数学物理方程谷超豪版第二章课后答案.doc

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1、第二章热传导方程§1热传导方程及其定解问题的提1.一均匀细杆直径为，假设它在同一截面上的温度是相同的，杆的表面和周围介质发生热交换，服从于规律又假设杆的密度为，比热为，热传导系数为，试导出此时温度满足的方程。解：引坐标系：以杆的对称轴为轴，此时杆为温度。记杆的截面面积为。由假设，在任意时刻到内流入截面坐标为到一小段细杆的热量为杆表面和周围介质发生热交换，可看作一个“被动”的热源。由假设，在时刻到在截面为到一小段中产生的热量为又在时刻到在截面为到这一小段内由于温度变化所需的热量为由热量守恒原理得：消去，再令，得精确的关系：或其中2.试直接推导扩

2、散过程所满足的微分方程。解：在扩散介质中任取一闭曲面，其包围的区域为，则从时刻到流入此闭曲面的溶质，由，其中为扩散系数，得浓度由变到所需之溶质为两者应该相等，由奥、高公式得：其中叫做孔积系数=孔隙体积。一般情形。由于的任意性即得方程：3.砼(混凝土)内部储藏着热量，称为水化热，在它浇筑后逐渐放出，放热速度和它所储藏的水化热成正比。以表示它在单位体积中所储的热量，为初始时刻所储的热量，则，其中为常数。又假设砼的比热为，密度为，热传导系数为，求它在浇后温度满足的方程。解：可将水化热视为一热源。由及得。由假设，放热速度为它就是单位时间所产生的热量，

3、因此，由原书71页，(1.7)式得4.设一均匀的导线处在周围为常数温度的介质中，试证:在常电流作用下导线的温度满足微分方程其中及分别表示导体的电流强度及电阻系数，表示横截面的周长，表示横截面面积，而表示导线对于介质的热交换系数。解：问题可视为有热源的杆的热传导问题。因此由原71页(1.7)及(1.8)式知方程取形式为其中为单位体积单位时间所产生的热量。由常电流所产生的为。因为单位长度的电阻为，因此电流作功为乘上功热当量得单位长度产生的热量为其中0.24为功热当量。38因此单位体积时间所产生的热量为由常温度的热交换所产生的(视为“被动”的热源)

4、，从本节第一题看出为其中为细杆直径，故有，代入得因热源可迭加，故有。将所得代入即得所求：5*.设物体表面的绝对温度为，此时它向外界辐射出去的热量依斯忒---波耳兹曼(Stefan-Boltzman)定律正比于，即今假设物体和周围介质之间只有辐射而没有热传导，又假设物体周围介质的绝对温度为已知函数,问此时该物体热传§导问题的边界条件应如何叙述？解：由假设，边界只有辐射的热量交换，辐射出去的热量为辐射进来的热量为因此由热量的传导定律得边界条件为：§2混合问题的分离变量法1．用分离变量法求下列定解问题的解：解：设代入方程及边值得求非零解得对应Ｔ为　

5、　　　因此得　　　　由初始值得　　　因此　　　　故解为　　　２．用分离变量法求解热传导方程的混合问题解：设代入方程及边值得　　　　求非零解得n=1,2,……对应Ｔ为故解为　　由始值得因此　　38所以　　３．如果有一长度为的均匀的细棒，其周围以及两端处均匀等到为绝热，初始温度分布为问以后时刻的温度分布如何？且证明当等于常数时，恒有。解：即解定解问题　　　　设代入方程及边值得　　　　求非零解：　当时，通解为　　　　　　　由边值得　　因故相当于　视为未知数，此为一齐次线性代数方程组，要非零，必需不同为零，即此齐次线性代数方程组要有非零解，由代数知必

6、需有但　　　　　　因为单调增函数之故。因此没有非零解。当时，通解为　　　　　　　由边值得　　即可任意，故为一非零解。当时，通解为由边值得因故相当于要非零，必需因此必需即　　　这时对应因取正整数与负整数对应一样，故可取对应于解T得对应于解T得由迭加性质，解为由始值得38因此所以当时，所以4．在区域中求解如下的定解问题其中均为常数，均为已知函数。[提示：作变量代换]解：按提示，引，则满足由分离变量法满足方程及边值条件的解为再由始值得故因此5．长度为的均匀细杆的初始温度为，端点保持常温，而在和侧面上，热量可以发散到到周围的介质中去，介质的温度取为，

7、此时杆上的温度分布函数满足下述定解问题：试求出解：引使满足齐次方程及齐次边值，代入方程及边值，计算后得要满足：的通解为由边值又得解之得因此这时满足：38设代入方程及边值条件得求非零解时，才有非零解。这时通解为由边值得要，即有非零解，必须即令得它有无穷可数多个正根，设其为得对应T为因此其中满足方程再由始值得所以应用满足的方程，计算可得又所以38得最后得其中满足另一解法：设使满足为此取代入边值得解之得因而这时，满足按非齐次方程分离变量法，有其中为对应齐次方程的特征函数，由前一解知为即代入方程得由于是完备正交函数系，因此可将展成的级数，即由正交性得

8、又所以将此级数代入等式右端得满足的方程为38由始值得有解的方程，其通解为'由得即有解因此6.半径为a的半圆形平板，其表面绝热，在板的圆周边界上保持常温，而在直径边界