电路(第五版) 邱关源原著 电路教案 第7章.pdf

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1、第7章二阶电路本章重点1、二阶电路初值求解；2、利用经典法求解PLC电路的零输入响应。本章难点R二阶电路冲激响应求解。教学方法本章主要讲授PLC电路的零输入响应的求解过程。因用经典法分析二阶电路的过渡过程较繁琐，占用课时较多，故二阶电路的零状态响应、完全响应、阶跃响应、冲激响应的求解过程以自学为主，课堂上主要给学生理清各响应之间的区别与联系，以及在掌握PLC电路的零输入响应的基础上，如何求得其它响应的思路。培养学生分析问题和解决问题的能力。本章共用4课时。授课内容iL7.1二阶电路的零输入响应_S(t=0)+uR用二阶微分方程描述的电路为二阶电路。－CuC+二阶电路

2、的零输入响应的定义和一阶电路相同,+LuL_本节仅讨论PLC电路的零输入响应。u(0)Ui(0)I0C0L0KVL:uuu0(t0)LRCdudid2uduVAR:iCC,uLLLCC,uRiRCCLdtLdtdt2RLdtd2uduLCCRCCu0(t0)dt2dtCdui(0)Iu(0)UCL00C0dtCCt0RC(RC)24LCLCP2RCP10p1,22LCL1.p,p为一对不相等的负实根（R2），12Cu(t)KeptKept——过阻尼非振荡工作状态12C12L2．p,p为一对相等的

3、负实根（R2），12Cu(t)KeptKtept——临界阻尼非振荡工作状态C12L3.p,p为一对共轭复根（R2），12Cp@j1,2du(t)et(KcostKsint)——欠阻尼振荡工作状态C1α2duLC一、R2过阻尼非振荡工作状态UC2021RR1U0p()2()2@u12L2LLC1CRR1p()2()2@0t22L2LLC2U10RR121()2()2012L2LLCiLRR1U()2()20022L2LLCL()211，12LC211.表达式u(t)

4、KetKet0t12C12iLU0L()21duCKetKet12dt1122令t0u(0)KKUC120iLduCKK0Udt112210t0()21UUuK20K10L1221210tUUu(t)20et10et(t0)-U120CU212120()duCUCU21i(t)CC120et120et12Ldt2121UU0et0et12L()L()2121di(t)UUu(t)

5、LL10et20et(t0)12Ldt()()21212、曲线UUu(t)20et10et(t0)12C2121i前项后项LUuC初值为正初值为负0uL初值绝对值大初值绝对值小0tt12itL衰减慢衰减快-U01t:tln2112112tln22t212113、能量转换：0ttu],iZttu],i]1CL1CLRRCLCLL二、R2临界阻尼非振荡工作状态CRpp@122Lu(t)KetKtetC12duCKetKtetKetdt1

6、122t0,u(0)KUC10KU令du10CKK0KUdt1220t0u(t)(1t)Uet(t0)C0duUi(t)CC0tet(t0)LdtLdiu(t)LL(1t)Uet(t0)Cdt012变化曲线与（一）相类似t,t2t121能量转换与（一）相类似L三．R2欠阻尼振荡工作状态C0dR1Rp@j()2()2@j1,22LLC2LdR,222Ld01——固有频率0LC1.表达式u(t)et(KcostKsint)C1

7、d2dduCet(KcostKsint)et(KsintKcost)dt1d2d1ddd2dKU令t0,KU1010KK0KU12d20d则：u(t)et(UcostUsint)C0d0ddU00et(dcostsint)（其中dsin，cos）ddd0000U00etsin(t)(t0)ddduUi(t)CCC00etsin(t)etc