电磁场理论基础.ppt

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1、§5-5理想介质中的均匀平面电磁波1.波动方程及其解在无源理想介质空间中均匀平面波：波阵面（等相位面）为平面，且在波阵面（等相位面）上各点的场强都相等的电磁波。波阵面：在波的传播方向上，任意时刻波前到达的各点构成的曲面。由此可以推出由场量表示波动方程为：对于时谐电磁场，以上两式的复数形式为其中：齐次亥姆霍兹方程假设均匀平面电磁波沿z轴方向传播，电场与x轴平行，即代入由场量表示波动方程为：解为：其中：其中：2.解的物理意义正向行波或入射波反向行波或反射波3.时谐场的解正弦均匀平面电磁波场方程为其通解为：式中和为两个复常数，对应的时域表达形式为：另外：假设正弦均匀平面电磁波沿任意方向ak传播

2、，定义平面电磁波的波矢量k为其中k为波数。等相位平面方程为：电场和磁场可以分别写为：电场和磁场之间的关系为：【例1】电磁波的磁场为A/m。试求：(1)频率和波长；(2)电场强度；(3)坡印廷矢量的平均值。[解]【例2】电磁波的电场试求：(1)频率与波长(2)磁场强度(3)坡印廷矢量的平均值。[解]§5-6均匀平面电磁波的反射和透射1.反射定律与透射定律由边界条件反射定律和透射定律：通常，且被称为介质的折射率。平行极化由边界条件：联立求解得：2.反射系数与透射系数一般按电场强度在介质交界面的切向分量分别定义反射系数和透射系数如下：一般，两式可转化为：垂直极化垂直极化类似与平行极化的情况

3、，对于垂直极化情况可以得到：按电场强度在介质交界面的切向分量分别定义反射系数和透射系数如下：当，两式可转化为：反射系数和透射系数之间存在如下关系：若均匀平面电磁波入射到理想导体表面，则由于理想导体内部电场强度必须为零，对于平行极化情况，在交界面上，应有易知：同理：当时，，即发生全反射，此时显然，只有当时，上式才有意义。而且，全反射只能出现在入射角时，即由光密介质到光疏介质传播时的情况。被称为全反射的临界角。另一种特殊现象是全透射，即反射系数等于零的情况。使的条件是。这说明对于垂直极化情况，不存在全透射现象。对于平行极化情况，入射角P为布儒斯特角。它表明当平行极化入射波以布儒斯特角入射到两介

4、质交界面时，不存在反射波。[解]能使光在光纤中持续传输的必要条件是2=90，由此可得【例1】光纤是芯径极细，外涂包层的二氧化硅介质棒，其沿轴线的子午面如图所示。n1为光纤芯的折射率，n2为包层的折射率。n1略大于n2。试求：光在光纤中持续传输的最大入射角c。在光纤端面点A处，由折射定律得由此可得：一般光纤芯径在几个微米至几十个微米之间。显然，c的大小直接关系到光源与光纤的耦合效率。我们称sinc为光纤的数值孔径，它是光纤的一个重要参数。3.垂直入射电磁波的反射与透射垂直入射电磁波的反射与透射问题可以看作斜入射的一个特例，也就是入射角等于零的情况。此时，平行极化和垂直极化情况合并为同

5、一种情况。介质交界面上的反射和透射系数分别为：对于大多数介质，，反射系数和透射系数可以写为:(1)均匀平面电磁波垂直入射到理想导体平面设入射电磁波为：反射系数为：在z<0的空间内，反射波电场强度为：在z<0的空间内，总电场强度为：相应的磁场强度为：由，空间电磁场可进一步写为：由于出现全反射，空间电磁波不再是行波，而是驻波。(2)均匀平面电磁波垂直入射到理想介质平面在介质交界面上有：在介质1内，电场强度和磁场强度为：在介质2内，电场强度和磁场强度为：介质1中的电磁波由行波和驻波两部分组成，而在介质2中只有行波。可以求得介质1中的电场强度的模值为驻波比：定义介质1中空间任一点的波阻抗如下：可得：

6、特别是当或时，其中n为整数，有上式表明，借助波阻抗为，厚度为介质板可以实现波阻抗分别为和2两种不同介质之间的波阻抗匹配。此外，当或时，这表明，借助波阻抗为1，厚度为介质板可以将波阻抗为2的同一种介质分成两部分，而波阻抗不变。【例1】均匀平面电磁波由空气垂直入射到水面上，设水是无损的，相对介电常数为81。试求：(1)水平面的反射系数和透射系数；(2)驻波比；(3)水中的坡印廷矢量。[解]设空气和水的相对磁导率，则：【例2】设飞机地面导航雷达的波阻抗与空气相同，雷达的中心工作频率为5GHz。其天线罩相对介电常数为3。为使雷达天线工作时无反射波，天线罩的厚度应为多少？解：由上述讨论知，当时

7、，在空气与介质板交界面处的波阻抗就是空气波阻抗，即可使空气中无反射波存在。介质板中波长为天线罩的厚度可选为1.73cm.【例3】在光纤技术中，常在光学元件表面镀膜以减少光的反射。设激光在自由空间中的波长为550nm，光学玻璃为非磁性玻璃，其折射率为1.52。为使激光照射在该光学玻璃上无反射，试确定镀膜厚度和镀膜材料的折射率。[解]由于空气与光学玻璃的波阻抗不同，需要采取/4匹配技术，即在镀膜表面的波阻抗应等