地震勘探之速度分析和静校正.ppt

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1、第四章速度分析、动静校正和叠加§4.1概述§4.1概述本章讨论的是方法二——根据地震数据来估测速度的间接测量法。估测速度需要共中心点（CMP）记录所提供的非零炮检距数据。利用估测出来的非零炮检距时差的校正速度，把记录到的数据体（在中心点-炮检距-时间坐标中）压缩为零炮检距的叠加剖面。一、动校正速度二、速度分析方法三、静校正四、水平叠加3．多层水平反射层：时距曲线近似于双曲线，小炮检距时的近似程度比大炮检距时高，此时某个水平反射层的NMO速度等于该反射层上覆介质的rms速度。4．多层任意倾斜反射层：只要倾角不大，分布不广，仍可用双曲线近似。NMO速度与叠加速度的差别：NMO速度依据的是小排

2、列双曲线形状分布旅行时间；叠加速度依据的是与整个排列长度数据拟合最好的双曲线。但是，通常认为这两种速度是相等的。4、速度谱法原理：测量速度与零炮检距双程旅行时间信号的相干性；基本做法：沿着双曲线轨迹在一个小时窗内计算CMP道集信号的相干关系。在速度谱上根据有用同相轴出现的时间，挑选出产生相干性最高的速度函数，作为叠加速度。补充：最大炮检距x的范围：石油上，x<1.5H(H为目的层深度)煤田上,x<0.8H入射角范围:§4.2动校正一、单个水平地层的动校正二、水平层状介质的动校正三、动校正拉伸四、单一倾斜地层的动校正五、任意倾斜层状介质的动校正右图2是一个共中心点道集（CMP），也代表一个

3、共深度点道集（CDP）（在这个CMP道集中的所有道都来自同一深度点的反射。）图中偏移距范围为0~3150m，道距50m。反射层以上的介质速度为2264m/s。把t(x)处的振幅记为A，它在对应炮检距上，该振幅映射到输出的整数样点t(0)处，记为§4.2动校正省略高阶项的误差浅层同相轴t（0）=0.8s和t（0）=1.2s只是在大炮检距处有少许差别，通过省略高阶项，可用小排列双曲线方程近似求出水平层反射时间。§4.2动校正§4.2动校正未切除时，CMP的浅层部分可见一个低频的拉伸带§4.2动校正另一种选择最佳切除带的方法是逐步叠加，如图示，（a）是未做切除的动校正后的CMP道集，最右边的叠

4、加道与输入CMP道集中的最右边的道相同，从右向左第二道是最接近炮点的两道的叠加，依此类推，从右至左叠加次数逐步增加，到最左边的叠加道即为该CMP道集中全部道的叠加，得到(b)图，显示它的切除带，上方区域要切除。(c)图是对（a）做不合适切除后的结果；切除太多是不利的，因为大炮检距是压制多次波所必需的数据。§4.2动校正四．单个倾斜地层的动校正对于倾斜层，中点M不再是深度点D在地表的投影。SDG上方程也是双曲线方程，但NMO速度是介质速度除以倾角的余弦。§4.2动校正四．单个倾斜地层的动校正Levin把该结论推广到三维（3-D）空间倾斜界面，NMO速度不仅依赖界面倾角，而且依赖炮-检布排方

5、位：（4.2.9）方位角是实际剖面方向与构造倾向的夹角（图4-14），视倾角的定义为：（4.2.10）由此定义重写（4.2.8）式的NMO速度：（4.2.11）该式与适用二维（2-D）界面几何关系的（4.2.8）式形式相同，但式（4.2.8）中所用的是真倾角，而（4.2.11）式中所用的是视倾角。当倾角不超过16o时，速度比几乎不变；倾角为16o时，叠加速度与真实速度相差4%。总之，不论2-D或3-D，倾斜层的NMO速度跟倾角有关。高速水平地层跟低速倾斜层在炮检距时差上可以完全相同五．任意倾斜层状介质的动校正4.2.44.2.54.2.8§4.2动校正图中（a）为实测时距曲线，(b)为偏

6、移距OA范围上的最佳拟合曲线，(c)为小排列双曲线，可看出，随着OA的增大，（a）和(c)的差别增大，所以，排列越短，最佳叠加双曲线越接近于小排列双曲线。模型NMO速度单个水平层反射界面以上介质的速度水平层状地层由小排列给出的均方根速度函数单个倾斜层界面以上介质速度被除以倾角的余弦多个任意倾斜层由小排列、小倾角定义的均方根速度函数表4-3各种地层模型的NMO速度§4.3速度分析一、法二、速度扫描三、常速叠加法四、速度谱五、影响速度估算的因素六、层速度分析§4.3速度分析动校正时差是确定速度的基础，再用确定的速度反过来进行动校正，从而使CMP道集上的地震道在叠加前对齐。这就是速度分析的目的

7、。叠加速度实测均方根速度,0.40.81.21.620002264251928282000226425332806表4-4由图4-20合成模型所估算的叠加速度与实测均方根速度由上表可见，求出的叠加速度和实测均方根速度极为接近，所以说，速度分析是一种估计叠加速度的可靠方法。该方法的精度取决于数据的S/N比。下图是实例，由分析估计的速度在速度谱上显示为一个个的三角区，可见这两种方法显示的结果相当一致。§4.3速度分析§4.3速度分析可以