文克勒地基上梁的计算ppt课件.ppt

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1、基础工程青岛理工大学土木工程学院地基教研室3.3地基计算模型进行地基上梁和板分析时，必须解决基底压力分布和沉降计算问题，它涉及土应力应变关系，表达这种关系模式称为地基模型。土的应力应变特性：非线性、弹塑性、土的各向异性、结构性、流变性、剪胀性。影响土应力应变关系的应力条件：应力水平、应力路径、应力历史。（1）线弹性模型文克勒地基模型，弹性半空间地基模型，有限压缩层地基模型（2）刚塑性模型用于地基承载力、边坡稳定、土压力等计算。（3）理想弹塑性模型（5）弹塑性模型剑桥模型（Cam-Clay）——用于粘土莱特-邓肯模型（Lade-Duncan）——用于砂土（6）粘弹性模型（

2、4）非线性弹性模型E-μ模型（邓肯-张Duncan-Chang、双曲线）K-G模型一、文克勒地基模型1867年捷克工程师文克勒提出如下假设：地基上任一点所受的压力强度p与该点的地基沉降量s成正比。p=kSK为基床反力系数，单位kN/m3把地基划分许多竖直土柱，每条土柱可由一根弹簧代替。压力与变形成正比。基底反力图形与竖向位移相似，如刚度大（基础）受荷后基础底面仍保持平面，基底反力图形按直线规律变化。适用范围：1）地基主要受力层为软土；2）厚度不超过基础底面宽度之半的薄压缩层地基；3）塑性区较大时；4）支承在桩上的连续基础，可以用弹簧体系代替群桩。优点：形式简单、参数少，

3、应用比较广泛。缺陷：该模型不能扩散应力和变形，不能传递剪力。二、弹性半空间地基模型弹性半空间地基模型：假定将地基视为均质的线性变形半空间，用弹性力学求解地基附加应力或位移，地基上任意点沉降与整个基底反力及相邻荷载分布有关。1）布辛奈斯科解，作用P时距r表面沉降s为2）均荷作用下，矩形中心点沉降，可对上式积分得按叠加法，网格i中点的沉降为所有n个网格上的基底压力分别引起的沉降之和，即即对于整个基础有[δ]称为地基柔度矩阵优点：能够扩散应力和变形，可以反应邻近荷载的影响。缺点：模型的扩散能力往往超过地基实际情况，沉降量和沉降范围比实测结果大。未能考虑到地基的成层性、非均质性

4、以及土体应力应变关系的非线性等重要因素。三、有限压缩层地基模型有限压缩层地基模型：把计算沉降的分层总和法应用于地基上梁和板的分析，地基沉降等于各计算分层在侧限条件下压缩量之和。公式同弹性半空间地基模型，柔度矩阵：σtij—第i个棱柱体中第t分层由P=1/f引起的竖向附加应力的平均值(取中点)优点：较好地反映了地基土扩散应力和变形地能力，反映邻近荷载的影响；考虑了土层沿深度和水平方向的变化。缺点：未能考虑土的非线性和基底反力的塑性重分布。四、相互作用基本条件两个条件1）静力平衡外荷载和基底反力作用下满足2）变形协调挠度=沉降量解析解：指能以函数的形式解析地表达出来地解答。

5、如文克勒地基上梁的解答。数值解：把梁或板微分方程离散化，最终得到一组线性代数方程，从而求得近似地数值解。有限单元法有限差分法3.4文克勒地基上梁计算3.4.1无限长梁的解答一、微分方程根据材料力学，梁挠度w的微分方程式为：由梁的微单元的静力平衡条件∑M=0、∑V=0得到：将上式连续对坐标x取两次导数，便得：对于没有分布荷载作用（q=0）的梁段，上式成为：上式是基础梁的挠曲微分方程，对哪一种地基模型都适用。采用文克勒地基模型时文克勒地基上梁的挠曲微分方程柔度特征值：λ单位为m-1,其倒数为特征长度。λ值与地基基床系数和梁的抗弯刚度有关，λ值越小，则基础的相对刚度愈大。四阶

6、常系数线性常微分方程特征方程特征方程根解得该方程的通解为：式中C１、C２、C３和C４为积分常数2.集中荷载作用下的解答(1)竖向集中力作用下边界条件：当x→∞时，w→0。将此边界条件代入上式，得C１=C２=0。梁的右半部，上式成为：对称性：在x=0处，dw/dx=0，代入上式得C3－C4=0。令C3=C4=C，则上式成为F0Ox静力平衡条件：再在O点处紧靠F0的左、右侧把梁切开，则作用于O点左右两侧截面上的剪力均等于F0之半，且指向上方。根据符号规定，在右侧截面有V=－F0/2，由此得C=F0λ/2kb。F0+V符号规定F0Ox将上式对x依次取一阶、二阶和三阶导数：对F

7、0左边的截面（x＜0），需用x的绝对值代入计算，计算结果为w和M时正负号不变，但q和V则取相反的符号。（2）集中力偶作用下当x→∞时，w→0，C１=C２=0。当x=0时w=0，所以C3=0。M0M0/2在右侧截面有M=M0/2，由此得C4=M0λ2/kb，于是M0Ox求w对x的一、二和三阶导数后，所得的式子归纳如下：当计算截面位于M0的左边时，上式中的x取绝对值，w和M取与计算结果相反的符号，而q和V的符号不变。3、多个集中荷载作用下无限长梁计算集中力集中力偶把各荷载单独作用时在该截面引起的效应叠加，即得到共同作用下的总效应：集中力集中力