阶常微分方程,其通解为(1.10)(1.11)将式(1.11)代入式(1.2a)和(1.2b)并乘上时间因子便得到导波场的通解形式(1.12a)(1.12b
6、)常数已分别包含在中。由式(1.12)可以分析得到导波场沿导波系统纵向和横向分布的特点。二导波场的纵向分布和横向分布简记为(1.5)(1.2a)(1.2b)(一)导波场沿纵向分布的特点式(1.12)表明,导波电场、磁场沿z为指数变化,变化的特点决定于γ。当γ为实数时,场振幅沿z按指数规律变化,相位沿z不变;当γ为虚数时,场振幅沿z不变化,相位沿z变化;当γ为复数时,场振幅和相位沿z均按指数规律变化。根据波沿相位滞后方向传播的性质可知,γ为实数时,场沿z的变化不是波动,而是一种按指数规律分布的场,称为导波截止状态;γ为虚
7、数和复数时,场沿z才是波动变化的,称为导波的传播状态。二导波场的纵向分布和横向分布(1.12)(1.13)α称为导波的衰减常数,代表导波沿z单位长度上的衰减;β称为导波的相位常数,代表导波沿z单位长度上的相移。下面进一步分析导波场的传播条件和截止条件。现假定导波系统无耗(既无金属损耗,也无介质损耗),这样由式(1.9)得;式中从量纲考虑可以写成(1.14)fc和λc的意义后待说明二导波场的纵向分布和横向分布γ称为导波的传播常数。传播常数为复数时,表为传播常数kc截止波数1.f>fc(或λ<λc)若为正实数(由后面(1.
8、84)可见,导波系统为金属柱面波导时为正实数),γ值可能出现以下三种情况:即传播常数为纯虚数,可表为这时导波属于无衰减的传播情况,波的振幅不随z改变,相位随z而变。若将波在不同时刻t沿z的分布图绘出,如图1.3(a)所示。(1.16)(1.17)(1.18)二导波场的纵向分布和横向分布等幅行波必须指出,若考虑导波系统的损耗时,上述
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